Interaktionsvy

Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 9 februari 2019; kontroller kräver 3 redigeringar .

Interaktionsrepresentationen ( Dirac representation ) är en av metoderna för att beskriva kvantmekaniska fenomen, föreslog av P. Dirac 1927. Alla operatörer i interaktionsrepresentationen beter sig på samma sätt som i Heisenberg-representationen i frånvaro av interaktion. Vilken tillståndsvektor som helst ändras i tiden, som i Schrödinger-representationen med interaktionen Hamiltonian. Interaktionsrepresentationen används implicit i alla vanliga problem inom kvantmekaniken. [ett]

Vi skriver Schrödinger-ekvationen i formen:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{S}(t)}{\partial t))=\left({\hat {H))_{0}+{\hat {H))_{ {int,S}}\right)\psi _{S}(t)

var

${\hat {H}}_{0}$ är Hamiltonian för icke-interagerande fält (partiklar);
${\hat {H}}_{{int,S}}$ är interaktionen Hamiltonian i Schrödinger-representationen.

Låt oss introducera tillståndsvektorn:

\psi _{I}(t)=e^{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}\psi _{S}(t).

Då kan vilken operator som helst skrivas som:

{\hat {A}}_{I}(t)=e^{{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}{\hat {A}}_ {S}(t)e^{{-{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}}

Sålunda, i interaktionsrepresentationen, har Schrödinger-ekvationen formen:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{I}(t)}{\partial t}}={\hat {H}}_{{int,I}}\psi _{I}(t)

Interaktionsvy

Se även

Anteckningar

Litteratur