Ljus

Ljus -in fysisk optik , elektromagnetisk strålning , uppfattad av det mänskliga ögat . Som kortvågsgränsen för det spektrala området som upptas av ljus tas en sektion med våglängder i vakuum på 380–400 nm (750–790 THz ) och som en långvågsgräns tas en sektion på 760–780 nm ( 385–395 THz) [1] .

I en vid mening, som används utanför den fysiska optiken, kallas ljus ofta vilken optisk strålning som helst [2] , det vill säga sådan elektromagnetisk strålning, vars våglängder ligger i intervallet med ungefärliga gränser från några nanometer till tiondels millimeter [ 3] . I det här fallet, förutom synlig strålning, inkluderar begreppet "ljus" både infraröd och ultraviolett strålning.

Den gren av fysiken som studerar ljus kallas optik .

Också, särskilt inom teoretisk fysik, kan termen ljus ibland helt enkelt vara en synonym för termen elektromagnetisk strålning, oavsett dess frekvens, speciellt när specifikationen inte är viktig, men man vill använda ett kortare ord till exempel.

Ljus kan betraktas antingen som en elektromagnetisk våg , vars utbredningshastighet i ett vakuum är konstant, eller som en ström av fotoner - partiklar med en viss energi , rörelsemängd , rätt rörelsemängd och noll massa (eller, som de sa tidigare, noll vila massa ).

Ljusets egenskaper

En av de subjektiva egenskaperna hos ljus, som uppfattas av en person i form av en medveten visuell känsla, är dess färg , som för monokromatisk strålning bestäms huvudsakligen av ljusets frekvens och för komplex strålning - av dess spektrala sammansättning.

Ljus kan fortplanta sig även i frånvaro av materia, det vill säga i ett vakuum . I detta fall påverkar närvaron av materia ljusets utbredningshastighet.

Ljusets hastighet i vakuum är 299 792 458 m/s ( exakt ).

Ljus i gränssnittet mellan media upplever brytning och/eller reflektion . När det fortplantar sig genom mediet absorberas och sprids ljuset av materia. De optiska egenskaperna hos ett medium kännetecknas av brytningsindexet , vars verkliga del är lika med förhållandet mellan ljusets fashastighet i vakuum och ljusets fashastighet i ett givet medium, den imaginära delen beskriver absorptionen av ljus . I isotropiska medier, där ljusets utbredning inte beror på riktning, är brytningsindexet en skalär funktion (i det allmänna fallet på tid och koordinat). I anisotropa medier representeras det som en tensor . Brytningsindexets beroende av ljusets våglängd - optisk dispersion - leder till att ljus med olika våglängder fortplantar sig i ett medium med olika hastigheter, vilket gör det möjligt att sönderdela icke-monokromatiskt ljus (till exempel vitt) till en spektrum.

Liksom alla elektromagnetiska vågor kan ljus polariseras . Linjärt polariserat ljus har ett definierat plan (det så kallade polarisationsplanet) i vilket svängningar av den elektriska komponenten i en elektromagnetisk våg uppstår. I elliptiskt (särskilt cirkulärt) polariserat ljus "roterar" den elektriska vektorn, beroende på polarisationsriktningen, medurs eller moturs.

Opolariserat ljus är en blandning av ljusvågor med slumpmässig polarisering. Polariserat ljus kan separeras från icke-polariserat ljus genom överföring genom en polarisator eller genom reflektion/passage vid gränssnittet mellan media när det infaller på gränssnittet i en viss vinkel, beroende på mediets brytningsindex (se Brewster vinkel ). Vissa medier kan rotera polariseringsplanet för transmitterat ljus, och rotationsvinkeln beror på koncentrationen av den optiskt aktiva substansen - detta fenomen används särskilt vid polarimetrisk analys av ämnen (till exempel för att mäta koncentrationen av socker i en lösning).

Kvantitativt karaktäriseras ljusets intensitet med hjälp av fotometriska kvantiteter av flera typer. De viktigaste är energi- och ljusmängder . Den första av dem karakteriserar ljus utan hänsyn till egenskaperna hos mänsklig syn. De uttrycks i enheter av energi eller kraft , såväl som derivat från dem. I synnerhet inkluderar energimängder strålningsenergi , strålningsflöde , strålningsstyrka , energiljusstyrka , energiluminositet och irradians .

Varje energimängd motsvarar en analog - en ljusfotometrisk kvantitet. Ljusmängder skiljer sig från energimängder genom att de utvärderar ljus genom dess förmåga att orsaka synförnimmelser hos en person. Ljusanaloger av energimängderna som anges ovan är ljusenergi , ljusflöde , ljusintensitet , ljusstyrka , ljusstyrka och belysning .

Att ta hänsyn till visuella förnimmelsers beroende av ljusets våglängd med ljuskvantiteter leder till det faktum att för samma värden, till exempel energin som överförs av grönt och violett ljus, kommer ljusenergin som överförs i det första fallet att vara betydligt högre än i den andra. Detta resultat återspeglar det faktum att det mänskliga ögats känslighet för grönt ljus är högre än för violett ljus.

Synligt ljus - elektromagnetisk strålning med våglängder ≈ 380-760 nm ( violett till rött ) inklusive.

Ljusets hastighet

Ljusets hastighet i ett vakuum bestäms till exakt 299 792 458 m/s (cirka 300 000 km per sekund). Det fasta värdet på ljusets hastighet i SI beror på att mätaren , som en längdenhet i SI sedan 1983, har definierats som den sträcka som ljuset tillryggalagt på 1/299 792 458 av en sekund [4] . Alla typer av elektromagnetisk strålning tros färdas i vakuum med exakt samma hastighet.

Olika fysiker har försökt mäta ljusets hastighet genom historien. Galileo försökte utan framgång mäta ljusets hastighet 1607. Ett annat experiment för att mäta ljusets hastighet utfördes 1676 av den danske fysikern Ole Römer . Med hjälp av teleskopet observerade Römer rörelsen av Jupiter och en av dess månar , Io , medan han fixerade ögonblicken för Ios förmörkelser. Roemer fann att dessa ögonblick beror på jordens position i dess omloppsbana. Förutsatt att detta beroende beror på ändligheten av ljusets hastighet, beräknade han att det tar ljuset cirka 22 minuter att färdas ett avstånd som är lika med diametern på jordens bana [5] . Dess storlek var dock inte känd då. Om Roemer hade känt till diametern på jordens omloppsbana skulle han ha fått ett hastighetsvärde på 227 000 000 m/s.

En annan, mer exakt, metod för att mäta ljusets hastighet användes av fransmannen Hippolyte Fizeau 1849. Fizeau riktade en ljusstråle in i en spegel på flera kilometers avstånd. Ett roterande kugghjul placerades i vägen för en ljusstråle som färdades från källan till spegeln och sedan återvände till sin källa. Fizeau fann att vid en viss rotationshastighet skulle strålen passera genom en lucka i hjulet på vägen och nästa lucka på vägen tillbaka. Genom att känna till avståndet till spegeln, antalet tänder på hjulet och rotationshastigheten kunde Fizeau beräkna ljusets hastighet - ett värde på 313 000 000 m / s erhölls.

Betydande framsteg med att mäta ljusets hastighet uppnåddes som ett resultat av tillämpningen och förbättringen av metoden med roterande spegel som föreslagits av en annan fransman - Francois Arago (1838). Efter att ha utvecklat och implementerat idén om Arago, fick Leon Foucault 1862 värdet på ljusets hastighet lika med 298 000 000 ± 500 000) m/s. 1891 fick Simon Newcomb , efter att ha ökat mätnoggrannheten med en storleksordning, ett värde på 299 810 000 ± 50 000 m/s. Som ett resultat av många års ansträngning uppnådde Albert A. Michelson ännu högre noggrannhet: värdet han erhöll 1926 var 299 796 000 ± 4 000 m/s. Under dessa mätningar mätte A. Michelson den tid som krävdes för ljuset att resa avståndet mellan topparna på två berg, lika med 35,4 km (mer exakt 35 373,21 m) [6] .

Den högsta mätnoggrannheten uppnåddes i början av 1970-talet. 1975 fastställde XV General Conference on Weights and Measures denna position och rekommenderade att ljusets hastighet skulle anses vara lika med 299 792 458 m/s med ett relativt fel på 4•10 −9 , vilket motsvarar ett absolut fel på 1,1 m/ s [7] . Därefter togs detta värde på ljusets hastighet som grund för definitionen av mätaren i International System of Units (SI), och själva ljusets hastighet började betraktas som en grundläggande fysisk konstant , per definition lika med det angivna värdet exakt .

Den effektiva ljushastigheten i olika transparenta ämnen som innehåller vanligt material är mindre än i vakuum. Till exempel är ljusets hastighet i vatten cirka 3/4 av ljusets hastighet i vakuum. Minskningen av ljusets hastighet under materiens passage tros inte uppstå från den faktiska saktningen av fotoner, utan från deras absorption och återutsändning av materiapartiklar.

Som ett extremt exempel på att ljus saktar ner har två oberoende team av fysiker lyckats helt "stoppa" ljus genom att passera det genom ett rubidiumbaserat Bose -Einstein-kondensat [8] . Men ordet "stopp" i dessa experiment hänvisar endast till ljus som lagras i exciterade tillstånd av atomer och sedan återutsänds vid en godtycklig senare tidpunkt som stimuleras av en andra laserpuls. Vid den tidpunkt då ljuset "stoppade" upphörde det att vara ljust.

Ljus optiska egenskaper

Studiet av ljus och samspelet mellan ljus och materia kallas optik. Observation och studie av optiska fenomen som regnbågen och norrskenet kastar ljus över ljusets natur.

Refraktion

Ljusbrytning är en förändring av ljusets utbredningsriktning (ljusstrålar) när den passerar genom gränsytan mellan två olika transparenta medier. Det beskrivs av Snells lag :

n_{1}\sin \theta _{1}=n_{2}\sin \theta _{2}

där är vinkeln mellan strålen och normalen till ytan i det första mediet, är vinkeln mellan strålen och normalen till ytan i det andra mediet, och och är brytningsindexen för det första respektive andra mediet. Dessutom för vakuum och i fallet med transparenta medier. $\theta _{1}$ $\theta _{2}$ $n_{1}$ $n_{2}$ $n=1$ $n>1$

När en ljusstråle passerar gränsen mellan ett vakuum och ett annat medium, eller mellan två olika medier, ändras ljusets våglängd, men frekvensen förblir densamma. Om ljuset faller på gränsen som inte är vinkelrät mot den, leder en förändring i våglängden till en förändring i dess utbredningsriktning. Denna riktningsändring är ljusets brytning.

Ljusbrytningen av linser används ofta för att kontrollera ljus på ett sådant sätt att bildens skenbara storlek ändras, till exempel i luppar , glasögon , kontaktlinser, mikroskop och teleskop.

Ljuskällor

Ljus skapas i många fysiska processer som involverar laddade partiklar. Den viktigaste är termisk strålning , som har ett kontinuerligt spektrum med ett maximum vars position bestäms av källans temperatur. I synnerhet är solstrålningen nära den termiska strålningen från en absolut svart kropp , uppvärmd till cirka 6000 K , och cirka 40% av solstrålningen ligger i det synliga området, och den maximala effektfördelningen över spektrumet är nära 550 nm (grön färg). Andra processer som är ljuskällor:

övergångar i elektronskalen hos atomer och molekyler från en nivå till en annan (dessa processer ger ett linjespektrum och inkluderar både spontan emission - i gasurladdningslampor, lysdioder etc. - och stimulerad emission i lasrar );
processer förknippade med acceleration och retardation av laddade partiklar ( synkrotronstrålning , cyklotronstrålning , bremsstrahlung );
Cherenkov-strålning när en laddad partikel rör sig med en hastighet som överstiger ljusets fashastighet i ett givet medium;
olika typer av luminescens :
- sonoluminescens
- triboluminescens
- kemiluminescens (i levande organismer kallas det bioluminescens )
- elektroluminescens
- katodoluminescens
- fluorescens och fosforescens
- scintillation

Inom den tillämpade vetenskapen är det viktigt att noggrant karakterisera en ljuskällas spektrum . Följande typer av källor är särskilt viktiga:

Helt svart kropp
Källa A
Källa B
Källa C
Källa D 65

Dessa källor har olika färgtemperaturer .

Fluorescerande lampor tillverkade av industrin avger strålning med en mängd olika spektrala sammansättningar, inklusive:

Vittljuslampor ( färgtemperatur 3500 K ),
Coola vita lampor ( färgtemperatur 4300 K)

Radiometri och ljusmätningar

En av de viktigaste och mest efterfrågade av vetenskap och praktik egenskaper hos ljus, liksom alla andra fysiska föremål, är energiegenskaper. Mätningen och studien av sådana egenskaper, uttryckta i energifotometriska kvantiteter , är föremål för en del av fotometri som kallas "radiometri av optisk strålning" [9] . Således studerar radiometri ljus utan hänsyn till egenskaperna hos människans syn.

Å andra sidan spelar ljus en speciell roll i mänskligt liv, och förser honom med det mesta av den information om världen omkring honom som är nödvändig för livet. Detta händer på grund av närvaron hos människor av synorganen - ögonen. Detta innebär behovet av att mäta sådana egenskaper hos ljus, genom vilka det skulle vara möjligt att bedöma dess förmåga att excitera visuella förnimmelser. De nämnda egenskaperna uttrycks i ljusfotometriska storheter , och deras mätning och forskning är föremål för ett annat avsnitt av fotometri - "ljusmätningar" [9] .

Som enheter för mätning av ljusmängder används speciella ljusenheter, de är baserade på enheten för ljusintensitet " candela ", som är en av de sju grundläggande enheterna i International System of Units (SI) .

Ljus- och energimängderna är relaterade till varandra med hjälp av den relativa spektrala ljuseffektiviteten för monokromatisk strålning för dagsseende [10] , vilket har betydelsen av den relativa spektrala känsligheten hos det genomsnittliga mänskliga ögat anpassat till dagsseende . För monokromatisk strålning med en våglängd skrivs förhållandet som förbinder en godtycklig ljusmängd med dess motsvarande energimängd , i SI som: $V(\lambda )$ $\lambda$ $X_{v}(\lambda )$ $X_{e}(\lambda )$

X_{v}(\lambda )=683\cdot X_{e}(\lambda )V(\lambda ).

I det allmänna fallet, när det inte finns några begränsningar för fördelningen av strålningsenergi över spektrumet, tar detta förhållande formen:

X_{v}=683\cdot \int \limits _{{380~nm}}^{{780~nm}}X_{{e,\lambda }}(\lambda )V(\lambda )d\lambda ,

där är energikvantitetens spektrala täthet , definierad som förhållandet mellan kvantiteten per litet spektralintervall mellan och till bredden av detta intervall. Förhållandet mellan den ljusmängd som kännetecknar strålningen, med den energimängd som motsvarar den, uttrycks också med begreppet strålningseffektivitet . $X_{{e,\lambda }}(\lambda)$ $X_{e}$ $dX_{e}(\lambda )$ $\lambda$ $\lambda +d\lambda$

Ljusmängder tillhör klassen reducerade fotometriska storheter , till vilken även andra system av fotometriska kvantiteter hör. Endast lätta mängder är dock legaliserade inom SI, och endast för dem definieras särskilda måttenheter i SI.

Ljustrycket

Ljus utövar fysiskt tryck på föremål i dess väg, ett fenomen som inte går att härleda från Maxwells ekvationer, men som lätt kan förklaras i korpuskulär teori, när fotoner kolliderar med ett hinder och överför sin rörelsemängd. Ljustrycket är lika med ljusstrålens effekt dividerat med ljusets hastighet. På grund av ljusets hastighet är effekten av ljustryck försumbar för vardagliga föremål. Till exempel producerar en 1 milliwatt laserpekare ett tryck på cirka 3,3 pN. Ett föremål som är upplyst på detta sätt skulle kunna lyftas, men för ett mynt på 1 öre skulle detta kräva cirka 30 miljarder 1-mW laserpekare. [11] Men på nanometerskalan är effekten av lätt tryck mer betydande, och användningen av lätt tryck för att driva mekanismer och byta nanometerbrytare i integrerade kretsar är ett aktivt forskningsområde. [12]

I stor skala kan lätt tryck få asteroider att snurra snabbare [13] , och agera på deras oregelbundna former som väderkvarnsblad. Möjligheten att tillverka solsegel som skulle påskynda rymdfarkosternas rörelse i rymden undersöks också. [14] [15]

Historia om ljusteorier i kronologisk ordning

Antikens Grekland och Rom

På 500-talet f.Kr e. Empedokles föreslog att allt i världen består av fyra element: eld, luft, jord och vatten. Han trodde att av dessa fyra element skapade gudinnan Afrodite det mänskliga ögat och tände en eld i det, vars glöd gjorde syn möjlig. För att förklara det faktum att en person inte ser lika bra på natten som på dagen , postulerade Empedocles en interaktion mellan strålar som kommer från ögonen och strålar från ljuskällor som solen .

Omkring 300 f.Kr. e. Euklid skrev verket "Optik", som har överlevt till denna dag, där han undersökte ljusets egenskaper. Euklid hävdade att ljus färdas i en rak linje, han studerade lagarna för ljusreflektion och beskrev dem matematiskt. Han uttryckte tvivel om att syn är resultatet av en stråle som sänds ut från ögat och undrar hur en person, som har öppnat sina ögon på natten, riktad mot himlen, omedelbart kan se stjärnorna . Problemet löstes endast om hastigheten på ljusstrålen som emanerade från det mänskliga ögat var oändligt stor.

År 55 f.Kr. e. Den romerske författaren Lucretius , som fortsatte de tidiga grekiska atomfilosofernas idéer , skrev i sin essä " On the Nature of Things " att solens ljus och värme består av de minsta rörliga partiklarna. Lucretius syn på ljusets natur fick dock inget allmänt erkännande.

Ptolemaios (cirka andra århundradet) beskrev i sin bok "Optik" ljusets brytning.

Korpuskulära och vågteorier om ljus

Sedan 1600-talet har vetenskapliga dispyter om ljusets natur pågått mellan anhängare av vågen och korpuskulära teorier.

Grundaren av vågteorin kan betraktas som Rene Descartes , som betraktade ljus som störningar i världens substans - plenumet. Vågteorin om ljus utvecklades av Robert Hooke , som föreslog att ljus är en tvärgående våg, och Christian Huygens , som gav den korrekta teorin om reflektion och brytning av ljus baserat på dess vågnatur. Enligt Huygens utbreder sig ljusvågor i ett speciellt medium - eter . Något tidigare upptäckte Grimaldi interferensen och diffraktionen av ljus , och förklarade dem med idén om vågor, men i en inte alltför tydlig och ren form, och antog också kopplingen mellan färg och ljusets vågegenskaper.

Den korpuskulära teorin formulerades av Pierre Gassendi och stöddes av Isaac Newton .

I början av 1800-talet gav Thomas Youngs experiment med diffraktion övertygande bevis till förmån för vågteorin. Jung föreslog att olika färger motsvarar olika våglängder. Samtidigt gav Malus och Biots experiment med polarisering, som det verkade då, övertygande bevis till förmån för den korpuskulära teorin och mot vågteorin. Men 1815 berättade Ampère för Fresnel att ljusets polarisering också kunde förklaras i termer av vågor, förutsatt att ljus är tvärgående vågor. År 1817 presenterade Augustin Fresnel sin vågteori om ljus i en anteckning till Vetenskapsakademien .

Efter skapandet av teorin om elektromagnetism identifierades ljus som elektromagnetiska vågor.

Vågteorins seger skakades i slutet av 1800-talet, när Michelson-Morleys experiment inte upptäckte etern. Vågor behöver ett medium där de kan fortplanta sig, men noggrant utformade experiment har inte bekräftat existensen av detta medium. Detta ledde till att Albert Einstein skapade den speciella relativitetsteorin.

Övervägande av problemet med termisk jämvikt hos en svart kropp med sin egen strålning av Max Planck ledde till uppkomsten av idén om ljusemission i delar - ljuskvanta, som kallades fotoner. Einsteins analys av fenomenet den fotoelektriska effekten visade att absorptionen av ljusenergi också sker av kvanta.

Med utvecklingen av kvantmekaniken etablerades Louis de Broglies idé om korpuskulär vågdualism, enligt vilken ljus måste ha både vågegenskaper, vilket förklarar dess förmåga till diffraktion och interferens , och korpuskulära egenskaper, vilket förklarar dess absorption och strålning.

Med utvecklingen av kvantmekaniken började förståelsen att utvecklas att materia (partiklar) också har en vågnatur och på många sätt liknar ljus.

I modern fundamental fysik (se t.ex. #Quantum electrodynamics ) betraktas ljus och "materialpartiklar" i huvudsak på lika villkor - som kvantfält (om än av olika typer som har vissa betydande skillnader). Det korpuskulära (främst representerat av tekniken med vägintegraler ) och vågansatsen i sin moderna form är ganska olika tekniska tillvägagångssätt eller representationer inom samma bild.

Elektromagnetisk teori

Ljus i speciell relativitetsteori

Kvantteori

Våg-partikeldualitet

Kvantelektrodynamik

Perception av ljus genom ögat

Vi kan se världen omkring oss bara för att det finns ljus och en person kan uppfatta det. I sin tur uppstår uppfattningen av en person av elektromagnetisk strålning i det synliga området av spektrumet på grund av det faktum att receptorer finns i den mänskliga näthinnan som kan svara på denna strålning.

Näthinnan i det mänskliga ögat har två typer av ljuskänsliga celler: stavar och kottar . Stavar är mycket känsliga för ljus och fungerar i svagt ljus och ansvarar därför för mörkerseende . Det spektrala beroendet av känslighet är dock detsamma för alla stavar, så stavar kan inte ge förmågan att särskilja färger. Följaktligen är bilden som erhålls med deras hjälp endast svartvit.

Koner har en relativt låg ljuskänslighet och ger en mekanism för dagsyn som bara fungerar vid höga ljusnivåer. Samtidigt, till skillnad från stavar, har den mänskliga näthinnan inte en utan tre typer av koner, som skiljer sig från varandra i platsen för maxima för deras spektrala känslighetsfördelningar. Som ett resultat ger koner information inte bara om ljusets intensitet, utan också om dess spektrala sammansättning. Tack vare denna information har en person färgupplevelser.

Den spektrala sammansättningen av ljus bestämmer unikt dess färg som uppfattas av en person. Det omvända är dock inte sant: samma färg kan erhållas på olika sätt. När det gäller monokromatiskt ljus är situationen förenklad: överensstämmelsen mellan ljusets våglängd och dess färg blir en-till-en. Uppgifter om sådan korrespondens presenteras i tabellen.

Korrespondenstabell över frekvenser av elektromagnetisk strålning och färger

Färg	Våglängdsområde, nm	Frekvensområde, THz	Fotonenergiområde, eV
Violett	380-440	790-680	3,26-2,82
Blå	440-485	680-620	2,82-2,56
Blå	485-500	620-600	2,56-2,48
Grön	500-565	600-530	2,48-2,19
Gul	565-590	530-510	2.19-2.10
Orange	590-625	510-480	2,10-1,98
Röd	625-740	480-405	1,98-1,68

Ljus påverkar inte bara uppfattningen av omgivande föremål - det kan gynnsamt eller negativt påverka ögats och kroppens tillstånd, de processer som sker i det.

Samband mellan våglängd och stimulerad process [16]

Våglängd, nm	380	440-450	460	480	(650)	670	(780)	900
stimulerad process	stimulering av ögats dopaminsystem , kontroll av ögats optiska axel	oxidativ reaktion i näthinnan	kontroll av hormonsystemet	pupillkontroll , pupillhållande effekt	(nedre gräns för samtidig bestämning av ljus och dess färg)	öka effektiviteten av ATP- syntes i mitokondrier	(siktlinjekurva)	syntes av cellulärt melatonin

Se även

Anteckningar

↑ GOST 7601-78. Fysisk optik. Termer, bokstäver och definitioner av baskvantiteter (C. 2) . Hämtad: 25 augusti 2022. (ryska)
↑ Gagarin A.P. Light // Physical Encyclopedia / Kap. ed. A. M. Prokhorov . - M . : Great Russian Encyclopedia , 1994. - T. 4. - S. 460. - 704 sid. - 40 000 exemplar. - ISBN 5-85270-087-8 .
↑ Chernyaev Yu. S. Optisk strålning // Physical Encyclopedia / Ch. ed. A. M. Prokhorov . - M .: Great Russian Encyclopedia , 1992. - T. 3. - S. 459. - 672 sid. - 48 000 exemplar. — ISBN 5-85270-019-3 .
↑ Resolution 1 of the 17th CGPM (1983) - Definition av mätaren* (länk ej tillgänglig) . Hämtad 13 oktober 2017. Arkiverad från originalet 27 maj 2020. (obestämd)
↑ Vetenskaplig metod, statistisk metod och ljusets hastighet Arkiverad 24 mars 2017 på Wayback Machine . Statistical Science 2000, vol. 15, nr. 3, 254-278
↑ Landsberg G.S. Optik . - M. : FIZMATLIT, 2003. - S. 387 . — ISBN 5-9221-0314-8 .
↑ Internationella enhetssystemet (SI) / Bureau International des Poids et Mesures. - Paris, 2006. - S. 144. - 180 sid. — ISBN 92-822-2213-6 . Arkiverad 5 november 2013 på Wayback Machine
↑ Harvard News Office. Harvard Gazette: Forskare kan nu stoppa, starta om ljus . News.harvard.edu (24 januari 2001). Hämtad 8 november 2011. Arkiverad från originalet 14 oktober 2012. (obestämd)
↑ 1 2 GOST 26148-84 Fotometri. Termer och definitioner . Hämtad: 25 augusti 2022. (ryska)
↑ GOST 8.332-78. Statligt system för att säkerställa enhetlighet i mätningar. Ljusmått. Värden för den relativa spektrala ljuseffektiviteten för monokromatisk strålning för dagtidsseende. . Hämtad 8 oktober 2012. Arkiverad från originalet 4 oktober 2013. (obestämd)
↑ Tang, Hong X. (oktober 2009), May the Force of Light Be with You , IEEE Spectrum : s. 41-45 , < http://www.spectrum.ieee.org/semiconductors/devices/photonics-breakthrough-for-silicon-chips > . Hämtad 7 september 2010. Arkiverad 26 augusti 2012 på Wayback Machine .
↑ Se till exempel nano-opto-mekanisk systemforskning vid Yale University Arkiverad 25 juni 2010 på Wayback Machine .
↑ Kathy A. Asteroids får spinn av solen. Discover Magazine (5 februari 2004). Hämtad 26 augusti 2012. Arkiverad från originalet 14 oktober 2012. (obestämd)
↑ Sol-segel kunde skicka rymdskepp "segling" genom rymden . NASA (31 augusti 2004). Hämtad 26 augusti 2012. Arkiverad från originalet 14 oktober 2012. (obestämd)
↑ NASA-teamet distribuerar framgångsrikt två sol-segelsystem . NASA (9 augusti 2004). Hämtad 26 augusti 2012. Arkiverad från originalet 14 oktober 2012. (obestämd)
↑ Kaptsov V.A. , Deinego V.N. Kapitel 5. Moderna konceptuella konstruktioner av halvledarljuskällor. Lagar om ljusets hygien // Utvecklingen av artificiell belysning: synen på en hygienist / Ed. Vilk M.F., Kaptsova V.A. - Moskva: Ryska vetenskapsakademin, 2021. - S. 582. - 632 sid. - 300 exemplar. - ISBN 978-5-907336-44-2 . Arkiverad 14 december 2021 på Wayback Machine

Länkar

Corpuscular-wave dualitet av ljus
Shinkarenko V.G. Mottagning av optisk strålning: lärobok. ersättning för universitet. - M. : MIPT, 1981 .- 92 sid. — Bibliografi: sid. 90-91. - 200 exemplar.

Ordböcker och uppslagsverk

I bibliografiska kataloger
BNE : XX525938 BNF : 119582471 GND : 4035596-2 J9U : 987007529354805171 LCCN : sh85076871 NDL : 00563178 NKC : ph116358