Weyl ekvation

Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 14 november 2019; kontroller kräver 3 redigeringar .

Weyl  -ekvationen är rörelseekvationen för en masslös tvåkomponents (beskriven av en tvåkomponentsspinor ) partikel med spin 1/2. Det är ett specialfall av Dirac-ekvationen för en masslös partikel.

Weyl-ekvationerna har följande form:

    (ett),     (2)

där σ i  är Pauli-matriser .

Ekvationerna (1) och (2) erhölls av Hermann Weyl 1929 och bär hans namn. Weyl föreslog att ekvationerna (1) eller (2) kunde vara en ekvation för en masslös partikel med spin 1/2. Weils gissningar kritiserades snart av Wolfgang Pauli med motiveringen att ekvationerna (1) och (2) inte är invarianta under rumslig inversion ("... dessa vågekvationer... är inte invarianta under spegelbild (omkastning av höger till vänster) och är därför inte tillämplig på fysiska föremål" [1] ).

Weyls ekvationer kom ihåg 1957 efter den experimentella upptäckten av paritetsicke-konservering i den svaga interaktionen . Lev Landau , Li Zongdao och Yang Zhenning och Abdus Salam föreslog att neutrinon beskrivs av en tvåkomponents Weyl-spinor ( tvåkomponent neutrinoteori ). Landau baserades på hypotesen om CP-invarians och antog att neutrinon är en Weyl-partikel, eftersom Weyl-ekvationerna är invarianta under CP-transformationen. Experimentet bekräftade teorin om en tvåkomponents neutrino.

En analog till Weyl-ekvationerna för en masslös partikel med spin 1 (foton) är Maxwells ekvationer i Majorana-form . [2]

Anteckningar

  1. ↑ Pauli V. Allmänna principer för vågmekanik ”M.-L .. - 1947. - sid. 254.
  2. ↑ A. I. Akhiezer , V. B. Berestetsky Quantum electrodynamics. - M., Nauka, 1981. - sid. 81

Länkar