Isotoper av americium
Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 24 december 2020; kontroller kräver 5 redigeringar .Isotoper av americium är varianter av atomer (och kärnor ) av det kemiska elementet americium , som har ett annat innehåll av neutroner i kärnan.
Americium har inga stabila isotoper. Den längsta livslängda isotopen av americium är 243 Am, med en halveringstid på 7370 år. 241 Am -isotopen har en halveringstid på 432 år och används i vissa rökdetektorer . Kärnisomeren 242m Am med en halveringstid på 140 år har ett mycket högt tvärsnitt av termisk neutronklyvning (6000 barn ) och är av intresse för att skapa ultrakompakta kärntekniska enheter. Det finns dock inget sätt att få den i sin rena form.
Tabell över isotoper av americium
| Nuklidsymbol _ |
Z ( p ) | N( n ) | Isotopmassa [1] ( a.u.m. ) |
Halveringstid [ 2] (T 1/2 ) |
Decay kanal | Förfallande produkt | Spinn och paritet av kärnan [2] |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Excitationsenergi | |||||||
| 223 am [3] | 95 | 128 | 5,2(+12,0-4,4)ms | α | 219Np _ | ||
| 229 am [3] | 95 | 134 | 229,04525(9) | 1,8(1,5) s | α | 225Np _ | |
| 230 am [ 4] | 95 | 135 | 230.04609(14)# | 32(+22-9) s | β + (64,7%) | 230 Pu | |
| β + , DM (35,3 %) | (olika) | ||||||
| 232 på morgonen | 95 | 137 | 232.04659(32)# | 79(2) s | β + (98%) | 232 Pu | |
| α (2%) | 228Np _ | ||||||
| β + , SD (0,069 %) | (olika) | ||||||
| 233 på morgonen | 95 | 138 | 233.04635(11)# | 3,2(8) min | β + | 233 Pu | |
| α | 229Np _ | ||||||
| 234 på morgonen | 95 | 139 | 234.04781(22)# | 2,32(8) min | β + (99,95 %) | 234 Pu | |
| α (0,04%) | 230Np _ | ||||||
| β + , SD (0,0066 %) | (olika) | ||||||
| 235 på morgonen | 95 | 140 | 235.04795(13)# | 9,9(5) min | β + | 235 Pu | 5/2−# |
| α (sällsynt) | 231Np _ | ||||||
| 236 på morgonen | 95 | 141 | 236.04958(11)# | 3,6(1) min | β + | 236 Pu | |
| α | 232Np _ | ||||||
| 237 på morgonen | 95 | 142 | 237.05000(6)# | 73,0 (10) min | β + (99,97%) | 237 Pu | 5/2(−) |
| α (0,025 %) | 233Np _ | ||||||
| 238 på morgonen | 95 | 143 | 238.05198(5) | 98(2) min | β + | 238 Pu | 1+ |
| α (10 −4 %) | 234Np _ | ||||||
| 238m Am | 2500(200)# keV | 35(10) µs | |||||
| 239 på morgonen | 95 | 144 | 239,0530245(26) | 11.9(1) h | EZ (99,99 %) | 239 Pu | (5/2) |
| α (0,01%) | 235Np _ | ||||||
| 239m Am | 2500(200) keV | 163(12) ns | (7/2+) | ||||
| 240 på morgonen | 95 | 145 | 240,055300(15) | 50,8(3) h | β + | 240 Pu | (3−) |
| α (1,9⋅10 −4 %) | 236Np _ | ||||||
| 241 på morgonen | 95 | 146 | 241.0568291(20) | 432,2(7) år | α | 237Np _ | 5/2− |
| CR (7,4⋅10 -10 %) | 207 Tl, 34 Si | ||||||
| SD (4,3⋅10−10 % ) | (olika) | ||||||
| 241m Am | 2200(100) keV | 1,2(3) µs | SD | ||||
| 242 på morgonen | 95 | 147 | 242.0595492(20) | 16.02(2) h | β - (82,7 %) | 242 cm _ | 1− |
| EZ (17,3 %) | 242 Pu | ||||||
| 242m1 Am | 48,60(5) keV | 141(2) år | IP (99,54 %) | 242 på morgonen | 5− | ||
| α (0,46 %) | 238Np _ | ||||||
| SD (1,5⋅10 -8 %) | (olika) | ||||||
| 242m2 Am | 2200(80) keV | 14,0(10) ms | (2+, 3−) | ||||
| 243 på morgonen | 95 | 148 | 243.0613811(25) | 7370(40) år | α | 239Np _ | 5/2− |
| SD (3,7⋅10 -9 %) | (olika) | ||||||
| 244 på morgonen | 95 | 149 | 244.0642848(22) | 10.1(1) h | β − | 244 cm _ | (6−)# |
| 244m Am | 86,1(10) keV | 26(1) min | β - (99,96 %) | 244 cm _ | 1+ | ||
| EZ (0,0361 %) | 244 Pu | ||||||
| 245 på morgonen | 95 | 150 | 245.066452(4) | 2.05(1) h | β − | 245 cm _ | (5/2)+ |
| 246 på morgonen | 95 | 151 | 246,069775(20) | 39(3) min | β − | 246 cm _ | (7−) |
| 246m1 Am | 30(10) keV | 25,0(2) min | β - (99,99 %) | 246 cm _ | 2(−) | ||
| IP (0,01%) | 246 på morgonen | ||||||
| 246m2 Am | ~2000 keV | 73(10) µs | |||||
| 247 på morgonen | 95 | 152 | 247.07209(11)# | 23,0(13) min | β − | 247 cm _ | (5/2)# |
Förklaringar till tabellen
- Indexen 'm', 'n', 'p' (bredvid symbolen) anger nuklidens exciterade isomera tillstånd.
- Värden markerade med en hash (#) härleds inte enbart från experimentella data, utan är (åtminstone delvis) uppskattade från systematiska trender i närliggande nuklider (med samma Z- och N -förhållanden ). Osäkerhetsspinn och/eller paritetsvärden är omgivna inom parentes.
- Osäkerhet anges som ett tal inom parentes, uttryckt i enheter av den sista signifikanta siffran, betyder en standardavvikelse (med undantag för mängden och standardatommassan för en isotop enligt IUPAC -data , för vilken en mer komplex definition av osäkerhet är Begagnade). Exempel: 29770,6(5) betyder 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) betyder 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) betyder −2200,2 ± 1,8.
Anteckningar
- ↑ Data enligt Audi G. , Wapstra AH , Thibault C. The AME2003 atomic mass evaluation (II). Tabeller, grafer och referenser (engelska) // Kärnfysik A . - 2003. - Vol. 729 . - s. 337-676 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.003 . - .
- ↑ 1 2 Data baserad på Audi G. , Bersillon O. , Blachot J. , Wapstra AH NUBASE-utvärderingen av kärn- och förfallsegenskaper // Kärnfysik A . - 2003. - T. 729 . - S. 3-128 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001 . - .
- ↑ 1 2 "Observation av nya isotoper med neutronbrist med Z ≥ 92 i multinukleonöverföringsreaktioner" http://inspirechep.net/record/1383747/files/scoap3-fulltext.pdf
- ↑ Kaji, D.; Morimoto, K.; Haba, H.; Ideguchi, E.; Koura, H.; Morita, K. (2016). "Sönderfallsegenskaper hos nya isotoper 234 Bk och 230 Am, och jämna-jämna nuklider 234 Cm och 230 Pu" (PDF) . Journal of the Physical Society of Japan . 84 (15002): 015002. DOI : 10.7566/JPSJ.85.015002 .
| isotoper | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| |||||||||||