Cyklotronstrålning

Cyklotronstrålning är elektromagnetisk strålning som sänds ut av laddade partiklar som avböjs av ett magnetfält . Sådan strålning kallas även magnetotronstrålning .

För en enskild elektron i fältet B bestäms energiförlusten av följande relation:

$I\equiv {d\varepsilon _{\bot } \over dt}=-{2e^{2}u_{\bot }^{2}\omega _{c}^{2} \over 3c^ {3}}$

Om plasman är helt transparent, är det för strålning möjligt att få energitätheten "exponerad" från plasman:

$\omega _{0}\approx {\omega _{p}^{2}\omega _{ce}^{2} \över 3\pi c^{3}}T$

I verkligheten absorberas en del av strålningen i plasman. B.A. Trubnikov introducerade "F-faktorn" eller "exitfaktor", som per definition är:

$\Phi ={W_{real} \over W_{0}}$

För temperaturer (5 eV - 100 keV) Trubnikov B.A. 1956 visade möjligheten att approximera avkastningskoefficienten med formeln:

$\Phi \approx {17({T_{e} \over m_{e}c^{2)))^{3/2}\cdot {\sqrt {{B \over e_{e}n_{ e}a}\cdot \beta \cdot \gamma }},}$

var är elektronladdningen, är fältet inuti cylindern, och parametrarna och är dimensionslösa. Den första av dem är lika med antingen 1 om det inte finns några reflekterande väggar, eller om det finns väggar utanför med en reflektionskoefficient . Slutligen är parametern lika med 1 om det längsgående fältet är enhetligt över sektionen. Fältet i tokamak är dock inhomogent, och då är inhomogenitetsparametern , där är den stora radien för torus i tokamak. $e_e$ $B$ $\beta$ $\gamma$ $\beta$ $\beta =1-r$ $r$ $\gamma$ $\gamma$ ${\displaystyle \gamma =1+a/R{\sqrt {T_{e}/m_{e}c^{2))))$ $R$

Cyklotronstrålning

Se även