Isotoper av molybden
Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 1 augusti 2018; kontroller kräver 4 redigeringar .Isotoper av molybden är varianter av atomer (och kärnor ) av det kemiska elementet molybden , som har ett annat innehåll av neutroner i kärnan.
Naturligt molybden består av sju isotoper: 92 Mo (andel av naturligt molybden 15,86 viktprocent), 94 Mo (9,12%), 95 Mo (15,70), 96 Mo (16,50%), 97 Mo (9,45%), 98 Mo ( 23,75) och 100 Mo (9,62%). 100 Mo isotopen är inte stabil, dess halveringstid är ~10 19 år. Den artificiella radioisotopen som lever längst är 93 Mo, med en halveringstid på 4000 år.
Molybden-99
99 Mo-isotopen är moderisotopen för 99m Tc , som används flitigt inom medicinsk diagnostik. [1] [2] Den mycket korta livslängden på 99m Tc gör det nödvändigt att få det direkt på platsen för den medicinska proceduren. För detta används så kallade teknetiumgeneratorer - installationer med en speciellt förberedd 99 Mo- beredning , från vilken den bildade 99m Tc utvinns kemiskt . Idag uppgår marknaden för medicinskt teknetium till tiotals miljoner ingrepp och miljarder dollar om året. [ett]
99 Mo finns i uran-235 fissionskedjan i en mängd av ~6%. [1] [2] Kemisk extraktion av molybden från klyvningsprodukterna av uran-235 är för närvarande det populäraste sättet att erhålla denna isotop. För att göra detta bestrålas uran-235 med neutroner i en kärnreaktor och bearbetas sedan i radiokemiska laboratorier. Idag förbrukar produktionen av 99 Mo tiotals kilo höganrikat uran av vapenkvalitet per år och skapar en stor mängd radioaktivt avfall från kemisk bearbetning av mål. [1] [2]
Ett annat sätt att få 99 Mo är att bestråla mål från den stabila isotopen 98 Mo med neutroner i en reaktor enligt schemat 98 Mo(n,γ) 99 Mo. [2] Men i detta fall är det omöjligt att separera målmaterialet från den producerade 99 Mo, och produktens specifika aktivitet är låg. Denna metod har inte använts i stor utsträckning. Det finns andra metoder för syntes av 99 Mo, till exempel från 100 Mo enligt schemat (n,2n). [2]
För 2010 är produktionen av 99 Mo koncentrerad till Europeiska unionen (45 %), Kanada (40 %), Sydafrika (10 %). [1] Huvudkonsumenter USA (43 %), EU (26 %), Japan (17 %). Australien och Ryssland gör stora ansträngningar för att komma in på marknaden. I Sovjetunionen började 99 Mo utvecklas 1985. [1] Inom ramen för projektet för kommissionen under Ryska federationens president för modernisering och teknisk utveckling av ekonomin för perioden fram till 2020 i Ryssland 2010, byggdes en modern produktion på 99 Mo. 70 % av 99 Mo som produceras exporteras. Under 2017 nådde Ryska federationens andel av 99 Mo-marknaden 10%. Under de kommande åren är det planerat att fortsätta öka produktionsvolymerna, för vilket ett nytt kärnkemiskt komplex " Argus-M " byggs i Sarov. [3]
Molybdenisotoptabell
| Nuklidsymbol _ |
Z ( p ) | N( n ) | Isotopmassa [4] ( a.u.m. ) |
Halveringstid [ 5] (T 1/2 ) |
Decay kanal | Förfallande produkt | Spinn och paritet av kärnan [5] |
Isotopens förekomst i naturen |
Omfång av förändringar i isotopisk förekomst i naturen |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Excitationsenergi | |||||||||
| 83 mån | 42 | 41 | 82.94874(54)# | 23(19) ms [6(+30-3) ms] |
β + | 83 Nb | 3/2−# | ||
| β + , sid | 82 Zr | ||||||||
| 84 mån | 42 | 42 | 83.94009(43)# | 3,8(9) ms [3,7(+10-8) s] |
β + | 84 Nb | 0+ | ||
| 85 mån _ | 42 | 43 | 84.93655(30)# | 3.2(2) s | β + | 85Nb _ | (1/2−)# | ||
| 86Mo _ | 42 | 44 | 85,93070(47) | 19.6(11) s | β + | 86Nb _ | 0+ | ||
| 87 mån | 42 | 45 | 86,92733(24) | 14.05(23) s | β + (85 %) | 87Nb _ | 7/2+# | ||
| β + , p (15 %) | 86 Zr | ||||||||
| 88 mån | 42 | 46 | 87.921953(22) | 8,0(2) min | β + | 88Nb _ | 0+ | ||
| 89 mån | 42 | 47 | 88,919480(17) | 2,11(10) min | β + | 89Nb _ | (9/2+) | ||
| 89 m mån | 387,5(2) keV | 190(15) ms | IP | 89 mån | (1/2−) | ||||
| 90 mån _ | 42 | 48 | 89,913937(7) | 5,56(9) h | β + | 90Nb _ | 0+ | ||
| 90mMo _ | 2874,73(15) keV | 1,12(5) µs | 8+# | ||||||
| 91Mo _ | 42 | 49 | 90,911750(12) | 15,49(1) min | β + | 91Nb _ | 9/2+ | ||
| 91 m mån | 653,01(9) keV | 64.6(6) s | IP (50,1 %) | 91Mo _ | 1/2− | ||||
| β + (49,9 %) | 91Nb _ | ||||||||
| 92Mo _ | 42 | femtio | 91.906811(4) | stabil (>1,9⋅10 20 år) [n 1] [6] | 0+ | 0,14649(106) | |||
| 92mMo _ | 2760,46(16) keV | 190(3) ns | 8+ | ||||||
| 93Mo _ | 42 | 51 | 92.906813(4) | 4000(800) år | EZ | 93Nb _ | 5/2+ | ||
| 93 m mån | 2424,89(3) keV | 6,85(7) h | IP (99,88 %) | 93Mo _ | 21/2+ | ||||
| β + (0,12%) | 93Nb _ | ||||||||
| 94Mo _ | 42 | 52 | 93.9050883(21) | stabil | 0+ | 0,09187(33) | |||
| 95 mån _ | 42 | 53 | 94.9058421(21) | stabil | 5/2+ | 0,15873(30) | |||
| 96Mo _ | 42 | 54 | 95.9046795(21) | stabil | 0+ | 0,16673(30) | |||
| 97må _ | 42 | 55 | 96.9060215(21) | stabil | 5/2+ | 0,09582(15) | |||
| 98Mo _ | 42 | 56 | 97.90540482(21) | stabil (>10 14 år) [n 2] [6] | 0+ | 0,24292(80) | |||
| 99 Mån _ | 42 | 57 | 98,9077119(21) | 2,7489(6) dagar | β − | 99m Tc | 1/2+ | ||
| 99m1Mo _ | 97,785(3) keV | 15,5(2) µs | 5/2+ | ||||||
| 99m2Mo _ | 684,5(4) keV | 0,76(6) µs | 11/2− | ||||||
| 100 mån _ | 42 | 58 | 99,907477(6) | 7.07(14)⋅10 18 år [6] | β − β − | 100 sv | 0+ | 0,09744(65) | |
| 101Mo _ | 42 | 59 | 100,910347(6) | 14,61(3) min | β − | 101Tc _ | 1/2+ | ||
| 102Mo _ | 42 | 60 | 101,910297(22) | 11,3(2) min | β − | 102 Tc | 0+ | ||
| 103Mo _ | 42 | 61 | 102.91321(7) | 67,5(15) s | β − | 103 Tc | (3/2+) | ||
| 104Mo _ | 42 | 62 | 103,91376(6) | 60(2) s | β − | 104 Tc | 0+ | ||
| 105 mån _ | 42 | 63 | 104,91697(8) | 35.6(16) s | β − | 105 Tc | (5/2−) | ||
| 106Mo _ | 42 | 64 | 105,918137(19) | 8.73(12) s | β − | 106 Tc | 0+ | ||
| 107Mo _ | 42 | 65 | 106,92169(17) | 3.5(5) s | β − | 107 Tc | (7/2−) | ||
| 107m mån | 66,3(2) keV | 470(30) ns | (5/2−) | ||||||
| 108Mo _ | 42 | 66 | 107.92345(21)# | 1.09(2) s | β − | 108 Tc | 0+ | ||
| 109Mo _ | 42 | 67 | 108.92781(32)# | 0,53(6) s | β − | 109 Tc | (7/2−)# | ||
| 110 mån _ | 42 | 68 | 109,92973(43)# | 0,27(1) s | β − (>99,9 %) | 110Tc _ | 0+ | ||
| β − , n (<0,1 %) | 109 Tc | ||||||||
| 111Mo _ | 42 | 69 | 110.93441(43)# | 200# ms [>300 ns] |
β − | 111Tc _ | |||
| 112Mo _ | 42 | 70 | 111.93684(64)# | 150# ms [>300 ns] |
β − | 112Tc _ | 0+ | ||
| 113Mo _ | 42 | 71 | 112.94188(64)# | 100# ms [>300 ns] |
β − | 113 Tc | |||
| 114Mo _ | 42 | 72 | 113.94492(75)# | 80# ms [>300 ns] |
0+ | ||||
| 115 mån _ | 42 | 73 | 114,95029(86)# | 60# ms [>300 ns] |
|||||
- ↑ Teoretiskt kan den genomgå dubbel elektronfångning i 92 Zr
- ↑ Teoretiskt kan den genomgå dubbel beta-sönderfall i 98 Ru
Förklaringar till tabellen
- Isotopförekomster ges för de flesta naturliga prover. För andra källor kan värdena variera kraftigt.
- Indexen 'm', 'n', 'p' (bredvid symbolen) anger nuklidens exciterade isomera tillstånd.
- Symboler i fet stil indikerar stabila nedbrytningsprodukter. Symbolerna i fet kursiv stil betecknar radioaktiva sönderfallsprodukter som har halveringstider som är jämförbara med eller högre än jordens ålder och därför finns i den naturliga blandningen.
- Värden markerade med en hash (#) härleds inte enbart från experimentella data, utan är (åtminstone delvis) uppskattade från systematiska trender i närliggande nuklider (med samma Z- och N -förhållanden ). Osäkerhetsspinn och/eller paritetsvärden är omgivna inom parentes.
- Osäkerhet anges som ett tal inom parentes, uttryckt i enheter av den sista signifikanta siffran, betyder en standardavvikelse (med undantag för mängden och standardatommassan för en isotop enligt IUPAC -data , för vilken en mer komplex definition av osäkerhet är Begagnade). Exempel: 29770,6(5) betyder 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) betyder 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) betyder −2200,2 ± 1,8.
Anteckningar
- ↑ 1 2 3 4 5 6 Rysslands nya förslag för världskärnmedicin . geoenergetics.ru . Hämtad: 23 april 2022.
- ↑ 1 2 3 4 5 UTVECKLING AV TEKNIK FÖR TILLVERKNING AV SORPTION GENERATOR TECHNETIUM-99M PÅ GRUND AV AKTIVERING 99Mo . elar.urfu.ru . Hämtad: 23 april 2022.
- ↑ Vaksam vakt i Rosatoms tjänst . geoenergetics.ru . Hämtad: 23 april 2022.
- ↑ Data enligt Audi G. , Wapstra AH , Thibault C. The AME2003 atomic mass evaluation (II). Tabeller, grafer och referenser (engelska) // Kärnfysik A . - 2003. - Vol. 729 . - s. 337-676 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.003 . - .
- ↑ 1 2 Data baserad på Audi G. , Bersillon O. , Blachot J. , Wapstra AH NUBASE-utvärderingen av kärn- och förfallsegenskaper // Kärnfysik A . - 2003. - T. 729 . - S. 3-128 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001 . - .
- ↑ 1 2 3 Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. Nubase2020-utvärderingen av nukleära egenskaper // Kinesisk fysik C. - 2021. - Vol. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
| isotoper | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| |||||||||||