Isotoper av argon

Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 15 februari 2022; kontroller kräver 3 redigeringar .

Isotoper av argon  är varianter av det kemiska elementet argon med ett annat antal neutroner i atomkärnan . Argonisotoper är kända med masstal från 29 till 54 (antal protoner 18, neutroner från 11 till 36) och en kärnisomer .

Argon i jordens atmosfär består av tre stabila isotoper :

Den långlivade radioisotopen är 39Ar med en halveringstid på 269 år.

Nästan alla 40 Ar härstammar på jorden från sönderfallet av den radioaktiva isotopen 40 K i ett elektroninfångningsschema :

Ett gram naturligt kalium, med en koncentration av den radioaktiva isotopen 40 K på 0,012 at.%, genererar cirka 1,03·10 7 atomer av 40 Ar under året. Således, i mineraler som innehåller kalium, ackumuleras 40 Ar-isotopen, kvarhållen i kristallgitter , gradvis, vilket gör det möjligt att bestämma ögonblicket för deras kristallisering genom förhållandet 40 Ar / 40 K - koncentrationer i mineraler . Denna kalium-argon-metod är en av de viktigaste metoderna för kärngeokronologi [3] .

Troliga ursprungskällor för 36Ar och 38Ar isotoper är instabila produkter av spontan klyvning av tunga kärnor, såväl som reaktioner för infångning av neutroner och alfapartiklar av kärnor av lätta element som finns i uran-toriummineraler:

Den stora majoriteten av rymdargon består av isotoper 36 Ar och 38 Ar. Detta beror på det faktum att kalium distribueras i rymden cirka 50 000 gånger mindre än argon (på jorden råder kalium över argon med 660 gånger). Beräkningen som gjorts av geokemister är anmärkningsvärd: genom att subtrahera den radiogena 40 Ar från argon i jordens atmosfär fick de en isotopsammansättning mycket nära rymdargons [2] .

Tabell över argonisotoper

Nuklidsymbol
_
Z ( p ) N( n ) Isotopmassa [4]
( a.u.m. )
Halveringstid
[
5]
(T 1/2 )
Decay kanal Förfallande produkt Spinn och paritet
av kärnan [5]
Isotopens förekomst
i naturen
Omfång av förändringar i isotopisk förekomst i naturen
Excitationsenergi


29 Ar [6] arton elva ~ 4⋅10 -20  s 2p 27S _
30Ar _ arton 12 30.02247(22) <10 ps 2p 28S _ 0+
31 Ar arton 13 31.01216(22)# 15.1(3) ms β + , p (68,3%) 30S _ 5/2+
β + (22,63%) 31Cl _
β + , 2p (9,0 %) 29p _
β + , 3p (0,07 %) 28 Si
32 Ar arton fjorton 31,9976378(19) 98(2) ms β + (64,42%) 32Cl _ 0+
β + , p (35,58%) 31S _
32m Ar 5600(100) keV 5−#
33 Ar arton femton 32,9899255(4) 173,0(20) ms β + (61,3%) 33Cl _ 1/2+
β + , p (38,7%) 32S _
34 Ar arton 16 33.98027009(8) 843.8(4) ms β + 34Cl _ 0+
35 Ar arton 17 34,9752577(7) 1,7756(10) s β + 35Cl _ 3/2+
36 Ar arton arton 35,967545105(29) stabil [n 1] 0+ 0,003336(4)
37 Ar arton 19 36,96677631(22) 35.011(19) dagar EZ 37Cl _ 3/2+
38 Ar arton tjugo 37,96273210(21) stabil 0+ 0,000629(1)
39 Ar arton 21 38.964313(5) 269(3) år β − 39K _ 7/2−
40 Ar< arton 22 39,9623831238(24) stabil 0+ 0,996035(4)
41 Ar arton 23 40,9645006(4) 109,61(4) min β − 41K _ 7/2−
42 Ar arton 24 41,963046(6) 32,9(11) år β − 42K _ 0+
43 Ar arton 25 42,965636(6) 5,37(6) min β − 43K _ 5/2(−)
44 Ar arton 26 43,9649238(17) 11,87(5) min β − 44K _ 0+
45 Ar arton 27 44,9680397(6) 21.48(15) s β − 45K _ (5/27/2)-
46 Ar arton 28 45,9680374(12) 8.4(6) s β − 46K _ 0+
47Ar _ arton 29 46,9727681(12) 1.23(3) s β − (99,8 %) 47K _ (3/2−)
β − , n (0,2 %) 46K _
48 Ar arton trettio 47,97608(33) 415(15) ms β − 48K _ 0+
49 Ar arton 31 48.98155(43)# 236(8) ms β − 49K _ 3/2−#
50Ar _ arton 32 49,98569(54)# 106(6) ms β − 50K _ 0+
51 Ar arton 33 50,99280(64)# 60# ms [>200 ns] β − 51 K 3/2−#
52 Ar arton 34 51,99863(64)# 10# ms β − 52K _ 0+
53 Ar arton 35 53.00729(75)# 3# ms β − 53 K (5/2−)#
β − , n 52K _
54 Ar [7] arton 36 β − 54K _ 0+
  1. ↑ Kan teoretiskt genomgå dubbel elektronfångning vid 36 S

Förklaringar till tabellen

Anteckningar

  1. Fastovsky V. G., Rovinsky A. E., Petrovsky Yu. V. Kapitel ett. Öppning. Ursprung. Utbredning. Användning // Inerta gaser. - Ed. 2:a. - M .: Atomizdat , 1972. - S. 3-13. — 352 sid. - 2400 exemplar.
  2. 1 2 Finkelstein D. N. Kapitel IV. Inerta gaser på jorden och i rymden // Inerta gaser . - Ed. 2:a. - M . : Nauka , 1979. - S. 76-110. — 200 s. - ("Vetenskap och tekniska framsteg"). - 19 000 exemplar.
  3. Prutkina M. I., Shashkin V. L. Handbok för radiometrisk intelligens och radiometrisk analys. Moskva: Energoatomizdat , 1984, 167 s. (sida 9)
  4. Data från Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. The Ame2016 atomic mass evaluation (II). Tabeller, grafer och referenser  (engelska)  // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030003-1-030003-442 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030003 .
  5. 1 2 Data är baserade på Audi G. , Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. The Nubase2016 evaluation of nuclear properties  // Chinese Physics C  . - 2017. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-138 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 . - .Fri tillgång
  6. Mukha, I.; et al. (2018). "Djup utflykt bortom protondropplinjen. I. Argon och klor isotopkedjor”. Fysisk granskning C. 98 (6): 064308–1–064308–13. arXiv : 1803.10951 . Bibcode : 2018PhRvC..98f4308M . DOI : 10.1103/PhysRevC.98.064308 .
  7. Neufcourt, L.; Cao, Y.; Nazarewicz, W.; Olsen, E.; Viens, F. (2019). "Neutron dropplinje i Ca-regionen från Bayesiansk modell i genomsnitt". Fysiska granskningsbrev . 122 (6): 062502–1–062502–6. arXiv : 1901.07632 . Bibcode : 2019PhRvL.122f2502N . DOI : 10.1103/PhysRevLett.122.062502 . PMID  30822058 .