Plats

Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 12 april 2022; kontroller kräver 57 redigeringar .

Yttre rymden , rymden ( annan grekisk κόσμος  - "ordning och reda", "ordning") - relativt tomma delar av universum som ligger utanför gränserna för himlakropparnas atmosfärer . Rymden är inte helt tom: den innehåller, om än med en mycket låg densitet, interstellär materia (främst vätemolekyler ), syre i små mängder (rester efter en stjärnexplosion), kosmisk strålning och elektromagnetisk strålning , såväl som hypotetisk mörk materia .

Etymologi

I sin ursprungliga uppfattning hade den grekiska termen " kosmos " (världsordning) en filosofisk grund, som definierade ett hypotetiskt slutet vakuum runt jorden - universums  centrum [1] . Icke desto mindre, i latinbaserade språk och dess lån, används den praktiska termen "rymden" för samma semantik (eftersom vakuumet som omsluter jorden är oändligt ur vetenskaplig synvinkel), därför på ryska och relaterade språk, som ett resultat av reformkorrigering föddes ett slags pleonasm "kosmiskt rum". rymden".

Gränser

Det finns ingen tydlig gräns, atmosfären blir gradvis sällsynt när den rör sig bort från jordens yta , och det finns fortfarande ingen konsensus om vad man ska betrakta som en faktor i början av rymden. Om temperaturen var konstant skulle trycket ändras exponentiellt från 100 kPa vid havsnivån till noll. International Aviation Federation har satt en höjd på 100 km ( Karman-linjen ) som en arbetsgräns mellan atmosfären och rymden , för på denna höjd, för att skapa en aerodynamisk lyftkraft, är det nödvändigt att flygplanet rör sig vid den första kosmiska hastighet , som förlorar betydelsen av luftflygning [ 2] [3] [4] [5] .

Astronomer från USA och Kanada har mätt gränsen för påverkan av atmosfäriska vindar och början av inverkan av kosmiska partiklar. Hon var på en höjd av 118 kilometer, även om NASA själv anser att gränsen för rymden är 122 km . På denna höjd bytte skyttlarna från konventionell manövrering med endast raketmotorer till aerodynamisk "beroende" på atmosfären [3] [4] .

Solsystemet

Rymden i solsystemet kallas interplanetärt utrymme , som passerar in i det interstellära utrymmet vid solståndets heliopaus . Rymdens vakuum är inte absolut - det innehåller atomer och molekyler som detekteras med mikrovågsspektroskopi, kosmisk mikrovågsbakgrundsstrålning , som är över från Big Bang , och kosmiska strålar, som innehåller joniserade atomkärnor och olika subatomära partiklar. Det finns också gas, plasma , damm, små meteorer och rymdskräp (material som är över från mänskliga aktiviteter i omloppsbana). Frånvaron av luft gör rymden (och månens yta ) till idealiska platser för astronomiska observationer på alla våglängder av det elektromagnetiska spektrumet. Ett bevis på detta är fotografier tagna med rymdteleskopet Hubble . Dessutom erhålls ovärderlig information om solsystemets planeter, asteroider och kometer med hjälp av rymdfarkoster.

Effekten av att vara i yttre rymden på människokroppen

Enligt NASA- forskare , i motsats till vad många tror, ​​när en person går in i yttre rymden utan en skyddande rymddräkt, kommer en person inte att frysa, explodera och omedelbart förlora medvetandet, hans blod kommer inte att koka - istället kommer döden att komma från syrebrist. Faran ligger i själva dekompressionsprocessen - det är denna tidsperiod som är farligast för kroppen, eftersom gasbubblor i blodet börjar expandera under explosiv dekompression. Om ett köldmedium (till exempel kväve) är närvarande, fryser det under sådana förhållanden blodet. Under rymdförhållanden finns det inte tillräckligt med tryck för att upprätthålla materiens flytande tillstånd (endast ett gasformigt eller fast tillstånd är möjligt, med undantag för flytande helium), därför kommer vattnet till en början att börja avdunsta snabbt från slemhinnorna i kroppen (tungan, ögonen, lungorna). Vissa andra problem - tryckfallssjuka , solbränna på exponerad hud och skador på subkutan vävnad - kommer att börja påverka efter 10 sekunder. Vid någon tidpunkt kommer en person att förlora medvetandet på grund av syrebrist. Döden kan inträffa på cirka 1-2 minuter, även om detta inte är känt med säkerhet. Men om du inte håller andan i lungorna (försök att hålla andan kommer att resultera i barotrauma ), då kommer 30-60 sekunder av att vara i yttre rymden inte att orsaka någon permanent skada på människokroppen [6] .

NASA beskriver ett fall där en person av misstag hamnade i ett utrymme nära vakuum (tryck under 1 Pa) på grund av luftläckage från rymddräkten. Personen förblev vid medvetande i cirka 14 sekunder, ungefär den tid det tar för syrefattigt blod att resa från lungorna till hjärnan. Ett fullt vakuum utvecklades inte inuti dräkten, och rekompression av testkammaren började ungefär 15 sekunder senare. Medvetandet återgick till personen när trycket steg till motsvarande höjd av cirka 4,6 km. Senare sa en person som var instängd i ett vakuum att han kände och hörde luft komma ut ur honom, och hans sista medvetna minne var att han kände vatten koka på tungan.

Aviation Week and Space Technology magazine publicerade ett brev den 13 februari 1995, som berättade om en incident som inträffade den 16 augusti 1960 under uppgången av en stratosfärisk ballong med en öppen gondol till en höjd av 19,5 miles ( ca 31 km ) till gör ett rekordhopp från fallskärm ( Project Excelsior ). Pilotens högra hand var trycklöst, men han bestämde sig för att fortsätta uppstigningen. Armen var, som man kunde förvänta sig, extremt smärtsam och kunde inte användas. Men när piloten återvände till de tätare lagren av atmosfären, återgick tillståndet för handen till det normala [7] .

Kosmonauten Mikhail Kornienko och astronauten Scott Kelly, svarade på frågor, rapporterade att att vara i yttre rymden utan rymddräkt kan leda till att kväve frigörs från blodet, vilket faktiskt får det att koka [8] .

Gränser på väg till rymden och gränserna för det djupa rymden

Atmosfär och nära rymden

• Havsnivå  - atmosfärstryck 101,325 kPa (1 atm .; 760 mm Hg ), medeldensitet 2,55⋅10 22 molekyler per dm³ [9] . Ljusstyrkan på en klar himmel under dagtid är 1500-5000 cd/m² vid en solhöjd av 30-60° [10] [11] .
• 0,5 km - upp till denna höjd lever 80% av den mänskliga befolkningen i världen.
• 2 km - 99% av världens befolkning lever upp till denna höjd [12] .
• 2-3 km - början på manifestationen av åkommor ( bergssjuka ) hos icke- acklimatiserade människor.
• 4,7 km - MFA kräver ytterligare syretillförsel för piloter och passagerare.
• 5,0 km - 50 % av atmosfärstrycket vid havsnivån (se Standardatmosfär ).
• 5,1 km - den högsta permanenta bosättningen är staden La Rinconada (Peru) .
• 5,5 km - passerade halva atmosfärens massa [13] ( Mount Elbrus ). Himlens ljusstyrka i zenit är 646-1230 cd/m² [14] .
• 6 km - gränsen för mänsklig bosättning (tillfälliga bosättningar av sherpas i Himalaya [15] ), gränsen för livet i bergen .
• upp till 6,5 km snögräns i Tibet och Anderna . På alla andra platser ligger den lägre, i Antarktis, upp till 0 m över havet.
• 6,6 km - den högsta stenbyggnaden (Mount Lullaillaco , Sydamerika) [16] .
• 7 km - gränsen för mänsklig anpassningsförmåga till en lång vistelse i bergen.
• 7,99 km - gränsen för en homogen atmosfär vid 0 ° C och samma densitet från havsnivån . Himlens ljusstyrka minskar i proportion till minskningen av den homogena atmosfärens höjd vid en given nivå [17] .
• 8,2 km är dödens gräns utan syrgasmask: även en frisk och tränad person kan förlora medvetandet och dö när som helst. Himlens ljusstyrka i zenit är 440-893 cd/m² [18] .
• 8 848 km - jordens högsta punkt Mount Everest  - gränsen för tillgänglighet till fots ut i rymden.
• 9 km - gränsen för anpassningsförmåga till kortvarig andning av atmosfärisk luft.
• 10-12 km - gränsen mellan troposfären och stratosfären ( tropopaus ) på de mellersta breddgraderna. Detta är också gränsen för uppkomsten av vanliga moln , försållad och torr luft sträcker sig längre.
• 12 km - andningsluft motsvarar att vara i rymden (samma tid för medvetslöshet ~ 10-20 s) [19] ; gräns för kortvarig andning med rent syre utan extra tryck.
  Tak för subsoniska passagerarflygplan . Himlens ljusstyrka i zenit är 280-880 cd/m² [14] .
• 15-16 km - att andas rent syre motsvarar att vara i rymden [19] .
  10 % av atmosfärens massa förblev över huvudet [20] . Himlen blir mörklila (10-15 km) [21] .
• 16 km - i höghöjdsdräkt behövs ytterligare tryck i sittbrunnen.
• 18.9-19.35 - Armstrong-linjen  - början på utrymmet för människokroppen : kokande vatten vid människokroppens temperatur. De inre vätskorna kokar inte ännu, eftersom kroppen genererar tillräckligt med inre tryck, men saliv och tårar kan börja koka med skumbildning, ögonen sväller.
• 19 km - ljusstyrkan på den mörklila himlen i zenit är 5% av ljusstyrkan på den klarblå himlen vid havsnivån (74,3-75 ljus [22] mot 1490 cd / m² [10] ), under dagen den ljusaste stjärnor och planeter kan ses.
• 20 km - en zon från 20 till 100 km anses vara " nära rymden " enligt ett antal parametrar . På dessa höjder är utsikten från fönstret nästan som i rymden nära jorden, men satelliterna flyger inte här, himlen är mörklila och svartlila, även om den ser svart ut i kontrast till den ljusa solen och ytan.
  Taket på luftballonger - varmluftsballonger (19 811 m) [23] .
• 20-30 km - början av den övre atmosfären [24] .
• 20-22 km - biosfärens övre gräns : gränsen för uppkomsten av levande sporer och bakterier av vindar [25] .
• 20-25 km - ozonskiktet på de mellersta breddgraderna. Himlens ljusstyrka under dagen är 20-40 gånger mindre än ljusstyrkan vid havsnivån [26] , både i mitten av bandet för en total solförmörkelse och i skymningen , när solen är 2-3 grader under horisont och planeter kan ses.
• 25 km - intensiteten av den primära kosmiska strålningen börjar råda över den sekundära (födda i atmosfären) [27] .
• 25-26 km - den maximala höjden för den faktiska användningen av befintliga jetflygplan.
• 29 km - den lägsta vetenskapligt definierade gränsen för atmosfären enligt lagen om tryckförändring och temperaturfall med höjden, XIX-talet [28] [29] . Då kände de inte till stratosfären och den omvända temperaturhöjningen.
• 30 km - himlens ljusstyrka i zenit är 20-35 cd/m² (~ 1% av marken) [30] , inga stjärnor är synliga, de ljusaste planeterna kan ses [31] . Höjden på den homogena atmosfären över denna nivå är 95-100 m [32] [30] .
• 30–100 km är medelatmosfären enligt COSPAR- terminologin [33] .
• 34,4 km - medeltrycket vid Mars yta motsvarar denna höjd [34] . Ändå kan denna förtärnade gas blåsa upp damm som gör Marshimlen gulrosa [35] .
• 34,668 km - rekordhöjd i stratosfären med två piloter ( Project Strato-Lab , 1961)
• OK. 35 km - början på utrymmet för vatten eller vattnets trippelpunkt : på denna höjd är atmosfärstrycket 611.657 Pa och vattnet kokar vid 0 ° C, och över det kan det inte vara i flytande form.
• 37,8 km - ett rekord för flyghöjden för turbojetflygplan ( MiG-25M , dynamiskt tak ) [36] .
• OK. 40 km ( 52 ​​000 steg ) - atmosfärens övre gräns under XI-talet : den första vetenskapliga bestämningen av dess höjd utifrån skymningens varaktighet och jordens diameter (arabisk forskare Alhazen , 965-1039) [37]
• 41,42 km - ett rekord för höjden av en stratosfärisk ballong som manövreras av en person, samt rekord för höjden av ett fallskärmshopp ( Alan Eustace , 2014) [38] . Tidigare rekord - 39 km ( Felix Baumgartner , 2012)
• 45 km är den teoretiska gränsen för ett ramjetflygplan .
• 48 km - atmosfären försvagar inte solens ultravioletta strålar [39] .
• 50-55 km - gränsen mellan stratosfären och mesosfären ( stratopaus ).
• 50-150 km - i denna zon kommer inte en enda enhet att kunna flyga på konstant höjd under lång tid [40] [41] .
• 51,694 km - det sista bemannade höjdrekordet under eran före rymden ( Joseph Walker på X-15- raketplanet , 30 mars 1961, se Lista över X-15-flygningar ). Höjden på den homogena atmosfären är 5,4 m [17]  , vilket är mindre än 0,07 % av dess massa.
• 53,7 km - rekordhöjd för en obemannad gasballongväderballong ( 20 september 2013, Japan) [42] .
• 55 km - nedstigningsfordonet under en ballistisk nedstigning upplever maximala överbelastningar [43] .
  Atmosfären upphör att absorbera kosmisk strålning [44] . Himlens ljusstyrka ca. 5 cd/m² [45] [46] . Ovan kan glöden från vissa fenomen kraftigt överlappa ljusstyrkan hos spritt ljus (se nedan).
• 40-80 km - maximal luftjonisering (omvandling av luft till plasma) från friktion mot nedstigningsfordonets kropp när den går in i atmosfären med den första kosmiska hastigheten [47] .
• 60 km - början av jonosfären  - regionen i atmosfären som joniserats av solstrålning.
• 70 km - atmosfärens övre gräns 1714 enligt Edmund Halleys beräkning baserad på tryckmätningar av klättrare, Boyles lag och observationer av meteorer [48] .
• 80 km är höjden på satellitperigeum , från vilken de-omloppsbanan börjar [49] . Början av registrerade överbelastningar under nedstigning med den första rymdhastigheten ( SA Soyuz ) [50] .
  
• 75-85 km - höjden på uppkomsten av nattlysande moln , ibland med en ljusstyrka på upp till 1-3 cd/m² [51] .
• 80,45 km (50 miles) är gränsen för rymden i det amerikanska flygvapnet . NASA håller sig till FAI- höjden på 100 km [52] [53] .
• 80-90 km - gränsen mellan mesosfären och termosfären ( mesopaus ). Himlens ljusstyrka 0,08 cd/m² [54] [55] .
• 90 km - början på registrerade överbelastningar under nedstigning med den andra rymdhastigheten .
• 90-100 km - turbopaus , under vilken är homosfären , där luften är blandad och densamma i sammansättning, och ovanför är heterosfären , där vindarna stannar och luften delas upp i lager av gaser med olika massor .
• OK. 100 km - början av plasmasfären , där joniserad luft interagerar med magnetosfären .
• OK. 100 km - det ljusaste natriumatmosfäriska glödskiktet 10-20 km tjockt [56] , observerat från rymden som ett enda lysande skikt [57]
• 100 km - atmosfärens registrerade gräns 1902 : upptäckten av Kennelly-Heaviside joniserade skikt som reflekterar radiovågor 90-120 km [58] .

Jordnära rymden

• 100 km - den officiella internationella gränsen mellan atmosfären och rymden  - Karmanlinjen , gränsen mellan flygteknik och astronautik . En flygande kropp och vingar, från 100 km, är inte vettigt, eftersom flyghastigheten för att skapa lyft blir högre än den första kosmiska hastigheten och det atmosfäriska flygplanet förvandlas till en rymdsatellit . Mediets densitet är 12 kvadriljoner partiklar per 1 dm³ [ 59] , ljusstyrkan på den mörkbrunvioletta himlen är 0,01-0,0001 cd/m² - den närmar sig ljusstyrkan på den mörkblå natthimlen [60] [54] . Höjden på den homogena atmosfären är 45 cm [17] .
• 100-110 km - början på förstörelsen av satelliten : bränning av antenner och solpaneler [61] .
• 110 km är den minsta höjden på apparaten som bogseras av en högre flygande tung satellit [41] .
• 110–120 km [62]  är den minsta höjden på början av den sista omloppsbanan för satelliten med den lägsta BC [63] .
• 118 km - övergång från atmosfärisk vind till strömmar av laddade partiklar [64] .
• 121-122 - det lägsta initiala perigeumet av hemliga satelliter , men deras apogee var 260-400 km. [65]
• 122 km ( 400 000 fot ) är de första märkbara manifestationerna av atmosfären när de återvänder från omloppsbana: den mötande luften stabiliserar det bevingade fordonet av rymdfärja -typ med nosen i färdriktningen [4] .
• 120-130 km [62]  - en sfärisk satellit med en diameter på 1-1,1 m och en massa på 500-1000 kg, som fullbordar ett varv, passerar in i en ballistisk nedstigning [66] [67] [68] ; dock är satelliter vanligtvis mindre täta, har icke-strömlinjeformade utskjutande delar, och därför är höjden på början av den sista omloppsbanan inte mindre än 140 km [69] .
• 135 km är den maximala höjden för början av förbränning av de snabbaste meteorerna och eldkloten [70] .
• 150 km [62]  - satelliten tappar höjd med en geometriskt ökande hastighet, den har 1-2 varv kvar att existera [71] ; en satellit med en diameter på 1,1 m och en massa på 1000 kg kommer att sjunka 20 km på ett varv [66] .
• 150-160 km - dagshimlen blir svart [58] [72] : himlens ljusstyrka närmar sig den lägsta ljusstyrkan som kan urskiljas av ögat på 1⋅10 -6 cd/m² [73] [54] [74] .
• 160 km (100 miles) - gränsen för början av mer eller mindre stabila låga jordbanor .
• 188 km - höjden av den första obemannade rymdfärden ( V-2 raket , 1944) [75] [76]
• 200 km är lägsta möjliga omloppsbana med korttidsstabilitet (upp till flera dagar).
• 302 km - den maximala höjden ( apogeum ) för den första bemannade rymdfärden ( Yu.A. Gagarin på rymdfarkosten Vostok-1 , 12 april 1961)
• 320 km - atmosfärens registrerade gräns 1927 : upptäckten av Appleton-lagret [58] .
• 350 km är lägsta möjliga omloppsbana med långtidsstabilitet (upp till flera år).
• OK. 400 km är höjden på den internationella rymdstationens omloppsbana . Högsta höjd av kärnvapenprov ( Starfish Prime , 1962). Explosionen skapade ett tillfälligt konstgjord strålningsbälte som kunde ha dödat astronauter i jordens omloppsbana, men det fanns inga bemannade flygningar under denna tid.
• 500 km - början på det inre protonstrålningsbältet och slutet på säkra banor för långvariga mänskliga flygningar. Himlens ljusstyrka, som inte går att urskilja med ögat, äger fortfarande rum [46] .
• 690 km - medelhöjden på gränsen mellan termosfären och exosfären ( Thermopause , exobase ). Ovanför exobasen är den genomsnittliga fria vägen för luftmolekyler större än höjden av den homogena atmosfären, och om de flyger uppåt med en hastighet högre än den andra rymdhastigheten, kommer de att lämna atmosfären med en sannolikhet på över 50 % .
• 947 km är höjden på höjdpunkten för jordens första konstgjorda satellit ( Sputnik-1 , 1957).
• 1000-1100 km - den maximala höjden av norrsken , den sista manifestationen av atmosfären som är synlig från jordens yta; men vanligtvis uppträder väl markerade norrsken med en ljusstyrka på upp till 1 cd/m² [77] [78] på höjder av 90-400 km. Mediets densitet är 400-500 miljoner partiklar per 1 dm³ [ 79] [80] .
• 1300 km - atmosfärens registrerade gräns 1950 [81] .
• 1320 km - den maximala höjden på banan för en ballistisk missil när den flyger på ett avstånd av 10 tusen km [82] .
• 1372 km - den maximala höjden som människan nådde före de första flygningarna till månen; kosmonauter såg för första gången inte bara en rundad horisont , utan jordens sfäricitet ( Gemini-11 rymdskepp den 2 september 1966) [83] .
• 2000 km är den villkorade gränsen mellan låga och medelhöga jordbanor . Atmosfären påverkar inte satelliterna, och de kan existera i omloppsbana i många årtusenden.
• 3000 km - den maximala intensiteten av protonflödet i det inre strålningsbältet (upp till 0,5-1 Gy /timme - en dödlig dos för flera timmars flygning) [84] .
• 12 756,49 km  - vi har dragit oss tillbaka på ett avstånd som är lika med planeten Jordens ekvatorialdiameter .
• 17 000 km är den maximala intensiteten  för det yttre elektronstrålningsbältet upp till 0,4 Gy per dag [85] .
• 27 743 km  är avståndet för en förbiflygning i förväg (över 1 dag) av den upptäckta asteroiden 2012 DA14 .
• 35 786 km  är gränsen mellan medelhöga och höga jordbanor .
  Höjden på en geostationär bana , en satellit i en sådan bana kommer alltid att sväva över en punkt på ekvatorn . Partikeldensiteten på denna höjd är ~20-30 tusen väteatomer per dm³ [ 86] .
• OK. 80 000 km  är den teoretiska gränsen för atmosfären under första hälften av 1900-talet . Om hela atmosfären roterade jämnt med jorden, från denna höjd vid ekvatorn skulle centrifugalkraften överstiga gravitationen, och luftmolekylerna som gick bortom denna gräns skulle spridas i olika riktningar [87] [88] . Gränsen visade sig vara nära den verkliga och fenomenet atmosfärisk spridning äger rum, men det uppstår på grund av solens termiska och korpuskulära effekter i hela exosfärens volym .
• OK. 90 000 km  är avståndet till bågchocken som bildas av kollisionen mellan jordens magnetosfär och solvinden .
• OK. 100 000 km  är den övre gränsen för jordens exosfär ( geocorona ) från solens sida [89] ; under ökad solaktivitet kondenserar den till 5 jorddiametrar (~60 tusen km). Men från skuggsidan kan de sista spåren av exosfärens "svans", som blåses bort av solvinden, spåras till avstånd på 50-100 jorddiametrar (600-1200 tusen km) [90] . Varje månad i fyra dagar korsas denna svans av månen [91] .

Interplanetärt utrymme

• 260 000 km  är radien för gravitationssfären, där jordens gravitation överstiger solens.
• 363 104 - 405 696 km  - höjden på månens bana över jorden (30 jorddiametrar). Tätheten för mediet i det interplanetära rymden (densiteten av solvinden ) i närheten av jordens omloppsbana är 5-10 tusen partiklar per 1 dm³ med skurar på upp till 200 000 partiklar per 1 dm³ under solutbrott [92]
• 401 056 km  - det absoluta rekordet för den höjd på vilken en person var ( Apollo 13 den 14 april 1970).
• 928 000 km  är radien för jordens gravitationssfär .
• 1 497 000 km  är radien för Earth's Hill-sfären och den maximala höjden för dess kretsande satelliter med en rotationsperiod på 1 år. Högre kommer solens attraktion att dra ut kropparna ur sfären.
• 1 500 000 km  är avståndet till en av frigöringspunkterna L2 , där kropparna som kom dit är i gravitationsjämvikt. En rymdstation som togs fram till denna punkt , med minimal bränsleförbrukning för bankorrigering, skulle alltid följa jorden och vara i dess skugga.
• 21 000 000 km  - vi kan anta att jordens gravitationseffekt på flygande föremål försvinner [3] [4] .
• 40 000 000 km  är det minsta avståndet från jorden till närmaste stora planet Venus .
• 56 000 000 - 58 000 000 km - minimiavståndet  till Mars  under den stora oppositionen .
• 149 597 870,7 km  är det genomsnittliga avståndet från jorden till solen . Detta avstånd fungerar som ett mått på avståndet i solsystemet och kallas den astronomiska enheten ( AU ). Ljus färdas denna sträcka på cirka 500 sekunder (8 minuter 20 sekunder).
• 590 000 000 km  - det minsta avståndet från jorden till närmaste stora gasplanet Jupiter . Ytterligare siffror anger avståndet från solen.
• 4 500 000 000 km (4,5 miljarder km, 30 AU ) - radien för gränsen för det cirkumsolära interplanetära rymden  - radien för omloppsbanan för den mest avlägsna stora planeten Neptunus . Början av Kuiperbältet.
• 8 230 000 000 km (55 AU) är den bortre gränsen för Kuiperbältet  , ett bälte av mindre isiga planeter som inkluderar dvärgplaneten Pluto . Början av den spridda skivan , bestående av flera kända långsträckta kretsande trans-Neptuniska objekt och kortperiodiska kometer .
• 11 384 000 000 km  är perihelionen av den mindre röda planeten Sedna 2076, vilket är ett övergångsfall mellan den spridda skivan och Oortmolnet (se nedan). Därefter kommer planeten att påbörja en sextusenårig flygning i en långsträckt bana till aphelion , som är 140-150 miljarder km från solen.
• 11-14 miljarder km - heliosfärens gräns , där solvinden i överljudshastighet kolliderar med interstellär materia och skapar en chockvåg, början på det interstellära rymden .
• 23 337 267 829 km (ungefär 156 AU) är avståndet från solen till den för närvarande längsta robotiserade interstellära rymdfarkosten Voyager 1 den 24 april 2022.
• 35 000 000 000 km (35 miljarder km, 230 AU) är avståndet till den förmodade bågchocken som bildas av solsystemets egen rörelse genom interstellär materia.
• 65 000 000 000 km  är avståndet till Voyager 1 år 2100.

Interstellärt utrymme

• OK. 300 000 000 000 km (300 miljarder km) är den närmaste gränsen för Hills-molnet , som är den inre delen av Oort-molnet  , ett stort men mycket sällsynt sfäriskt kluster av isblock som långsamt flyger i sina banor. När de då och då bryter ut ur detta moln och närmar sig solen , blir de kometer med långa perioder .
• 4 500 000 000 000 km (4,5 biljoner km) är avståndet till omloppsbanan för den hypotetiska planeten Tyche , som orsakar kometernas utträde från Oortmolnet in i det cirkumsolära rymden.
• 9 460 730 472 580,8 km (ca 9,5 biljoner km) - ljusår  - sträckan som ljuset färdas med en hastighet av 299 792 km/s på 1 år. Används för att mäta interstellära och intergalaktiska avstånd.
• upp till 15 000 000 000 000 km  - räckvidden för den troliga platsen för den hypotetiska solens satellit av stjärnan Nemesis , en annan möjlig boven för ankomsten av kometer till solen.
• upp till 20 000 000 000 000 km (20 biljoner km, 2 ljusår ) - solsystemets gravitationsgränser ( Hill's Sphere ) - den yttre gränsen för Oortmolnet , den maximala räckvidden för existensen av solens satelliter (planeter, kometer, hypotetiska dimser) stjärnor).
• 30 856 776 000 000 km  - 1 parsec  - en mer smal professionell astronomisk enhet för att mäta interstellära avstånd, lika med 3,2616 ljusår.
• OK. 40 000 000 000 000 km (40 biljoner km, 4 243 ljusår) - avståndet till den närmaste kända stjärnan till oss Proxima Centauri .
• OK. 56 000 000 000 000 km (56 biljoner km, 5,96 ljusår - avståndet till den flygande stjärnan Barnard . Det var tänkt att skicka det första obemannade fordonet som faktiskt konstruerats sedan 1970 -talet Daedalus , som kan flyga och överföra information inom ett människoliv (cirka 50 år) .
• 100 000 000 000 000 km (100 biljoner km, 10,57 ljusår) - inom denna radie finns 18 närmaste stjärnor , inklusive solen.
• OK. 300 000 000 000 000 km (300 biljoner km, 30 ljusår) - storleken på det lokala interstellära molnet , genom vilket solsystemet nu rör sig (densiteten av mediet i detta moln är 300 atomer per 1 dm³).
• OK. 3 000 000 000 000 000 km (3 quadrillion km, 300 ljusår) - storleken på den lokala gasbubblan , som inkluderar det lokala interstellära molnet med solsystemet (mediets täthet är 50 atomer per 1 dm³).
• OK. 33 000 000 000 000 000 km (33 quadrillion km, 3 500 ljusår) är tjockleken på den galaktiska Orion-armen , nära vars inre kant är den lokala bubblan.
• OK. 300 000 000 000 000 000 km (300 quadrillion km) är avståndet från solen till den närmaste ytterkanten av halo i vår Vintergatans galax . Fram till slutet av 1800-talet ansågs galaxen vara gränsen för hela universum.

• OK. 1 000 000 000 000 000 000 km (1 kvintln km, 100 tusen ljusår) är diametern på vår Vintergatans galax, den innehåller 200-400 miljarder stjärnor, den totala massan tillsammans med svarta hål , mörk materia och andra osynliga föremål är ca. 3 biljoner solar. Bortom den sträcker sig ett svart, nästan tomt och stjärnlöst intergalaktiskt utrymme med små fläckar av flera närliggande galaxer som knappt syns utan ett teleskop. Volymen av det intergalaktiska rymden är många gånger större än volymen av det interstellära rymden, och dess mediums densitet är mindre än 1 väteatom per 1 dm³.

Intergalaktiska rymden

• OK. 5 000 000 000 000 000 000 km (ca 5 quintillion km) - storleken på Vintergatans undergrupp , som inkluderar vår galax och dess satelliter dvärggalaxer , totalt 15 galaxer. De mest kända av dem är det stora magellanska molnet och det lilla magellanska molnet , om 4 miljarder år kommer de förmodligen att absorberas av vår galax.
• OK. 30 000 000 000 000 000 000 km (cirka 30 kvintiljon km, ca 1 miljon parsecs) - storleken på den lokala gruppen av galaxer , som inkluderar tre stora grannar: Vintergatan, Andromedagalaxen , trekantiga dvärggalaxen och fler än 50 galaxer. . Andromedagalaxen och vår galax närmar sig med en hastighet av cirka 120 km/s och kommer sannolikt att kollidera med varandra om cirka 4-5 miljarder år.
• OK. 2 000 000 000 000 000 000 000 km (2 sextilljoner km, 200 miljoner ljusår) är storleken på den lokala superklustern av galaxer (Jungfrusuperhopen) (cirka 30 tusen galaxer, massan är ungefär en kvadriljon solar).
• OK. 4 900 000 000 000 000 000 000 km (4,9 sexbiljoner km, 520 miljoner ljusår) - storleken på den ännu större Laniakea ("Immense Skies") superkluster, som inkluderar vår Jungfru-superkluster och den så kallade stora attraktionen , som attraherar de omgivande galaxerna och krafter, inklusive vår, att röra sig med en cirkulationshastighet på cirka 500 km/s. Totalt finns det cirka 100 tusen galaxer i Laniakea, dess massa är cirka 100 kvadriljoner solar.
• OK. 10 000 000 000 000 000 000 000 km (10 sextilljoner km, 1 miljard ljusår) - längden av Pisces-Cetus Supercluster Complex , även kallad det galaktiska glödtråden och Pisces-Cetus hyperkluster, i vilken vi lever (60 hopar av L 10 massor av galaxer eller ca. en kvintiljon solar).
• upp till 100.000.000.000.000.000.000.000 km  - avståndet till Supervoid Eridani , det största tomrummet som är känt idag , ca 1 miljard sv. år. I de centrala delarna av detta stora tomma utrymme finns inga stjärnor och galaxer, och i allmänhet finns det nästan ingen vanlig materia, densiteten för dess medium är 10% av universums genomsnittliga densitet, eller 1 väteatom i 1-2 m³. En astronaut i mitten av tomrummet utan ett stort teleskop skulle inte kunna se något annat än mörker.
  I figuren till höger är många hundra stora och små hålrum synliga i en kubisk utskärning från universum, belägna, som bubblor i skum, mellan många galaktiska filament. Volymen av tomrum är mycket större än volymen av trådar.
• OK. 100 000 000 000 000 000 000 000 km (100 sextillioner km, 10 miljarder ljusår) - längden på den stora muren Hercules - Northern corona , den största överbyggnaden som är känd idag i det observerbara universum . Den ligger på ett avstånd av cirka 10 miljarder ljusår från oss. Ljuset från vår nyfödda sol är nu halvvägs till muren och kommer att nå den när solen redan har dött.
• OK. 250 000 000 000 000 000 000 000 km (cirka 250 sexbiljoner km, över 26 miljarder ljusår) är storleken på gränserna för materiens synlighet (galaxer och stjärnor) i det observerbara universum (cirka 2 biljoner galaxer).
• OK. 870 000 000 000 000 000 000 000 km (870 sextilljoner km, 92 miljarder ljusår) - storleken på gränserna för strålningens synlighet i det observerbara universum .

Hastigheterna som krävs för tillgång till nära och djupt utrymme

För att komma in i omloppsbana måste kroppen nå en viss hastighet. Rymdhastigheter för jorden:

• Den första kosmiska hastigheten  - 7,9 km / s - hastigheten för att komma in i en omloppsbana runt jorden;
• Den andra kosmiska hastigheten  - 11,1 km / s - hastigheten för att lämna jordens gravitationssfär och gå in i det interplanetära rymden;
• Den tredje kosmiska hastigheten  - 16,67 km / s - hastigheten för att lämna solens attraktionssfär och gå ut i det interstellära rymden;
• Den fjärde kosmiska hastigheten  - cirka 550 km / s - är hastigheten för att lämna Vintergatans attraktionssfär och ut i det intergalaktiska rymden. Som jämförelse är solens hastighet i förhållande till galaxens centrum cirka 220 km/s.

Om någon av hastigheterna är mindre än den angivna, kommer kroppen inte att kunna gå in i motsvarande omloppsbana (påståendet är sant endast för start med den angivna hastigheten från jordens yta och vidare rörelse utan dragkraft).

Den första som insåg att för att uppnå sådana hastigheter med vilket kemiskt bränsle som helst behövdes en flerstegs vätskedriven raket var Konstantin Eduardovich Tsiolkovsky .

Accelerationshastigheten för en rymdfarkost med hjälp av en jonmotor ensam räcker inte för att försätta den i jordens omloppsbana, men den är ganska lämpad för rörelse i interplanetär rymd och manövrering och används ganska ofta.

Anteckningar

1. ↑ SKÅP // In Between Space and Cosmos . Hämtad 9 oktober 2015. Arkiverad från originalet 5 september 2015. (obestämd)
2. ↑ Sanz Fernandez de Cordoba. Presentation av Karman-separationslinjen, som används som gräns mellan Aeronautics och  Astronautics . Officiell webbplats för International Aviation Federation . Datum för åtkomst: 26 juni 2012. Arkiverad från originalet 22 augusti 2011.
3. ↑ 1 2 3 Andrey Kislyakov. Var börjar kanten av rymden? . RIA Novosti (16 april 2009). Datum för åtkomst: 4 september 2010. Arkiverad från originalet den 22 augusti 2011. (obestämd)
4. ↑ 1 2 3 4 Forskare har klargjort gränsen för rymden . Lenta.ru (10 april 2009). Datum för åtkomst: 4 september 2010. Arkiverad från originalet den 22 augusti 2011. (obestämd)
5. ↑ En annan gräns för utrymme hittades (otillgänglig länk) . Membrane (10 april 2009). Datum för åtkomst: 12 december 2010. Arkiverad från originalet den 22 augusti 2011. (obestämd) 
6. ↑ Soulless Space: Death in Outer Space Arkiverad 10 juni 2009 på Wayback Machine , Popular Mechanics, 29 november 2006
7. ↑ NASA: Människokroppen i ett vakuum . Hämtad 7 maj 2007. Arkiverad från originalet 4 juni 2012. (obestämd)
8. ↑ Astronauter berättade vad som väntar en man i yttre rymden . Hämtad 25 mars 2016. Arkiverad från originalet 25 mars 2016. (obestämd)
9. ↑ Atmosfären är standard. Alternativ . - M . : IPK Standards Publishing House, 1981.
10. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 49
11. ↑ Tabeller över fysiska kvantiteter / utg. acad. I.K.Kikoin. - M . : Atomizdat, 1975. - S. 647.
12. ↑ Maksakovskiy V.P. Geografisk bild av världen. - Yaroslavl: Upper Volga Publishing House, 1996. - S. 108. - 180 sid.
13. ↑ Stora sovjetiska encyklopedien. 2:a upplagan. - M . : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 381.
14. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 49, 53
15. ↑ Gvozdetsky N.A., Golubchikov Yu.N. Berg . - M . : Tanke, 1987. - S.  70 . — 399 sid.
16. ↑ Guinness världsrekord. Per. från engelska - M . : "Troika", 1993. - S.  96 . — 304 sid. — ISBN 5-87087-001-1 .
17. ↑ 1 2 3 Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 23
18. ↑ Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 53
19. ↑ 1 2 Chernyakov, Dmitriev, Nepomniachtchi, 1975 , sid. 339.
20. ↑ Stora sovjetiska encyklopedien. 2:a upplagan. - M . : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 381.
21. ↑ Stora sovjetiska encyklopedien. 2:a upplagan. - M . : Sov. Encyclopedia, 1953. - T. 3. - S. 380.
22. ↑ Proceedings of the All-Union Conference on the Study of the Stratosphere. L.-M., 1935. - S. 174, 255.
23. ↑ Guinness världsrekord. Per. från engelska - M . : "Troika", 1993. - S.  141 . — 304 sid. — ISBN 5-87087-001-1 .
24. ↑ Kosmonautik: Encyclopedia. - M . : Sov. Encyclopedia, 1985. - S. 34. - 528 sid.
25. ↑ Siegel F. Yu. Städer i omloppsbana. - M . : Barnlitteratur , 1980. - S. 124. - 224 sid.
26. ↑ HA Miley, EH Cullington, JF Bedinger Dag-himlens ljusstyrka mätt av raketburna fotoelektriska fotometrar // Eos, Transactions American Geophysical Union, 1953, Vol. 34, 680-694
27. ↑ Stora sovjetiska encyklopedien. 2:a upplagan. - M . : Sov. Encyclopedia, 1953. - S. 95.
28. ↑ Teknisk uppslagsverk. - M . : Förlag för utländsk litteratur, 1912. - T. 1. Nummer 6. - S. 299.
29. ↑ A.Ritter. Anwendunger der mekanik. Warmeteorie auf Kosmolog. Probleme, Leipzig, 1882. S. 8-10
30. ↑ 1 2 Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 25, 49
31. ↑ Koomen MJ Synlighet av stjärnor på hög höjd i dagsljus // Journal of the Optical Society of America, Vol. 49, nr 6, 1959, sid. 626-629
32. ↑ Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka på daghimlen på olika höjder // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N. E. Issue 871, 1961. - S. 44
33. ↑ Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersökning av den spridda strålningen från jordens övre atmosfär. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 5. - 208 sid.
34. ↑ Atmosfären är standard. Alternativ . - M.v.aspx: IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 37. - 180 sid.
35. ↑ På jorden finns det ingen sådan effekt och himlen förblir mörk, eftersom damm inte stiger till en sådan höjd
36. ↑ MiG-25-poster . Hämtad 28 juni 2014. Arkiverad från originalet 27 september 2015. (obestämd)
37. ↑ F. Rosenberg. Fysikens historia. L., 1934. . Hämtad 20 oktober 2012. Arkiverad från originalet 16 maj 2013. (obestämd)
38. ↑ Fallskärmshopparens rekordnedgång: Över 25 mil på 15 minuter . Hämtad 25 oktober 2014. Arkiverad från originalet 17 april 2021. (obestämd)
39. ↑ Burgess Z. Mot utrymmets gränser . - M . : Förlag för utländsk litteratur, 1957. - 224 sid. Arkiverad kopia (inte tillgänglig länk) . Datum för åtkomst: 20 oktober 2012. Arkiverad från originalet den 12 februari 2013. (obestämd) 
40. ↑ Vanliga flygplan och ballonger stiger inte till dessa höjder, raketplan , geofysiska och meteorologiska raketer förbrukar bränsle för snabbt och börjar snart falla, satelliter med cirkulär bana, det vill säga formellt med konstant höjd, dröjer sig inte heller kvar här under lång tid på grund av ökat luftmotstånd, se nedan.
41. ↑ 1 2 Beletsky V., Levin U. Tusen och en version av "rymdhissen". // Teknik - ungdom, 1990, nr 10. - S. 5
42. ↑ 無人気球到達高度の世界記録更新について. (Japan Aerospace Exploration Agency) . Hämtad 25 juni 2017. Arkiverad från originalet 20 juni 2017. (obestämd)
43. ↑ Rymdteknik / Seifert G .. - M . : "Nauka", 1964. - S. 381. - 728 sid.
44. ↑ Burgess Z. Mot utrymmets gränser . - M . : Förlag för utländsk litteratur, 1957. Arkiverad kopia (otillgänglig länk) . Hämtad 3 februari 2017. Arkiverad från originalet 30 december 2016. (obestämd) 
45. ↑ Biryukova L. A. Erfarenhet av att bestämma himlens ljusstyrka upp till höjder av 60 km // Proceedings of the Central Administrative District, 1959, nr. 25 - S. 77-84
46. ↑ 1 2 Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersökning av den spridda strålningen från jordens övre atmosfär. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 145. - 208 sid.
47. ↑ Popov E.I. Nedstigningsfordon. - M . : "Kunskap", 1985. - 64 sid.
48. ↑ Burgess Z. Till rymdens gränser / övers. från engelska. S.I. Kuznetsov och N.A. Zaks; ed. D.L. Timrota . - M . : Förlag för utländsk litteratur, 1957. - S. 18. - 224 sid.
49. ↑ TSB årsbok, 1966 . Hämtad 4 mars 2017. Arkiverad från originalet 15 september 2012. (obestämd)
50. ↑ Baturin, Yu.M. Ryska kosmonauters dagliga liv. - M . : Young Guard, 2011. - 127 sid.
51. ↑ Ishanin G. G., Pankov E. D., Andreev A. L. Strålningskällor och mottagare / ed. acad. I.K.Kikoin. - St Petersburg. : Yrkeshögskola, 19901991. - 240 sid. — ISBN 5-7325-0164-9 .
52. ↑ En efterlängtad hyllning . NASA (21 oktober 2005). Hämtad 30 oktober 2006. Arkiverad från originalet 24 oktober 2018. (obestämd)
53. ↑ Wong, Wilson & Fergusson, James Gordon (2010), Military space power: a guide to the issues , Samtida militära, strategiska och säkerhetsfrågor, ABC-CLIO, ISBN 0-313-35680-7 , < https:// books.google.com/books?id=GFg5CqCojqQC&pg=PA16 > Arkiverad 17 april 2017 på Wayback Machine 
54. ↑ 1 2 3 Mikirov A. E., Smerkalov V. A. Undersökning av den spridda strålningen från jordens övre atmosfär. - L . : Gidrometeoizdat, 1981. - S. 146. - 208 sid.
55. ↑ Berg OE Daghimlens ljusstyrka till 220 km // Journal of Geophysical Research. 1955, vol. 60, nr 3, sid. 271-277
56. ↑ http://www.albany.edu/faculty/rgk/atm101/airglow.htm Arkiverad 16 februari 2017 på Wayback Machine Airglow
57. ↑ Fysisk uppslagsverk / A. M. Prokhorov. - M . : Sov. Encyclopedia, 1988. - T. 1. - S. 139. - 704 sid.
58. ↑ 1 2 3 Burgess Z. Till rymdens gränser . - M . : Förlag för utländsk litteratur, 1957. - S. 21. - 224 sid.
59. ↑ Atmosfären är standard. Alternativ . - M . : IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 158. - 180 sid.
60. ↑ Smerkalov V. A. Spektral ljusstyrka för den spridda strålningen från jordens atmosfär (metod, beräkningar, tabeller) // Proceedings of the Red Banner Order of Lenin of the Air Force Academy. prof. Zhukovsky N.E. Vol. 986, 1962. - S. 27, 49
61. ↑ Anfimov N. A. Tillhandahåller en kontrollerad nedstigning från omloppsbana av det orbitala bemannade komplexet "Mir" . Hämtad 25 september 2016. Arkiverad från originalet 11 oktober 2016. (obestämd)
62. ↑ 1 2 3 En satellit i en cirkulär bana med denna initiala höjd
63. ↑ Ivanov N. M., Lysenko L. N. Rymdskepps ballistik och navigering . - M . : Bustard, 2004.
64. ↑ Var börjar rymdens gräns? . Hämtad 16 april 2016. Arkiverad från originalet 25 april 2016. (obestämd)
65. ↑ Kosmonautik. Litet uppslagsverk. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 520-540. — 592 sid.
66. ↑ 1 2 Mitrofanov A. En satellits aerodynamiska paradox // Kvant. - 1998. - Nr 3. - S. 2-6 . Hämtad 24 september 2016. Arkiverad från originalet 11 september 2016. (obestämd)
67. ↑ Erike K. Mechanics of the flight of a satellit  // Frågor om raketteknik. - 1957. - Nr 2 .
68. ↑ Korsunsky L. N. Utbredning av radiovågor i samband med artificiella satelliter på jorden . - M . : "Sovjetradio", 1971. - S. 112, 113. - 208 s. Arkiverad kopia (inte tillgänglig länk) . Hämtad 7 maj 2016. Arkiverad från originalet 5 juni 2016. (obestämd) 
69. ↑ Zakharov G.V. Energianalys av konceptet med en satellitsamlare av atmosfäriska gaser . Datum för åtkomst: 27 december 2016. Arkiverad från originalet 28 december 2016. (obestämd)
70. ↑ Fedynsky V.V. Meteors . - M . : Statens förlag för teknisk och teoretisk litteratur, 1956.
71. ↑ Alexandrov S. G., Fedorov R. E. Sovjetiska satelliter och rymdskepp . - M . : Förlag för vetenskapsakademien i Sovjetunionen, 1961.
72. ↑ Rymdmiljö och orbitalmekanik (otillgänglig länk) . USA:s armé. Hämtad 24 april 2012. Arkiverad från originalet 2 september 2016. (obestämd) 
73. ↑ Hughes JV, Sky Brightness as a Function of Altitude // Applied Optics, 1964, vol. 3, nr 10, sid. 1135-1138.
74. ↑ Enokhovich A.S. Handbook of Physics.—2nd ed./ed. acad. I. K. Kikoina. - M . : Utbildning, 1990. - S. 213. - 384 sid.
75. ↑ Walter Dornberger. Peenemünde. Moewig-dokumentation (volym 4341). - Berlin: Pabel-Moewig Verlag Kg, 1984. - S. 297. - ISBN 3-8118-4341-9 .
76. ↑ Walter Dornberger . V-2. Tredje rikets supervapen. 1930-1945 = V-2. Nazisternas raketvapen / Per. från engelska. I. E. Polotsk. - M. : Tsentrpoligraf, 2004. - 350 sid. — ISBN 5-9524-1444-3 .
77. ↑ Isaev S. I., Pudovkin M. I. Polära ljus och processer i jordens magnetosfär / ed. acad. I. K. Kikoina. - L . : Nauka, 1972. - 244 sid. — ISBN 5-7325-0164-9 .
78. ↑ Zabelina I. A. Beräkning av synligheten för stjärnor och fjärrljus. - L . : Mashinostroenie, 1978. - S. 66. - 184 sid.
79. ↑ Atmosfären är standard. Alternativ . - M. : IPK Standards Publishing House, 1981. - S. 168. - 180 sid.
80. ↑ Kosmonautik. Litet uppslagsverk. 2:a upplagan. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 174. - 592 sid.
81. ↑ Great Soviet Encyclopedia, 3 vol. Ed. 2:a. M., "Sovjetisk uppslagsverk", 1950. - S. 377
82. ↑ Nikolaev M.N. Raket mot raket. M., Militärt förlag, 1963. S. 64
83. ↑ Adcock G. Gemini rymdprogram--äntligen, framgång . Hämtad 4 mars 2017. Arkiverad från originalet 5 mars 2017. (obestämd)
84. ↑ Bubnov I. Ya., Kamanin L. N. Bebodda rymdstationer. - M . : Military Publishing House, 1964. - 192 sid.
85. ↑ Umansky S.P. Människan i rymden. - M . : Military Publishing House, 1970. - S. 23. - 192 sid.
86. ↑ Kosmonautik. Litet uppslagsverk. - M . : Soviet Encyclopedia, 1968. - S. 451. - 528 sid.
87. ↑ Tekniskt uppslagsverk . 2:a upplagan. - M. : OGIZ RSFSR, 1939. - T. 1. - S. 1012. - 1184 sid.
88. ↑ Enciclopedia universal ilustrada europeo-americana . - 1907. - T. VI. - S. 931. - 1079 sid.
89. ↑ Geocorona // Astronomical Encyclopedic Dictionary / För redaktionen I. A. Klimishina och A. O. Korsun. - Lviv, 2003. - S. 109. - ISBN 966-613-263-X .  (ukr.)
90. ↑ Koskinen, Hannu. Rymdstorms fysik: från solens yta till jorden . - Berlin: Springer-Verlag Berlin Heidelberg, 2011. - S. 42. - ISBN ISBN 3-642-00310-9 .
91. ↑ Mendillo, Michael (8–10 november 2000), Månens atmosfär , i Barbieri, Cesare & Rampazzi, Francesca, Earth-Moon Relationships , Padova, Italien vid Accademia Galileiana Di Scienze Lettere Ed Arti: Springer, sid. 275, ISBN 0-7923-7089-9 , < https://books.google.com/books?id=vpVg1hGlVDUC&pg=PA275 > Arkiverad 3 maj 2016 på Wayback Machine 
92. ↑ Kosmonautik. Litet uppslagsverk. - M . : Soviet Encyclopedia, 1970. - S. 292. - 592 sid.

Litteratur

• Chernyakov I. N., Dmitriev M. T., Nepomnyashchy S. I. Atmosphere of the Earth // Big Medical Encyclopedia  : i 30 volymer  / kap. ed. B.V. Petrovsky . - 3:e uppl. - M  .: Soviet Encyclopedia , 1975. - V. 2: Antibiotika - Becquerel. - S. 336-342. — 608 sid. : sjuk.

Länkar

• Hubble  fotogalleri
•  USAP Virtual Observatory

Ordböcker och uppslagsverk	Stor dansk Stor norsk Stor ryss

Internationell lag
Allmänna bestämmelser	Berättelse Ämnen Källor fördrag beställnings- prejudikat allmänna rättsprinciper lära Principer Normer Jus cogens Erga omnes Kodifiering Genomförande
Laglig personlighet	stater Organisationer Nationella befrielserörelsen Suveränitet Immunitet följd Kontinuitet Bekännelse självbestämmande Neutralitet
Territorium	rättsordning stat internationell blandat läge Enklav exklav Antarktis Avgränsning Avgränsning förvärv Öppning Annektering En ockupation koncession Folkomröstning Bedömning Uti possidetis Kolonin Terra nullius
Befolkning	medborgarskap Släktskap Naturalisering Alternativ Återintegrering Repatriering Utlandsvistelse rättslig status Utlänningar Bipatrider Statslösa människor Arbetskraftsinvandrare Politisk tillflyktsort Deportation Utlämning Återintagande
industrier	internationella organisationer mänskliga rättigheter diplomatisk Konsulär internationella fördrag Maritim Luft Plats miljöskydd ekonomisk Fredlig lösning av internationella tvister Internationell säkerhet humanitär Internationellt ansvar Kriminell

Internationell luft- och rymdlagstiftning
luftlag	Luftrum Chicago konvent Flygreglering Kämpa mot piratkopiering i luften
rymdlagen	Plats Yttre rymdfördraget Moon Agreement Räddning av astronauter Ansvar för aktiviteter i rymden