Klimax (astronomi)

Kulmination (astronomi) - passagen av stjärnans centrum genom den himmelska meridianen i processen med sin dagliga rörelse. Annars, passagen av mitten av ljuskällan av skärningspunkten för den dagliga parallellen av ljuskällan och den himmelska meridianen .

Under dagen korsar alla armaturer den himmelska meridianen två gånger. Det finns övre och nedre klimax av armaturen. Förutsatt att storleken på armaturens deklination inte ändras under dagen, är armaturens höjd störst vid den övre kulmen och den minsta vid den nedre. För icke-inställande armaturer inträffar båda klimaxen ovanför horisonten . För uppåtgående och ställande armaturer inträffar det övre klimaxet ovanför horisonten och det nedre klimaxet inträffar under horisonten. För icke-stigande armaturer inträffar båda klimaxen under horisonten och är oåtkomliga för observationer [1] .

Det finns också en övre klimax norr och söder om zenit . Om armaturen kulminerar söder om zenit, så är dess astronomiska azimut 0° vid klimaxögonblicket, och om armaturen kulminerar norr om zenit är dess azimut vid klimaxögonblicket 180°.

Genom att känna till armaturens deklination och observationsplatsens latitud kan man beräkna zenitavstånden för denna armatur vid kulminationsögonblicken, högst upp: $\delta$ $\varphi$

$z_{\uparrow }=\varphi -\delta$

På botten:

${\displaystyle z_{\downarrow }=(\varphi +\delta )-2\varphi _{eP))$

var är den förhöjda polens latitud : för en observatör på norra halvklotet, på södra. ${\displaystyle \varphi _{eP))$ $+90^{\circ }$ ${\displaystyle -90^{\circ ))$

Precis som nordlig latitud och nordlig deklination anses vara positiva värden, och söder - negativ, kan du tilldela ett tecken till zenitalavståndet. Det är bekvämt att använda regeln: om observatörens skugga (verklig eller imaginär) från armaturen faller till den norra - positiva - sidan, är armaturens zenitavstånd positiv, om mot söder är zenitavståndet negativt. Samma regel erhålls genom att betrakta armaturens astronomiska azimut: vid höjdpunkten söder om zenit är armaturens astronomiska azimut 0°, och ; vid höjdpunkten norr om zenit är azimuten 180°, . Algebraiskt kommer tecknet för zenitavstånden att erhållas genom beräkningar som respekterar konventionerna om tecknen på latituder och deklinationer. $\cos(0^{\circ })=+1$ $\cos(180^{\circ })=-1$

Genom att observera vilken ljuskälla som helst i de övre och nedre klimaxen kan man bestämma dess deklination, såväl som latituden för observationsplatsen:

$\delta =\varphi _{eP}-{\frac {z_{\uparrow }-z_{\downarrow }}{2}}$

$\varphi =\varphi _{eP}+{\frac {z_{\uparrow }+z_{\downarrow }}{2}}$

Genom att observera de övre kulminationerna av stjärnor på motsatta sidor om zenit på nära zenitavstånd, kan man också bestämma latituden. För att göra detta måste du känna till deklinationerna för båda stjärnorna, men noggrannheten för en sådan mätning ökar avsevärt. Denna metod är känd som Talcott-metoden . Om den nordliga stjärnan är i den övre kulmen, har formeln följande form [2] :

$\varphi ={\frac {(z_{S}-z_{N})+(\delta _{S}+\delta _{N})}{2))$

Om nordstjärnan är i den nedre kulmen ser formeln ut så här:

$\varphi ={\frac {(z_{S}-z_{N})+(180^{\circ }+\delta _{S}-\delta _{N})}{2))$

Indexen och betecknar zenitavstånden och deklinationerna för de nordliga respektive södra stjärnorna. $N$ $S$

Se även

Tidsekvation

Anteckningar

↑ 10. KULMINATION AV armaturerna . stu.sernam.ru. Hämtad 3 oktober 2016. Arkiverad från originalet 11 oktober 2016. (obestämd)
↑ Serapinas B. B. Geodetiska baser för kartor . Geografiska fakulteten vid Moscow State University . Hämtad 25 augusti 2020. Arkiverad från originalet 21 april 2021. (obestämd)

Litteratur

Kononovich E. V., Moroz V. I. - Allmän kurs i astronomi, "Editorial URSS", 2001 (2:a upplagan 2004)
V. E. Zharov — Sfärisk astronomi, "Vek-2", 2006

Länkar

Sfärisk astronomi VE Zharov //3.6. Daglig rotation av himmelssfären

Ordböcker och uppslagsverk	Stor norsk Stor ryss

Himmelsk mekanik

Lagar och uppgifter	Newtons lagar Tyngdlagen Keplers lagar Två kroppsproblem Tre kroppsproblem Gravitationsproblem med N-kroppar Bertrands problem Keplers ekvation
Himmelssfär	Himmelskt koordinatsystem galaktisk horisontell ekvatorial ekliptika Internationellt himmelsk koordinatsystem Sfäriskt koordinatsystem världsaxeln Himmelska ekvatorn rätt uppstigning deklination Ekliptika Dagjämning Solstånd grundplan
Orbitparametrar _	Kepleriska element i omloppsbanan excentricitet halvstor axel betyda anomali stigande nod longitud periapsis argument Apocenter och periapsis Orbital hastighet Orbit nod Epok
Rörelse av himlakroppar	Solens och planeternas rörelse i himmelssfären Efemerid Planetkonfigurationer konfrontation förening kvadratur förlängning parad av planeter Förmörkelse solförmörkelse månförmörkelse saros Metonisk cykel Beläggning Genomgång klimax siderisk period synodisk period Rotationsperiod orbital resonans Equinox Prelude Närmande librering Tyngdkraftens omfattning Kozai effekt Yarkovsky effekt Dzhanibekov-effekt

Astrodynamik

Rymdfärd	rymdhastighet första (cirkulär) andra (parabolisk) tredje fjärde Tsiolkovskys formel Tyngdkraftsmanöver Hohmanns bana Metod för att oskulera element Tidvattenacceleration Orbital lutning förändring Interplanetära transportnät Dockning Lagrange poäng Pionjäreffekt
SC -banor	geostationär bana Heliocentrisk bana geosynkron bana geocentrisk bana geoöverföringsbana Låg jordbana polär bana Bana "Tundra" Solsynkron bana Orbit "Lightning" Oskulerande bana