Raman spridning av ljus i grafen ( Raman spridning av ljus ) är oelastisk ljusspridning i grafen åtföljd av en märkbar förskjutning i strålningsfrekvensen, som används för att bestämma materialegenskaper som tjocklek, förekomst av defekter, koncentration av strömbärare. Ramaneffekten beror huvudsakligen på materialets fononspektrum [ 1] .
Raman-spektrumet vid användning av en grön laser i grafen kännetecknas av närvaron av två mest märkbara toppar associerade med närvaron av C-C-bindningar, vilket observeras i olika kolmaterial, som kallas G-toppen och en 2D-topp, som är associerad med förekomsten av hexagonala kolcykler [2] . I närvaro av defekter i grafen kan Raman-spridning användas för att bestämma materialets kvalitet från D-toppens amplitud.
G-toppen är belägen i området 1580 cm -1 av Ramanskiftet. Denna topp observeras i olika kolföreningar, såsom amorft kol, glasartat kol , kol , grafit , såväl som i kolfilmer som erhålls genom sputtering och sputtering [3] . Denna topp tillhör fononläget med symmetri E 2g [4] .
2D-toppen är belägen i området 2700 cm -1 av Raman-skiftet.
D-toppen ligger i området 1350 cm −1 av Ramanskiftet. I närvaro av defekter, inklusive kanterna på kristallen, karakteriserar denna topp med symmetri A 1g deras antal. I en ideal kristall är den frånvarande på grund av bevarande av momentum [5] . I polykristallina prover kan amplituden för denna topp vara större än amplituden för G-toppen på grund av närvaron av många defekter vid kristallgränserna. Förhållandet mellan amplituderna för D-toppen och G-toppen används för att bestämma storleken på de kristallina områdena [6] .