P-symmetri

Den stabila versionen checkades ut den 26 maj 2021 . Det finns overifierade ändringar i mallar eller .

P-symmetri är symmetrin för rörelseekvationerna med avseende på förändringen i tecken på koordinaterna för alla partiklar. I förhållande till denna operation är elektromagnetiska , starka och, enligt den allmänna relativitetsteorin , gravitationsinteraktioner symmetriska [1] . Svaga interaktioner är inte symmetriska (se Wus experiment ). Denna operation motsvarar en av typerna av paritet — den fysiska kvantiteten rumslig paritet (P-paritet).

Symmetri i fysik
omvandling	Motsvarande invarians	Motsvarande fredningslag _
↕ Sändningstid _	Tidens enhetlighet	…energi
⊠ C , P , CP och T - symmetrier	Tidsisotropi _	... paritet
↔ Sändningsutrymme _	Rymdens homogenitet	…impuls
↺ Rotation av rymden	Isotropi av rymden	… fart
⇆ Lorentz-grupp (boostar)	Relativitet Lorentz kovarians	… masscentrums rörelser
~ Mätare transformation	Mätarinvarians	... ladda

Rumslig reflektionsoperator

Den rumsliga reflektionsoperatorn inom kvantmekanik är operatorn : . Hamiltonian i kvantmekaniken är en jämn funktion av rymdkoordinater . Av detta följer att eller . Därför är den rumsliga pariteten en bevarad storhet (rörelseintegralen). Det följer av definitionen av den rumsliga reflektionsoperatorn att . Således kan egenvärdena för den rumsliga reflektionsoperatorn vara och . Dessa egenvärden kallas P-pariteten för tillståndet i kvantsystemet. Den rumsliga reflektionsoperatorn antipendlar med koordinat och momentum : och pendlar med momentumoperatorn : , där . Låta vara en egenfunktion av operatorerna och , motsvarande egenvärdena och , sedan [2] $\Pi$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\summa _{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\summa _{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ $x_{1},x_{2},...$ $\Pi (H\psi )=H(\Pi \psi )$ $\left[\Pi ,H\right]=0$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $\Pi ^{2}=1$ $+1$ $-ett$ $x$ $sid$ $\Pi p=-p\Pi$ $\Pi x=-x\Pi$ $L$ $\left[\Pi ,L\right]=0$ ${\displaystyle L=\sum _{i=1}^{N}x_{i}\ gånger p_{i))$ $Y_{lm}(\theta ,\varphi )$ $L^{2}$ ${\displaystyle L_{z))$ $l(l+1)$ $m$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varphi )$

P-paritet

P-paritet är en grundläggande fysisk storhet. Lagen om bevarande av P-paritet i starka och elektromagnetiska interaktioner är giltig. I svaga interaktioner bevaras inte P-paritet. Inom kvantmekaniken beskrivs P-paritet i termer av egenskaperna hos den komplexa vågfunktionen . Systemets tillstånd kallas även om vågfunktionen inte ändras när tecknen på koordinaterna för alla partiklar ändras, och udda om vågfunktionen ändrar tecken när tecknen på koordinaterna för alla partiklar ändras . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Intern paritet

Alla partiklar med icke-noll vilomassa har inneboende P-paritet. Det är antingen 1 (jämna partiklar) eller −1 (udda partiklar). Partiklar med spin 0 och intern paritet 1 kallas skalär och de med intern paritet −1 kallas pseudoskalär . Partiklar med spin 1 och intern paritet 1 kallas pseudovektor , med intern paritet −1 - vektor [3] .

Tillståndet för ett system av partiklar kallas även om och udda om , var är de inre pariteterna för partiklarna. $n$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Anteckningar

↑ V. Pauli Brott mot spegelsymmetri i atomfysikens lagar // 1900-talets teoretiska fysik. Till minne av Wolfgang Pauli. - M., IL, 1962. - sid. 383
↑ Nishijima, 1965 , sid. 53.
↑ Mikrokosmos fysik, red. D.V. Shirkova, Moskva: Soviet Encyclopedia, 1980.

Litteratur

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Kärnfysik, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. Elementary theory of the nucleus, M., IL., 1958
Nishijima K. Fundamentala partiklar. - M . : Mir, 1965. - 462 sid.

C, P och T

stiftgrupp
Paritet