Isotoper av tellur
Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 15 juni 2019; kontroller kräver 7 redigeringar .Isotoper av tellur är varianter av det kemiska grundämnet tellur , som har olika antal neutroner i kärnan . Det finns 39 kända isotoper av tellur med massnummer från 104 till 142 (antal protoner 52, neutroner från 52 till 90) och 18 kärnisomerer . [ett]
Tellur är det lättaste grundämnet vars kända isotoper genomgår alfasönderfall (isotoper från 106 Te till 110 Te).
Det finns åtta isotoper av tellur som finns i naturen. Av dessa är sex stabila:
- 120 Te ( isotopmängd 0,09%)
- 122 Te (isotopisk mängd 2,55 %)
- 123 Te (isotopmängd 0,89%)
- 124 Te (isotopmängd 4,74%)
- 125 Te (isotopmängd 7,07%)
- 126 Te (isotopmängd 18,84%)
Ytterligare två isotoper har enorma halveringstider , mycket längre än universums ålder :
- 128 Te (isotopisk mängd 31,74%), halveringstid 2,25⋅10 24 år
- 130 Te (isotopisk mängd 34,08%), halveringstid 7,91⋅10 20 år
128 Te -isotopen har den längsta bekräftade halveringstiden av någon radionuklid , 2,25⋅10 24 år, vilket är cirka 160 biljoner gånger universums beräknade ålder .
Den längsta levda artificiella isotopen är 121 Te med en halveringstid på 19 dagar, men den längsta levda kärnisomeren är 121m Te med en halveringstid på 154 dagar.
Tellurisotoptabell
| Nuklidsymbol _ |
Z ( p ) | N( n ) | Isotopmassa [2] ( a.u.m. ) |
Halveringstid [ 1] (T 1/2 ) |
Decay kanal | Förfallande produkt | Spinn och paritet av kärnan [1] |
Isotopens förekomst i naturen |
Omfång av förändringar i isotopisk förekomst i naturen |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Excitationsenergi | |||||||||
| 104 Te [3] | 52 | 52 | <18 ns | α | 100 sn | 0+ | |||
| 105 Te | 52 | 53 | 104.94364(54)# | 620(70) ns | α | 101 sn | 5/2+# | ||
| 106 Te | 52 | 54 | 105,93750(14) | 70(20) µs [70(+20−10) µs] |
α | 102 sn | 0+ | ||
| 107 Te | 52 | 55 | 106.93501(32)# | 3.1(1) ms | α (70 %) | 103 sn | 5/2+# | ||
| β + (30 %) | 107 Sb | ||||||||
| 108 Te | 52 | 56 | 107,92944(11) | 2.1(1) s | α (49 %) | 104 sn | 0+ | ||
| β + (48,5%) | 108 Sb | ||||||||
| β + , p (2,4 %) | 107 sn | ||||||||
| β + , α (0,065 %) | 104 in | ||||||||
| 109 Te | 52 | 57 | 108,92742(7) | 4.6(3) s | β + (86,99 %) | 109 Sb | (5/2+) | ||
| β + , p (9,4 %) | 108 sn | ||||||||
| α (7,9 %) | 105 sn | ||||||||
| β + , α (0,005 %) | 105 in | ||||||||
| 110 Te | 52 | 58 | 109,92241(6) | 18.6(8) s | β + (99,99 %) | 110 Sb | 0+ | ||
| β + , p (0,003 %) | 109 sn | ||||||||
| 111 Te | 52 | 59 | 110,92111(8) | 19.3(4) s | β + | 111 Sb | (5/2)+# | ||
| β + , p (sällsynt) | 110 sn | ||||||||
| 112 Te | 52 | 60 | 111,91701(18) | 2,0(2) min | β + | 112 Sb | 0+ | ||
| 113 Te | 52 | 61 | 112.91589(3) | 1,7(2) min | β + | 113 Sb | (7/2+) | ||
| 114 Te | 52 | 62 | 113,91209(3) | 15,2(7) min | β + | 114 Sb | 0+ | ||
| 115 Te | 52 | 63 | 114,91190(3) | 5,8(2) min | β + | 115 Sb | 7/2+ | ||
| 115m1 Te | 10(7) keV | 6,7(4) min | β + | 115 Sb | (1/2)+ | ||||
| IP | 115 Te | ||||||||
| 115m2 Te | 280,05(20) keV | 7,5(2) µs | 11/2− | ||||||
| 116 Te | 52 | 64 | 115.90846(3) | 2,49(4) h | β + | 116 Sb | 0+ | ||
| 117 Te | 52 | 65 | 116.908645(14) | 62(2) min | β + | 117 Sb | 1/2+ | ||
| 117m Te | 296,1(5) keV | 103(3) ms | IP | 117 Te | (11/2−) | ||||
| 118 Te | 52 | 66 | 117.905828(16) | 6.00(2) dagar | EZ | 118 Sb | 0+ | ||
| 119 Te | 52 | 67 | 118.906404(9) | 16.05(5) h | β + | 119 Sb | 1/2+ | ||
| 119m Te | 260,96(5) keV | 4,70(4) dagar | β + (99,99 %) | 119 Sb | 11/2− | ||||
| IP (0,008%) | 119 Te | ||||||||
| 120 Te | 52 | 68 | 119.90402(1) | stabil (>1,6⋅10 21 år) [n 1] [4] | 0+ | 9(1)⋅10 −4 | |||
| 121 Te | 52 | 69 | 120,904936(28) | 19.16(5) dagar | β + | 121 Sb | 1/2+ | ||
| 121m Te | 293,991(22) keV | 154(7) dagar | IP (88,6%) | 121 Te | 11/2− | ||||
| β + (11,4%) | 121 Sb | ||||||||
| 122 Te | 52 | 70 | 121.9030439(16) | stabil | 0+ | 0,0255(12) | |||
| 123 Te | 52 | 71 | 122,9042700(16) | stabil (>2⋅10 15 år) [n 2] [4] | 1/2+ | 0,0089(3) | |||
| 123m Te | 247,47(4) keV | 119,2(1) dagar | IP | 123 Te | 11/2− | ||||
| 124 Te | 52 | 72 | 123.9028179(16) | stabil | 0+ | 0,0474(14) | |||
| 125 Te | 52 | 73 | 124.9044307(16) | stabil | 1/2+ | 0,0707(15) | |||
| 125m Te | 144,772(9) keV | 57,40(15) dagar | IP | 125 Te | 11/2− | ||||
| 126 Te | 52 | 74 | 125,9033117(16) | stabil | 0+ | 0,1884(25) | |||
| 127 Te | 52 | 75 | 126.9052263(16) | 9.35(7) h | β − | 127 I | 3/2+ | ||
| 127m Te | 88,26(8) keV | 109(2) dagar | IP (97,6%) | 127 Te | 11/2− | ||||
| β − (2,4 %) | 127 I | ||||||||
| 128 Te | 52 | 76 | 127.9044631(19) | 2.25(9)⋅10 24 år [4] [n 3] | β − β − | 128 Xe | 0+ | 0,3174(8) | |
| 128m Te | 2790,7(4) keV | 370(30) ns | 10+ | ||||||
| 129 Te | 52 | 77 | 128,9065982(19) | 69,6(3) min | β − | 129 I | 3/2+ | ||
| 129m Te | 105,50(5) keV | 33,6(1) dagar | β − (36 %) | 129 I | 11/2− | ||||
| IP (64 %) | 129 Te | ||||||||
| 130 Te | 52 | 78 | 129,9062244(21) | 7,91(21)⋅10 20 år [4] | β − β − | 130 xe | 0+ | 0,3408(62) | |
| 130m1 Te | 2146,41(4) keV | 115(8) ns | (7) | ||||||
| 130m2 Te | 2661(7) keV | 1,90(8) µs | (10+) | ||||||
| 130m3 Te | 4375,4(18) keV | 261(33) ns | |||||||
| 131 Te | 52 | 79 | 130.9085239(21) | 25,0(1) min | β − | 131 I | 3/2+ | ||
| 131m Te | 182,250(20) keV | 30(2) h | β - (77,8 %) | 131 I | 11/2− | ||||
| IP (22,2%) | 131 Te | ||||||||
| 132 Te | 52 | 80 | 131.908553(7) | 3,204(13) dagar | β − | 132 I | 0+ | ||
| 133 Te | 52 | 81 | 132.910955(26) | 12,5(3) min | β − | 133 I | (3/2+) | ||
| 133m Te | 334,26(4) keV | 55,4(4) min | β − (82,5 %) | 133 I | (11/2−) | ||||
| IP (17,5 %) | 133 Te | ||||||||
| 134 Te | 52 | 82 | 133,911369(11) | 41,8(8) min | β − | 134 I | 0+ | ||
| 134m Te | 1691,34(16) keV | 164.1(9) ns | 6+ | ||||||
| 135 Te | 52 | 83 | 134,91645(10) | 19,0(2) s | β − | 135 I | (7/2−) | ||
| 135m Te | 1554,88(17) keV | 510(20) ns | (19/2−) | ||||||
| 136 Te | 52 | 84 | 135.92010(5) | 17.63(8) s | β - (98,7 %) | 136 I | 0+ | ||
| β − , n (1,3 %) | 135 I | ||||||||
| 137 Te | 52 | 85 | 136,92532(13) | 2.49(5) s | β - (97,01 %) | 137 I | 3/2−# | ||
| β − , n (2,99 %) | 136 I | ||||||||
| 138 Te | 52 | 86 | 137.92922(22)# | 1.4(4) s | β - (93,7 %) | 138 I | 0+ | ||
| β − , n (6,3 %) | 137 I | ||||||||
| 139 Te | 52 | 87 | 138.93473(43)# | 500ms [>300ns]# |
β − | 139 I | 5/2−# | ||
| β − , n | 138 I | ||||||||
| 140 Te | 52 | 88 | 139,93885(32)# | 300ms [>300ns]# |
β − | 140 I | 0+ | ||
| β − , n | 139 I | ||||||||
| 141 Te | 52 | 89 | 140,94465(43)# | 100 ms [>300 ns]# |
β − | 141 I | 5/2−# | ||
| β − , n | 140 I | ||||||||
| 142 Te | 52 | 90 | 141.94908(64)# | 50ms [>300ns]# |
β − | 142 I | 0+ | ||
- ↑ Teoretiskt kan den genomgå dubbel elektroninfångning vid 120 Sn.
- ↑ Teoretiskt kan den genomgå elektronfångning i 123 Sb.
- ↑ Den längsta bekräftade halveringstiden för någon radionuklid
Förklaringar till tabellen
- Isotopförekomster ges för de flesta naturliga prover. För andra källor kan värdena variera kraftigt.
- Indexen 'm', 'n', 'p' (bredvid symbolen) anger nuklidens exciterade isomera tillstånd.
- Symboler i fet stil indikerar stabila nedbrytningsprodukter. Symbolerna i fet kursiv stil betecknar radioaktiva sönderfallsprodukter som har halveringstider som är jämförbara med eller högre än jordens ålder och därför finns i den naturliga blandningen.
- Värden markerade med en hash (#) härleds inte enbart från experimentella data, utan är (åtminstone delvis) uppskattade från systematiska trender i närliggande nuklider (med samma Z- och N -förhållanden ). Osäkerhetsspinn och/eller paritetsvärden är omgivna inom parentes.
- Osäkerhet anges som ett tal inom parentes, uttryckt i enheter av den sista signifikanta siffran, betyder en standardavvikelse (med undantag för mängden och standardatommassan för en isotop enligt IUPAC -data , för vilken en mer komplex definition av osäkerhet är Begagnade). Exempel: 29770,6(5) betyder 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) betyder 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) betyder −2200,2 ± 1,8.
Anteckningar
- ↑ 1 2 3 Data baserade på Audi G. , Bersillon O. , Blachot J. , Wapstra AH The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties // Kärnfysik A . - 2003. - T. 729 . - S. 3-128 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001 . - .
- ↑ Data från Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. The Ame2016 atomic mass evaluation (I). utvärdering av indata; och justeringsprocedurer (engelska) // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030002-1-030002-344 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030002 .
- ↑ Auranen, K.; et al. (2018). "Supertillåtet α-sönderfall till dubbla magiska 100 Sn" . Fysiska granskningsbrev . 121 (18): 182501. Bibcode : 2018PhRvL.121r2501A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.121.182501 . PMID 30444390 .
- ↑ 1 2 3 4 Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. Nubase2020 -utvärderingen av nukleära egenskaper // Kinesisk fysik C. - 2021. - Vol. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
| isotoper | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| |||||||||||