Sugi-Liu statsekvation

Sugi-Liu tillståndsekvationen är en tillståndsekvation med flera parametrar som används för att beskriva mättade och lätt överhettade ångor . Ekvationen liknar Barner-Adlers ekvation ; har ökad noggrannhet, men har samtidigt en komplex struktur. Dessutom ger det bra resultat vid beräkning av volymen av en mättad vätska .

Ekvationen utvecklades [1] 1971 av H. Sugie och BC-Y. Lu .

Typ av ekvation:

P={\frac {RT}{V-b+c}}-{\frac {aT^{-0{,}5}}{(V+c)(V+b+c))) +\summa _{j=1}^{10}{\frac {d_{j}T+e_{j}T^{-0{,}5}}{V^{j+1}}},

var

$P$ — tryck , Pa;
$T$ är den absoluta temperaturen , K;
$V$ — molvolym , m³/mol;
$R=8{,}31441\pm 0{,}00026$ — universell gaskonstant , J/(mol K);
$a=a'{\frac {R^{2}T_{\mathrm {k} }^{2{,}5}}{P_{\mathrm {k} }}};$
$b=b'{\frac {RT_{\mathrm {k} }}{P_{\mathrm {k} }}};$
$c=c'{\frac {RT_{\mathrm {k} }}{P_{\mathrm {k} }}};$
$d_{j}=d'_{j}{\frac {R^{j+1}T_{\mathrm {k} }^{j}}{P_{\mathrm {k} }^{j }}};$
$e_{j}=e'_{j}{\frac {R^{j+1}T_{\mathrm {k} }^{j+1{,}5}}{P_{\mathrm { k} }^{j}}};$
$a'=0{,}42748;$
$b'=0{,}08664;$
$c'={\frac {1-3Z_{\mathrm {k} }}{3));$
$d'_{1}=9{,}78068\cdot 10^{-2}+7{,}0750\cdot 10^{-1}\omega ;$
$d'_{2}=-6{,}5927\cdot 10^{-2}-3{,}0890\cdot 10^{-1}\omega ;$
$d'_{3}=1{,}4085\cdot 10^{-2}+1{,}0353\cdot 10^{-1}\omega ;$
$d'_{4}=2{,}8115\cdot 10^{-3}-9{,}8715\cdot 10^{-3}\omega ;$
$d'_{5}=-1{,}1178\cdot 10^{-3}+6{,}6578\cdot 10^{-4}\omega ;$
$d'_{6}=2{,}3658\cdot 10^{-5}+4{,}6647\cdot 10^{-5}\omega ;$
$d'_{7}=1{,}6314\cdot 10^{-5}-2{,}6384\cdot 10^{-5}\omega ;$
$d'_{8}=-2{,}6225\cdot 10^{-7}+4{,}4515\cdot 10^{-7}\omega ;$
$d'_{9}=-1{,}1441\cdot 10^{-7}+1{,}8492\cdot 10^{-8}\omega ;$
$d'_{10}=2{,}6681\cdot 10^{-9}+1{,}3076\cdot 10^{-8}\omega ;$
$e'_{1}=-\sum _{j=1}^{10}{\frac {(j-2)(j-3)}{2}}{\frac {d'_{ j}}{Z_{\mathrm {k} }^{j-1}}}-\summa _{j=4}^{10}{\frac {(j-2)(j-3)}{2 }}{\frac {e'_{j}}{Z_{\mathrm {k} }^{j-1}}};$
$e'_{2}=\sum _{j=1}^{10}(j-1)(j-3){\frac {d'_{j}}{Z_{\mathrm {k } }^{j-2))}+\summa _{j=4}^{10}(j-1)(j-3){\frac {e'_{j)){Z_{\mathrm { k} }^{j-2}}};$
$e'_{3}=-\sum _{j=1}^{10}{\frac {(j-1)(j-2)}{2}}{\frac {d'_{ j}}{Z_{\mathrm {k} }^{j-3}}}-\summa _{j=4}^{10}{\frac {(j-1)(j-2)}{2 }}{\frac {e'_{j}}{Z_{\mathrm {k} }^{j-3}}};$
$e'_{4}=2{,}1163\cdot 10^{-3}+5{,}8262\cdot 10^{-3}\omega ;$
$e'_{5}=4{,}3405\cdot 10^{-5}-4{,}6678\cdot 10^{-4}\omega ;$
$e'_{6}=-1{,}9517\cdot 10^{-5}+8{,}8237\cdot 10^{-5}\omega ;$
$e'_{7}=-9{,}1644\cdot 10^{-7}+4{,}7942\cdot 10^{-6}\omega ;$
$e'_{8}=2{,}1117\cdot 10^{-8}-4{,}7493\cdot 10^{-8}\omega ;$
$e'_{9}=-1{,}4070\cdot 10^{-8}-1{,}3246\cdot 10^{-8}\omega ;$
$e'_{10}=3{,}1756\cdot 10^{-9}-8{,}3832\cdot 10^{-9}\omega ;$
$T_{\mathrm {k} }$ är den kritiska temperaturen , K;
$P_{\mathrm {k} }$ — kritiskt tryck , Pa;
$\omega$ - acentricitetsfaktor _
$Z_{\mathrm {k} }={\frac {P_{\mathrm {k} }V_{\mathrm {k} }}{RT_{\mathrm {k} }}}$ är den kritiska kompressibilitetsfaktorn ;
$V_{\mathrm {k} }$ — kritisk volym , m³/mol.

Litteratur

Reed R., Prausnitz J., Sherwood T. Egenskaper hos gaser och vätskor: en referensguide / Per. från engelska. ed. B. I. Sokolova. - 3:e uppl. - L. : Chemistry, 1982. - 592 sid.
Wales S. Fasjämvikt i kemisk teknologi: Om 2 timmar Del 1. - M . : Mir, 1989. - 304 sid. - ISBN 5-03-001106-4 . .

Se även

Anteckningar

↑ Sugie H., Lu BC-Y. Generaliserad tillståndsekvation för ångor och vätskor // The American Institute of Chemical Engineers Journal. - 1971. - T. 17 , nr. 5 . - S. 1068-1074 . (inte tillgänglig länk)

Tillståndsekvation
Ekvationer	idealisk gas Van der Waals Berthelot Diterichi Beatty - Bridgman Redlich - Kwong Peng-Robinson Barner-Adler Sugi - Liu Benedict - Webb - Rubina Lee - Erbar - Edmister Mi-Gruneisen
Delar av termodynamiken	Termodynamikens principer Tillståndsekvation Termodynamiska storheter Termodynamiska potentialer Termodynamiska cykler Fasövergångar