Tidslinje för en avlägsen framtid

På den kosmologiska tidsskalan kan händelser förutsägas med olika grader av sannolikhet. Till exempel, enligt vissa kosmologiska hypoteser om universums öde, finns det en möjlighet att det kommer att finnas en Big Rip av all materia inom en begränsad tid (22 miljarder år). Om denna hypotes visar sig vara korrekt, kan händelserna som beskrivs i den här artikeln längst ut på tidslinjen aldrig inträffa [1] .

Legend

Vetenskapens gren
Astronomi och astrofysik
Geologi och planetologi
Elementarpartiklars fysik
Biologi
Matte
Teknik och kultur

Mindre än 10 000 år framåt

År framåt Händelse
~400

(~2400)

Den amerikanska sonden " Voyager 1 " kommer in i Oorts moln [2] .
~520

(~2540)

Uteslutningszonen för kärnkraftverket i Tjernobyl kommer att bli helt beboelig [3] .
~600

(~2600)

Tiden då, i enlighet med moderna idéer om konstellationernas gränser, precessionen av jordaxeln kommer att förskjuta vårdagjämningen från konstellationen Fiskarna till konstellationen Vattumannen [4] .
~1000

(~3 000)

Som ett resultat av precessionen av jordens axel kommer Gamma Cephei [5] att bli den nordliga polarstjärnan .
3200

(~5220)

Som ett resultat av precessionen av jordens axel kommer Iota Cephei [5] att bli den nordliga polarstjärnan .
5200

(~7220)

Den gregorianska kalendern kommer att börja släpa efter astronomisk tid med en dag [6] .
6091

(8113)

Mänskligheten måste öppna civilisationens krypt, vars öppning är planerad till den 28 maj 8113.
9700

(~11720)

Barnards stjärna kommer att närma sig solsystemet på ett avstånd av 3,8 ljusår . Vid det här laget kommer hon att vara vår nästa granne [7] .

10 000 till 1 miljon (10 6 ) år framåt

År framåt Händelse
10 000 Det antas att vid denna tidpunkt kommer minst fem jordbundna automatiska interplanetära stationer att finnas utanför solsystemet : Pioneer-10 , Pioneer-11 , Voyager-1 , Voyager-2 och New Horizons . I synnerhet kommer Pioneer 10 -sonden att flyga förbi på ett avstånd av 3,8 ljusår från Barnard's Star [8] . Denna stjärna själv kommer att vara på ungefär samma avstånd från jorden vid den tiden.
13 000 Som ett resultat av precessionen av jordens axel kommer Vega [9] att bli den nordliga polarstjärnan .
25 000 Arecibo-meddelandet , skickat 1974 från jorden, kommer att nå sitt mål - den klotformade stjärnhopen M 13 [10] . Om detta följs av ett svar antas det också ta minst 25 000 år att leverera.
30 000 Den amerikanska sonden " Voyager 1 " kommer att gå bortom Oorts moln [11] .
32 000 Den amerikanska sonden " Pioneer-10 " kommer att flyga förbi på ett avstånd av 3 ljusår från stjärnan Ross 248 [12] . Denna stjärna, 4 000 år senare, kommer själv att vara ungefär lika långt från jorden.
33 000 Stjärnan Ross 248 kommer att bli den stjärna som ligger närmast solen och om ytterligare tre tusen år närmar den sig solsystemet på ett minsta avstånd av 3,024 ljusår [13] .
40 000 Den amerikanska Voyager 1 -sonden kommer att vara 1 ljusår från solsystemet och flyga förbi på ett avstånd av 1,6 ljusår från stjärnan AC + 79 3888 (Gliese 445), ungefär samtidigt kommer en annan sond, Voyager 2 , att flyga förbi på ett avstånd av 1,7 ljusår från stjärnan Ross 248 [14] .
42 000 Efter att stjärnan Ross 248 har flyttat iväg kommer Alpha Centauri återigen att bli den närmaste stjärnan och närma sig solen på ett minsta avstånd [13] .
50 000 Niagara Falls kommer att förstöra de sista 30 kilometerna till Lake Erie och upphöra att existera [15] .
100 000 Infödda nordamerikanska daggmaskar , såsom Megascolecidae , spred sig naturligt norrut genom övre mellanvästern i USA till gränsen mellan Kanada och USA , och återhämtade sig från isisen av Laurentian Ice Sheet (38°N till 49°N), vilket tyder på en migrationshastighet på 10 meter om året. [16]
100 000 Stjärnornas korrekta rörelse kommer att göra stjärnbilderna oigenkännliga [17] . Den hyperjätte stjärnan VY Canis Major kommer att explodera och bilda en hypernova [18] .
250 000 Loihi , den yngsta vulkanen i Hawaiian Imperial Seamount-kedjan, kommer att resa sig över havets yta och bli en ny ö med vulkaniskt ursprung [19] .
285 000 Den amerikanska sonden " Voyager 1 " kommer att nå stjärnan Sirius [20] .
296 000 Den amerikanska sonden " Voyager 2 " kommer att flyga förbi på ett avstånd av 1,32 parsecs (4,3 ljusår ) från stjärnan Sirius [14] .
500 000 Under denna tid kommer en asteroid med en diameter på cirka 1 km med största sannolikhet att falla på jorden [21] .

Från 1 miljon till 1 miljard (10 6 -10 9 ) år framåt

År framåt Händelse
1,4 miljoner Stjärnan Gliese 710 kommer att passera på ett avstånd av 0,3-0,6 ljusår från solen. I detta fall kan stjärnans gravitationsfält orsaka störning av Oorts moln , vilket ökar sannolikheten för ett kometbombardement inuti solsystemet [22] .
2 miljoner Den amerikanska sonden " Pioneer 10 " kommer att nå närheten av stjärnan Aldebaran [23] .
4 miljoner Den amerikanska sonden " Pioneer-11 " kommer att flyga nära en av stjärnorna i antingen den nuvarande konstellationen Aquila eller konstellationen Skytten [24] , även om den för närvarande flyger mot stjärnbilden Scutum [25] .
7 miljoner Tiden det tar för en DNA- molekyl att helt sönderfalla . Om mänskligheten dör ut enligt domedagssatsen [26] så kommer andra civilisationer vid den tiden inte att kunna återuppliva vår biologiska art direkt [27] .
10 miljoner Den utökade östafrikanska Rift Valley kommer att översvämmas av Röda havets vatten , den afrikanska kontinenten kommer att delas av en ny havsvik [28] .
~40 miljoner Mars satellit Phobos kommer att falla på dess yta [29] .
50 miljoner Australien kommer att korsa ekvatorn och kollidera med Sydostasien [ 30] . Kaliforniens kust kommer att börja sjunka under Aleuterna diket och Afrika kommer att kollidera med Eurasien , stänga av Medelhavet och skapa ett bergssystem jämförbart med Himalaya [31] [32] .
100 miljoner Under denna tid kommer jorden sannolikt att kollidera med en meteorit som är lika stor som den vars fall hypotetiskt ledde till utrotningen av Krita-Paleogen för 66 miljoner år sedan [33] .
150 miljoner Antarktis kommer att ansluta sig till Australien. Amerika kommer att kollidera med Grönland.
150 miljoner En uppskattning av energireserverna för att stödja liv på jorden om det är möjligt att utvinna allt deuterium från havsvatten, med antagande om 1995 års energiförbrukning i världen [34] .
~230 miljoner Från och med denna tidpunkt blir det omöjligt att förutsäga planeternas banor [35] .
~240 miljoner Solsystemet kommer att fullborda ett helt varv runt galaxens centrum [36] .
250 miljoner Jordens kontinenter kommer att förenas till en ny superkontinent [37] .
300 miljoner På grund av förskjutningen av de ekvatoriala Hadley-cellerna med cirka 40° nordlig och sydlig latitud kommer mängden torrmarker att öka med 25 %. [38] .
500 miljoner Liv på jordens yta för djur och växter blir omöjligt på grund av ökningen av solens ljusstyrka och planetens temperatur [39]
600 miljoner Tidvattendrag kommer att flytta månen bort från jorden så mycket att en total solförmörkelse blir omöjlig [40] . Samtidigt kommer ringformade förmörkelser att fortsätta att observeras (månens passager över solens skiva).
600 miljoner CO2- koncentrationen kommer att falla under det kritiska tröskelvärdet (ca 50 ppm) som krävs för att upprätthålla C3 - fotosyntes . På den tiden skulle träd och skogar i sin nuvarande form inte kunna existera [41] .
600 miljoner - 1 miljard Beräknad tid för ett astroteknikprojekt för att förändra jordens omloppsbana , som kompenserar för solens ökande ljusstyrka och den utåtriktade migrationen av den beboeliga zonen genom den upprepade hjälpen av asteroidens gravitation . [42] [43]
500-800 miljoner När jorden börjar värmas snabbt och koldioxidnivåerna sjunker, kan växter – och mer allmänt, djur – överleva längre genom att utveckla andra strategier, som att behöva mindre koldioxid för fotosyntetiska processer, bli en köttätare . , anpassning till uttorkning (uttorkning) eller förening med svampar . Dessa anpassningar kommer sannolikt att dyka upp i början av ett vått växthus. [44] De flesta av växternas död kommer att minska mängden syre i atmosfären , vilket gör att mer DNA -skadande ultraviolett strålning kan nå ytan. Stigande temperaturer kommer att intensifiera kemiska reaktioner i atmosfären, vilket ytterligare minskar syrenivåerna. Flygande djur skulle ha det bättre eftersom de kan resa långa sträckor på jakt efter svalare temperaturer. [45] Många djur tvingas migrera mot polerna eller möjligen under jorden. Dessa varelser kommer att bli aktiva under polarnatten och sova under polardagen på grund av den extrema värmen och strålningen. Mycket av landet kommer att bli en karg öken, och växter och djur kommer mestadels att finnas i haven. [45]
800-900 miljoner Koldioxidnivåerna kommer att sjunka till den punkt där C4- fotosyntes blir omöjlig. [46] Utan växter för att återvinna syre i atmosfären skulle fritt syre och ozonskiktet försvinna från atmosfären, vilket gör att dödlig ultraviolett strålning kan nå ytan. I The Life and Death of Planet Earth konstaterar författarna Peter D. Ward och Donald Brownlee att vissa djur kan överleva i haven. Så småningom kommer dock allt flercelligt liv att dö ut. [47] I bästa fall skulle djurlivet kunna överleva i cirka 100 miljoner år efter växternas utrotning, där de sista djuren är djur som inte är beroende av levande växter, såsom termiter , eller de nära hydrotermiska öppningar , såsom maskar från släktet Riftia . [44] Det enda liv som kommer att finnas kvar på jorden efter detta kommer att vara encelliga organismer.

Från 1 miljard till 1 biljon (10 9 -10 12 ) år framåt

År framåt Händelse
1 miljard 27 % av havets massa kommer att subduceras i manteln genom subduktion . Plattsubduktionsprocessen kommer att sluta efter förlusten av 65 % av havets nuvarande massa. [48]
1,1 miljarder Havsvatten kommer att försvinna från hela jorden, och den genomsnittliga globala yttemperaturen kommer att nå 320 K (47 °C; 116 °F) [49] [50] .
1,2 miljarder Eukaryot liv på jorden håller på att dö ut på grund av koldioxidsvält. Endast prokaryoter finns kvar .
3,5 miljarder Förhållandena på jordens yta kommer att bli jämförbara med de vi observerar på Venus nu, och temperaturen på dess yta kommer att stiga till 1400 K (1130 °C; 2060 °F) [51] .
3,6 miljarder Ungefärlig tid när Neptunus måne Triton kommer att nå planetariska Roche-gränsen och bryta upp i en ny planetring [52] .
4,5 miljarder En kollision mellan Vintergatan och Andromedagalaxen förväntas . Som ett resultat av kollisionen kommer två galaxer att smälta samman till en [53] [54] [55] [56] [57] .
5,4 miljarder Solen börjar förvandlas till en röd jätte [58] . Som ett resultat kan yttemperaturen på Titan , en måne av Saturnus , nå den temperatur som krävs för att stödja liv [59] [60] .
7,6 miljarder Efter att solen passerat den röda jättefasen kommer termiska pulsationer att göra att dess yttre skal slits av och en planetarisk nebulosa bildas från den. I mitten av denna nebulosa kommer att förbli en vit dvärg som bildas av solens kärna, ett mycket varmt och tätt föremål, men bara storleken på jorden. Inledningsvis kommer denna vita dvärg att ha en yttemperatur på 120 000 K och en ljusstyrka på 3 500 solljusstyrkor, men under många miljoner och miljarder år kommer den att svalna och blekna.
22 miljarder Om förhållandet mellan mörk energitryck och dess densitet är -3/2, kommer vårt universum enligt Big Rip-teorin att upphöra att existera [61] (den exakta perioden kan variera inom hundratals miljarder år, beroende på värdet av denna parameter). Det finns för närvarande inga tillförlitliga experimentella bevis till förmån för denna teori [62] , och om detta förhållande inte är mindre än -1, kommer detta scenario av universums ände garanterat att inte förverkligas.
50 miljarder Effekten av tidvattenkrafter kommer att vara lika med månens rotationsperiod runt jorden och rotationsperioden för jorden runt sin axel. Månen och jorden kommer att visa sig vara vända mot varandra på samma sida. Förutsatt att båda överlever omvandlingen av solen till en röd jätte [63] [64] .
100 miljarder Tiden då universums expansion kommer att förstöra alla bevis på Big Bang, och lämna dem bakom händelsehorisonten , vilket förmodligen kommer att göra kosmologi omöjlig [65] .
>400 miljarder Tiden för torium (och mycket tidigare - uran och alla andra aktinider ) i hela solsystemet kommer att sönderfalla till mindre än 10 -10 % av dagens massa, vilket lämnar vismut som det tyngsta kemiska elementet.

Från 1 biljon till 10 decillioner (10 12 -10 34 ) år framåt

År framåt Händelse
10 12 (1 biljon) Den minsta tid efter vilken stjärnbildningen i galaxer kommer att upphöra på grund av den fullständiga utarmningen av interstellära gasmoln som krävs för bildandet av nya stjärnor [66] , §IID. .
2×10 12 (2 biljoner) Tiden efter vilken alla galaxer utanför den lokala superklustern kommer att sluta vara observerbara, förutsatt att mörk energi fortsätter att expandera universum med acceleration [67] .
Från 10 13 (10 biljoner) Livslängd för de längst levande stjärnorna, lågmassa röda dvärgar [66] §IIA. .
10 14 (100 biljoner) Maximal tid tills stjärnbildningen upphör i galaxer [66] , §IID. . Detta betyder universums övergång från stjärnornas era till förfallets era ; när stjärnbildningen tar slut och de minst massiva röda dvärgarna förbrukar sitt bränsle, kommer de enda stjärnobjekt som finns att vara slutprodukterna av stjärnutvecklingen: vita dvärgar , neutronstjärnor och svarta hål. Bruna dvärgar kommer också att finnas kvar [66] §IIE. .
10 15 (1 kvadriljon) Den ungefärliga tid det tar för planeter att lämna sina banor. När två stjärnor passerar nära varandra störs deras planeters banor och de kan blåsas ut ur sina banor runt sina moderobjekt. Planeterna med de lägsta banorna kommer att hålla längst, eftersom objekten för att ändra sin bana måste passera mycket nära varandra [66] , §IIIF, Tabell I. .
10 19 (10 quintillioner) till 10 20 (100 quintillioner) Ungefärlig tid efter vilken bruna dvärgar och stjärnrester kommer att kastas ut från galaxer. När två objekt passerar tillräckligt nära varandra sker ett utbyte av orbital energi, där objekt med mindre massa tenderar att samla energi. Genom upprepade möten kan således föremål med mindre massa ackumulera tillräckligt med energi för att lämna galaxen. Som ett resultat av denna process kommer galaxer att förlora de flesta av sina bruna dvärgar och stjärnrester [66] , §IIIA; [68] , sid. 85–87 .
10 20 (100 kvintiljoner) Ungefärlig tid efter vilken jorden skulle ha fallit in i solen på grund av förlusten av energi från orbital rörelse genom gravitationsstrålning [69] , om jorden inte tidigare hade absorberats av solen, som förvandlades till en röd jätte (se ovan) [70] [71] [~ 1] , eller inte kastas ut ur omloppsbana av gravitationsstörningar från passerande stjärnor [69] .
10 34 (10 decillioner) Det minsta möjliga värdet av halveringstiden för protonen , enligt experiment [72] .

Från 10 decillioner till 1 miljon ( 1034-103003 ) år framåt

År framåt Händelse
2×10 36 Den ungefärliga tid det tar för alla nukleoner i det observerbara universum att sönderfalla, om halveringstiden för en proton tas som minsta möjliga värde [73] .
10 41 Det maximala möjliga värdet för protonens halveringstid förutsätter att Big Bang beskrivs av inflationära kosmologiska teorier och att protonens sönderfall orsakas av samma mekanism som är ansvarig för övervikten av baryoner över antibaryoner i början Universum [74] .
3×10 43 Den ungefärliga tid det tar för alla nukleoner i det observerbara universum att sönderfalla, om protonhalveringstiden antas vara det maximala möjliga värdet, 10 41 , enligt villkoren som anges ovan. Efter denna tidsstämpel, om protonerna förfaller, kommer det svarta hålets era att börja , där svarta hål är de enda existerande himlakropparna [66] .
10 65 Om vi ​​antar att protoner inte sönderfaller, under denna karakteristiska tid, flyttar atomer och molekyler i fasta ämnen (stenar etc.) även vid absolut noll till andra platser i kristallgittret på grund av kvanttunnelering. På denna tidsskala kan all materia betraktas som flytande [69] .
2×10 66 Ungefärlig tid för ett svart hål med solens massa att avdunsta i processen med Hawking-strålning [75] .
1,7×10 106 Ungefärlig tid det tar för ett supermassivt svart hål på 20 biljoner solmassa att förångas av Hawking-strålning. Detta markerar slutet på eran av svarta hål. Vidare, om protoner sönderfaller, kommer universum att gå in i en era av evigt mörker , där alla fysiska föremål sönderfaller till subatomära partiklar och gradvis sjunker till ett lägre energitillstånd [66] .
10 139 Uppskattning av livslängden för det metastabila vakuumet i standardmodellen i det observerbara universum. Konfidensintervallet på 95 % ligger i intervallet från 1058 till 10241 år på grund av osäkerheter i partikelparametrar, främst i massorna av toppkvarken och Higgs-bosonen [76]
10 1500 Om man antar att protonerna och vakuumet i standardmodellen inte sönderfaller, är detta en ungefärlig tid för all materia att sönderfalla till järn-56. Se isotoper av järn , järnstjärna [69] .

Mer än 1 miljon ( 103003 ) år framåt

År framåt Händelse
[~2] En lägre uppskattning av tiden det tar för all materia att kollapsa till svarta hål (baserat på antagandet att protoner inte sönderfaller) [69] . Den efterföljande eran av svarta hål , deras avdunstning och övergång till det eviga mörkrets era , jämfört med denna tidsskala, tar en försumbar tid.
Uppskattad tid efter vilken Boltzmann-hjärnan kommer att dyka upp i ett vakuum på grund av en spontan minskning av entropin [77] .
En övre uppskattning av den tid det tar för all materia att kollapsa till svarta hål och neutronstjärnor (återigen, förutsatt att protoner inte sönderfaller) [69] .
En övre uppskattning av den tid det tar för det synliga universum att nå sitt slutliga energitillstånd även i närvaro av ett falskt vakuum [77] .
Skalan för den beräknade återkomsttiden för Poincaré för kvanttillståndet för en hypotetisk låda som innehåller ett isolerat svart hål med stjärnmassa [78] med hjälp av en statistisk modell som följer Poincarés återkomstsats . Ett enkelt sätt att förklara denna tidsskala är, i en modell där historien om vårt universum upprepar sig i det oändliga på grund av den statistiska ergotiska satsen , detta är tiden det tar för ett isolerat massobjekt i solen att återvända till (nästan) samma tillstånd igen.
Poincarés återkomsttid (fullständig återställning av partikelordningen) för massan av det synliga universum.
Poincarés återkomsttid för universums massa (tillsammans med dess oobserverbara del) inom ramen för en viss inflationär kosmologisk modell med en inflaton med massan 10 −6 Planckmassor [78] .

Kommentarer

  1. ↑ Minskningen av den halvstora axeln i jordens och andra planeters omloppsbana på grund av gravitationsstrålning kompenseras av deras ökning på grund av en minskning av solens massa. För närvarande ökar den halvstora axeln i jordens omloppsbana med ~1 cm per år.
  2. ↑ Från och med nu används år bara för bekvämlighet, de kan ersättas med mikrosekunder eller årtusenden, eftersom detta inte kommer att leda till någon märkbar förändring i det numeriska uttrycket för de beskrivna tidsperioderna.

Anteckningar

  1. ↑ Caldwell, Robert R., Kamionkowski, Marc och Weinberg, Nevin N. Phantom Energy and Cosmic Doomsday  //  Physical Review Letters. - 2003. - Vol. 91 , iss. 7 . — S. 071301 . - doi : 10.1103/PhysRevLett.91.071301 . - . - arXiv : astro-ph/0302506 . — PMID 12935004 .
  2. ↑ [1] Arkiverad 12 juni 2020 på Wayback Machine [2] Arkiverad 12 juni 2020 på Wayback Machine
  3. ↑ Doug Sanders. Området runt Tjernobyl är fortfarande obeboeligt 25 år senare . Globe and Mail (2011). Hämtad 14 juni 2011. Arkiverad från originalet 19 maj 2011.
  4. ↑ Nick Strobel. Astronomi utan teleskop . astronomynotes.com. Hämtad 16 april 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  5. ↑ 12 Polstjärna . _ Universum idag. Hämtad 16 april 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  6. ↑ John Meeus, More Mathematical Astronomy Bits . Avsnitt 6.3. Willmann-Bell, 2002. ISBN 978-0-943396-74-3
  7. ↑ García-Sánchez, J.; et al. Stjärnmöten med solsystemet  // Astronomy and Astrophysics  : journal  . - 2001. - Vol. 379 . — S. 642 . - doi : 10.1051/0004-6361:20011330 . - .
  8. ↑ Hurtling Through the Void (länk inte tillgänglig) . Hämtad 6 juli 2020. Arkiverad från originalet 28 augusti 2013. 
  9. ↑ Varför är Polaris Polstjärnan? . NASA. Hämtad 10 april 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  10. ↑ Det är 25-årsdagen av jordens första (och enda) försök att ringa ET
  11. ↑ Voyager 1 är verkligen i det interstellära rymden: Hur NASA vet . Hämtad 14 januari 2014. Arkiverad från originalet 2 februari 2021.
  12. ↑ PIONEER 10 RYMDFUND NÄRAR 25-ÅRSÅRSDAGEN, SLUT PÅ MISSIONEN . Datum för åtkomst: 14 januari 2014. Arkiverad från originalet den 22 november 2013.
  13. ↑ 1 2 Matthews, RAJ The Close Approach of Stars in the Solar Neighborhood   : journal . — Vol. 35 , nr. 1 . — S. 1 . — .
  14. ↑ 12 Voyager - Mission - Interstellar Mission . Hämtad 14 januari 2014. Arkiverad från originalet 15 juni 2017.
  15. ↑ Niagara Falls Geologi fakta & siffror . Niagara Parker. Hämtad 29 april 2011. Arkiverad från originalet 26 augusti 2011.
  16. ↑ Randall J. Schaetzl, Sharon Anderson. Jordar: genesis och geomorfologi . - New York: Cambridge University Press, 2005. - 833 sid. - ISBN 978-0-521-81201-6 .
  17. ↑ Ken Tapping. The Unfixed Stars . National Research Council Canada (2005). Datum för åtkomst: 29 december 2010. Arkiverad från originalet den 14 augusti 2012.
  18. ↑ Hubble Space Telescope (HST) (inte tillgänglig länk) . NASA. Hämtad 14 juni 2011. Arkiverad från originalet 26 februari 2001. 
  19. ↑ Vanliga frågor . Hawai'i Volcanoes National Park (2011). Datum för åtkomst: 22 oktober 2011. Arkiverad från originalet den 26 oktober 2012.
  20. ↑ Voyager läge i heliocentriska koordinater . Tillträdesdatum: 14 januari 2014. Arkiverad från originalet 2 oktober 2014.
  21. ↑ Boström, Nick Existentiella risker: Analysera mänskliga utrotningsscenarier och relaterade faror  (engelska)  // Journal of Evolution and Technology : tidskrift. - 2002. - Mars ( vol. 9 ).
  22. ↑ Dejta med grannarna: Gliese 710 och andra inkommande stjärnor . Datum för åtkomst: 11 juli 2011. Arkiverad från originalet den 5 juli 2011.
  23. ↑ Voyager. Det interstellära uppdraget. Vanliga frågor Arkiverad 21 juli 2011.
  24. ↑ Pionjäruppdragen . Tillträdesdatum: 14 januari 2014. Arkiverad från originalet den 15 augusti 2011.
  25. ↑ Rymdfarkoster som flyr från solsystemet . Hämtad 14 januari 2014. Arkiverad från originalet 11 maj 2018.
  26. ↑ Fraser Cain. Slutet på allt . Universum idag (2007). Hämtad 2 juni 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  27. ↑ Morten E. Allentoft, Matthew Collins, David Harker, James Haile, Charlotte L. Oskam. Halveringstiden för DNA i ben: mätning av sönderfallskinetik i 158 daterade fossiler  // Proceedings of the Royal Society B: Biological Sciences. — 2012-12-07. - T. 279 , nr. 1748 . - S. 4724-4733 . - doi : 10.1098/rspb.2012.1745 . Arkiverad från originalet den 25 september 2019.
  28. ↑ Eitan Haddock. Birth of an Ocean: Evolutionen av Etiopiens afar depression . Scientific American (2009). Datum för åtkomst: 27 december 2010. Arkiverad från originalet den 14 augusti 2012.
  29. ↑ arXiv : 0709.1995
  30. ↑ Så här kan världen se ut om 50 miljoner år! . Paleomap-projekt. Hämtad 23 december 2010. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  31. ↑ Tom Harrison. Grunderna i oceanografi. 5. Brooks/Cole, 2009. - S. 62.
  32. ↑ Kontinenter i kollision: Pangea Ultima . NASA (2000). Datum för åtkomst: 29 december 2010. Arkiverad från originalet den 14 augusti 2012.
  33. ↑ Prof. Stephen A. Nelson. Meteoriter, nedslag och massutrotning . Tulane University. Hämtad 13 januari 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  34. ↑ Ongena, J; G. Van Oost. Energi för kommande århundraden - Kommer fusion att vara en outtömlig, säker och ren energikälla?  (engelska)  // Fusion Science and Technology: tidskrift. - 2004. - Vol. 45 , nr. 2T . - S. 3-14 .
  35. ↑ Wayne B. Hayes. Är det yttre solsystemet kaotiskt? (engelska)  // Nature Physics  : journal. - 2007. - Vol. 3 , nr. 10 . - s. 689-691 . - doi : 10.1038/nphys728 . - . — arXiv : astro-ph/0702179 .
  36. ↑ Leong, Stacy Period of the Sun's Orbit around the Galaxy (Cosmic Year . The Physics Factbook (2002). Hämtad 2 april 2007. Arkiverad från originalet 22 augusti 2011.
  37. ↑ Scotese, Christopher R. Pangea Ultima kommer att bilda 250 miljoner år i framtiden . Paleomapprojekt . Hämtad 13 mars 2006. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  38. ↑ Jack T. O'Malley-James, Charles S. Cockell, Jane S. Greaves, John A. Raven. Swansong biosfärer II: de sista tecknen på liv på jordiska planeter nära slutet av deras beboeliga livstid  //  International Journal of Astrobiology. — 2014-07. — Vol. 13 , iss. 3 . — S. 229–243 . - doi : 10.1017/S1473550413000426 . Arkiverad 27 oktober 2020.
  39. ↑ University of Washington (13 januari 2003). "Världens ände" har redan börjat, säger UW-forskare . Pressmeddelande . Arkiverad från originalet den 11 januari 2008. Hämtad 2007-06-05 .
  40. ↑ Frågor som ofta ställs av allmänheten om förmörkelser . NASA. Datum för åtkomst: 7 mars 2010. Arkiverad från originalet 4 februari 2012.
  41. ↑ Heath, Martin J.; Doyle, Laurance R. (2009), Circumstellar Habitable Zones to Ecodynamic Domains: A Preliminary Review and Suggested Future Directions, arΧiv : 0912.2482 . 
  42. ↑ Korycansky, DG Laughlin, Gregory Adams, Fred C. Astronomisk ingenjörskonst: en strategi för att modifiera planetbanor . - 2001-02-07.
  43. ↑ GD Korycansky. Astroengineering, eller hur man räddar jorden på bara en miljard år  //  Revista Mexicana de Astronomia y Astrofisica Conference Series. — 2004-12. — Vol. 22 . — S. 117–120 . Arkiverad 31 oktober 2020.
  44. ↑ 1 2 Jack T. O'Malley-James, Charles S. Cockell, Jane S. Greaves, John A. Raven. Swansong biosfärer II: de sista tecknen på liv på jordiska planeter nära slutet av deras beboeliga livstid  // International Journal of Astrobiology. — 2014-01-14. - T. 13 , nej. 3 . — S. 229–243 . - ISSN 1475-3006 1473-5504, 1475-3006 . - doi : 10.1017/s1473550413000426 .
  45. ↑ 1 2 Ward, Peter D. (Peter Douglas), 1949-. Rare earth: varför komplext liv är ovanligt i universum . - Copernicus, 2003. - S. 117-128. - ISBN 0-387-21848-3 , 978-0-387-21848-9.
  46. ↑ Heath, Martin J. Doyle, Laurance R. Circumstellar beboeliga zoner till ekodynamiska domäner: En preliminär granskning och föreslagna framtida riktningar . — 2009-12-13.
  47. ↑ S. Franck, C. Bounama, W. von Bloh. Orsaker och tidpunkt för framtida biosfärutrotning . dx.doi.org (7 november 2005). Hämtad: 10 juli 2021.
  48. ↑ C. Bounama, S. Franck, W. von Bloh. Jordens oceans öde  // Hydrologi och jordsystemvetenskaper. - 2001-12-31. - T. 5 , nej. 4 . — S. 569–576 . — ISSN 1607-7938 . - doi : 10.5194/hess-5-569-2001 .
  49. ↑ Kasting, JF Runaway och fuktiga växthusatmosfärer och evolutionen av jorden och Venus  // Icarus  :  journal. - Elsevier , 1988. - Juni ( vol. 74 , nr 3 ). - s. 472-494 . - doi : 10.1016/0019-1035(88)90116-9 . - . — PMID 11538226 .
  50. ↑ Guinan, E.F.; Ribas, I. (2002). "Vår föränderliga sol: Rollen av solenergins evolution och magnetisk aktivitet på jordens atmosfär och klimat". I Montesinos, Benjamin; Gimenez, Alvaro; Guinan, Edward F. ASP Conference Proceedings, The Evolving Sun and its Influence on Planetary Environments . Astronomical Society of the Pacific. pp. 85-106. Bibcode : 2002ASPC..269...85G .
  51. ↑ Jeff Hecht . Science: Fiery future for planet Earth , New Scientist  (2 april 1994), s. 14. Arkiverad från originalet den 16 augusti 2020. Hämtad 29 oktober 2007.
  52. ↑ C. F. Chyba, D. G. Jankowski, P. D. Nicholson. Tidvattenutveckling i Neptunus-Triton-systemet  (engelska)  // Astronomy and Astrophysics  : journal. - 1989. - Vol. 219 . — S. 23 . - .
  53. ↑ Sangmo Tony Sohn; Jay Andersson; Roeland van der Marel (2012). "M31 hastighetsvektor. I. Hubble Space Telescope Proper-motion mätningar”. The Astrophysical Journal ]. 753 (1) : 7.arXiv : 1205.6863 . Bibcode : 2012ApJ...753....7S . DOI : 10.1088/0004-637X/753/1/7 .
  54. ↑ Gough Evan. Universe Today  (engelska) . The Astrophysical Journal. Hämtad 6 maj 2020. Arkiverad från originalet 29 augusti 2020.
  55. ↑ Cowen, Ron (2012-05-31). "Andromeda på kollisionskurs med Vintergatan" . natur _ _ ]. DOI : 10.1038/nature.2012.10765 . Arkiverad från originalet 2020-05-13 . Hämtad 2020-05-06 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  56. ↑ Cox, TJ; Loeb, Abraham (juni 2008). "Vår galax kollision med Andromeda". astronomi [ engelska ] ]: 28. ISSN  0091-6358 .
  57. ↑ Cox, TJ; Loeb, Abraham. Kollisionen mellan Vintergatan och Andromeda   // Monthly Notices of the Royal Astronomical Society  : tidskrift. - Oxford University Press , 2008. - Vol. 386 . - s. 461-474 . - doi : 10.1111/j.1365-2966.2008.13048.x .
  58. ↑ KP Schroder, Robert Connon Smith. Avlägsen framtid för solen och jorden återbesöks  // Månatliga meddelanden från Royal Astronomical Society  : tidskrift  . - Oxford University Press , 2008. - Vol. 386 , nr. 1 . - S. 155-163 . - doi : 10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x . - .
  59. ↑ Ralph D. Lorenz, Jonathan I. Lunine, Christopher P. McKay. Titan under en röd jättesol: En ny sorts "beboelig" måne  //  Geophysical Research Letters : journal. - 1997. - Vol. 24 , nr. 22 . - P. 2905-2908 . - doi : 10.1029/97GL52843 . - . — PMID 11542268 .
  60. ↑ Marc Delehanty. Solen, solsystemets enda stjärna . Astronomi idag . Hämtad 23 juni 2006. Arkiverad från originalet 8 juni 2012.
  61. ↑ Robert Roy Britt. The Big Rip: New Theory Ends Universe by Shredding Everything (ej tillgänglig länk) . space.com. Tillträdesdatum: 27 december 2010. Arkiverad från originalet den 18 april 2003. 
  62. ↑ John Carl Villanueva. Stor Rip . Universum idag (2009). Datum för åtkomst: 28 december 2010. Arkiverad från originalet den 14 augusti 2012.
  63. ↑ CD Murray & S. F. Dermott. Solsystemets dynamik. - Cambridge University Press , 1999. - S. 184. - ISBN 0521572959 .
  64. ↑ Dickinson, TerenceFrån Big Bang till Planet X. - Camden East, Ontario: Camden House, 1993. - s. 79-81. — ISBN 0-921820-71-2 .
  65. ↑ JR Minkel. AD 100 miljarder: Big Bang Goes Bye-Bye . Scientific American (2007). Hämtad 2 juli 2011. Arkiverad från originalet 14 augusti 2012.
  66. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 Ett döende universum: astrofysiska objekts långsiktiga öde och utveckling, Fred C. Adams och Gregory Laughlin, Reviews of Modern Physics 69 , #2 (april 1997), s. 337-372. 1997RvMP…69..337A. doi : 10.1103/RevModPhys.69.337 . arXiv : astro-ph/9701131 .
  67. ↑ Life, the Universe, and Nothing: Life and Death in an Ever-expanding Universe (PDF-förtryck), Lawrence M. Krauss och Glenn D. Starkman, Astrophysical Journal , 531 (1 mars 2000), s. 22-30. doi : 10.1086/308434 . . arXiv : astro-ph/9902189 .
  68. ↑ The Five Ages of the Universe , Fred Adams och Greg Laughlin, New York: The Free Press, 1999, ISBN 0-684-85422-8 .
  69. ↑ 1 2 3 4 5 6 Dyson, Freeman J. Time Without End: Fysik och biologi i ett öppet universum  // Recensioner av modern fysik  : tidskrift  . - 1979. - Vol. 51 , nr. 3 . - S. 447 . - doi : 10.1103/RevModPhys.51.447 . - . Arkiverad från originalet den 16 maj 2008. Arkiverad kopia (inte tillgänglig länk) . Hämtad 11 juli 2011. Arkiverad från originalet 16 maj 2008. 
  70. ↑ Schröder, K.-P.; Connon Smith, Robert. Avlägsen framtid för solen och jorden återbesöks  // Månatliga meddelanden från Royal Astronomical Society  : tidskrift  . - Oxford University Press , 2008. - Vol. 386 , nr. 1 . — S. 155 . - doi : 10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x . - . - arXiv : 0801.4031 .
  71. ↑ I.J. Sackmann, A.I. Boothroyd, K.E. Kraemer. Vår sol. III. Present and Future  (engelska)  // The Astrophysical Journal  : journal. - IOP Publishing , 1993. - Vol. 418 . - S. 457 . - doi : 10.1086/173407 . - .
  72. ↑ Teori: Decays Arkiverad 16 juli 2011 på Wayback Machine , SLAC Virtual Visitor Center. Åtkomst på nätet 28 juni 2008.
  73. ↑ Cirka 264 minsta halveringstider. För beräkningar med olika halveringstider se Lösning, övning 17 Arkiverad 24 november 2004 på Wayback Machine i Neil de Grasse Tyson, Charles Tsun-Chu Liu och Robert Irion . Ett universum: Hemma i kosmos. Washington, DC: Joseph Henry Press, 2000. ISBN 0-309-06488-0 .
  74. ↑ Avsnitt IVA i: Adams FC, Laughlin G. Ett döende universum: astrofysiska objekts långsiktiga öde och utveckling  //  Recensioner av modern fysik. - 1997. - Vol. 69 , iss. 2 . - s. 337-372 . - doi : 10.1103/RevModPhys.69.337 . - .
  75. ↑ Se särskilt ekvation (27) i artikeln: Sida DN Partikelemissionshastigheter från ett svart hål: Masslösa partiklar från ett oladdat, icke-roterande hål  (engelska)  // Physical Review D. - 1976. - Vol. 13 . - S. 198-206 . - doi : 10.1103/PhysRevD.13.198 .
  76. ↑ Andreassen A., Frost W., Schwartz MD Skalinvarianta ögonblick och hela livslängden för standardmodellen  //  Physical Review D. - 2018. - Vol. 97 , iss. 5 . — S. 056006 . - doi : 10.1103/PhysRevD.97.056006 .
  77. ↑ 1 2 Linde, Andrei. Sjunker i landskapet, Boltzmanns hjärnor och det kosmologiska konstantproblemet  //  Journal of Cosmology and Astroparticle Physics : journal. - 2007. - Vol. 2007 , nej. 01 . — S. 022 . - doi : 10.1088/1475-7516/2007/01/022 .
  78. ↑ 1 2 Informationsförlust i svarta hål och/eller medvetna varelser?, Don N. Page, Heat Kernel Techniques and Quantum Gravity (25 november 1994), SA Fulling (red), sid. 461 Diskurser i matematik och dess tillämpningar, nr. 4, Texas A&M University Institutionen för matematik. arXiv : hep-th/9411193 . ISBN 0-9630728-3-8 .
 Universums tidslinje
De första tre minuterna
efter Big Bang
tidiga universum
Universums framtid
 Årtusende
vår tidevarv
före Kristus
  • 1:a
  • 2:a
  • 3:a
  • 4:a
  • 5:a
  • 6:a
  • 7:a
  • 8:a
  • 9:e
  • 10:e
  • 11:e
  • 12:e
  • 13:e