Fasseparationsytan är gränsytan mellan två kontaktfaser i ett termodynamiskt system [1] . Till exempel, i ett trefasigt is - vatten - luftsystem finns det tre gränssnitt (mellan is och vatten, mellan is och luft, mellan vatten och luft), oavsett hur många isbitar det finns i systemet.
Gränssnittet kan ha en komplex konfiguration (till exempel i fallet med en gas- vätskeemulsion ) och representerar fysiskt ett tunt övergångsskikt [2] [3] . Partiklarna av ämnet som bildar ytskiktet befinner sig i speciella förhållanden, som ett resultat av vilka gränsytan har egenskaper (till exempel ytspänning ) som inte är inneboende i ämnet som ligger i fasens djup. I var och en av kontaktfaserna, på något avstånd från gränsytan, skiljer sig fasens egenskaper från dess egenskaper i bulken.
Om gränssnittet är platt är villkoret för fasernas mekaniska jämvikt jämlikheten mellan trycken i båda samexisterande faserna [4] . Ett ytterligare tryck uppstår på den krökta gränsytan, riktad mot fasen med avseende på vilken ytan är konkav. Med andra ord, vid mekanisk jämvikt är trycket större i fasen som är separerad från den andra fasen av en konkav gränsyta. Tryckskillnaden som uppstår på båda sidor av den krökta ytan av vätskan kallas kapillärtrycket ( Laplacian pressure ). Det beror på ytans krökning och på ytspänningen (se Laplaces formel ).
Om gränssnittet är mobilt tenderar det under påverkan av ytspänning till en form som har en minimal ytarea . Detta förklarar sfäriciteten av ytan av såpbubblor , gasbubblor i en vätska eller droppar av en vätska i en annan [3] .
Egenskaper av jämviktsförhållanden på krökta ytor ligger bakom kapillärfenomen .
De processer som sker vid fasgränsytan och i gränsytans ytskikt kallas ytfenomen