Afokalt optiskt system

Ett afokalt optiskt system , ett teleskopiskt optiskt system är ett optiskt system ( vars brännvidd är oändligt stor ), som omvandlar en parallell ljusstråle till en parallell, men med en annan lutningsvinkel för den optiska axeln [1] . Designad främst för att observera avlägsna föremål.

Består av en lins som är vänd mot det observerade objektet och ett okular vänd mot betraktarens öga eller kameralinsen.
Linsen och okularet är ömsesidigt placerade så att okularets främre fokus är i linje med objektivets bakre fokus [1] . Den optiska längden för ett sådant system är lika med summan av objektivets och okularets brännvidder.

Funktioner

En utmärkande egenskap hos afokala system är att strålarna kommer in i det i form av parallella strålar och även ut i form av parallella strålar. Objekt observeras genom ett teleskopsystem i vinklar som skiljer sig väsentligt från vinklarna för observation med blotta ögat.

Om ett positivt optiskt system används som ett okular (till exempel ett symmetriskt okular), så kallas ett sådant system som ger en omvänd bild Kepler -systemet . Sådana system inkluderar spotting scope av geodetiska och astronomiska instrument. Linsen är ingångspupillen . Systemets utgångspupill är placerad bakom okularet. Observatörens öga, placerat i utgångspupillen, kommer att kunna se hela bilden, eftersom alla strålar av strålar passerar genom utgångspupillen. Om ett negativt optiskt system används som okular, kallas ett sådant system för galileiskt system . Den har applikationer i biokikare.

Funktionsprincip och egenskaper

Sammanträffandet av motsvarande fokus gör att parallella ljusstrålar som kommer från ett oändligt avlägset föremål kommer in i linsen i en vinkel och lämnar okularet i en annan vinkel mot det optiska systemets axel.

Vinkelförstoring

Kallas även skenbar förstoring . Mätt som förhållandet mellan vinklarna. Det numeriska värdet på förstoringen är lika med förhållandet mellan objektivets och okularets brännvidder, är ett dimensionslöst värde och skrivs till exempel som 20 x .

Upplösning

Den bestäms av diametern på systemets ingångspupill och begränsas av ljusets diffraktion på ingångspupillens ram eller öppning.

Rayleigh-kriteriet ger följande formel för beräkning: , $\alpha _{R}=1.22\lambda /D$

där - våglängd , diameter. uttryckt i radianer . $\lambda$ $D$ $\alpha _{R}$

Förenklad formel för det synliga ljusområdet ( = 550 nm): $\lambda$

Om ingångspupillens diameter uttrycks i mm är upplösningen i bågsekunder

\alpha _{R}={140 \over D}

Applikation

Astronomiska teleskop ;
Geodetiska instrument ;
Kikare ;
Periskop ;
Teleskopiska sökare ;
Teleskopiska munstycken för filmutrustning;

Se även

Källor

↑ 1 2 Photokinotechnics, 1981 , sid. 331.

Litteratur

E. A. Iofis . Fotografisk teknik / I. Yu. Shebalin. - M.,: "Sovjetisk uppslagsverk", 1981. - S. 331 . — 447 sid.