Michelson-Morley experiment

Michelson-Morley-experimentet  är ett experimentellt försök att upptäcka förekomsten av en lysande eter , ett hypotetiskt rymdfyllande medium, som ansågs vara bärare av ljusvågor . Experimentet utfördes mellan april och juli 1887 av de amerikanska fysikerna Albert A. Michelson och Edward W. Morley vid Case Western Reserve University i Cleveland , Ohio , och publicerades i november samma år [1] .

Experimentet jämförde ljusets hastighet i vinkelräta riktningar i ett försök att detektera materiens relativa rörelse genom den orörliga lysande etern ("etervinden"). Resultatet var negativt, eftersom Michelson och Morley inte fann någon signifikant skillnad mellan ljusets hastighet i färdriktningen genom den förmodade etern och hastigheten i rät vinkel. Detta resultat anses allmänt vara det första hårda beviset mot den rådande eterteorin vid den tiden , och även början på en forskningslinje som så småningom ledde till speciell relativitetsteori som uteslöt den stationära etern [A 1] . Om detta experiment skrev Einstein : "Om Michelson-Morley-experimentet inte hade försatt oss i allvarlig förvirring, skulle ingen ha övervägt relativitetsteorin (halv) återlösning." [A 2] :219

Experiment av typen Michelson-Morley har upprepats många gånger med stadigt ökande känslighet. Dessa omfattade experiment från 1902 till 1905 och en serie experiment på 1920-talet. 2009 bekräftade experiment med en optisk resonator frånvaron av etervind på nivån 10 −17 [2] [3] . Tillsammans med Ives-Stilwell- och Kennedy-Thorndike -experimenten utgör experiment av Michelson-Morley-typ ett av de grundläggande testerna för den speciella relativitetsteorin [A 3] .

Aether Discovery

Fysiska teorier från 1800-talet antydde att precis som ytvågor på vatten måste vara kopplade till ett ämne, det vill säga ett "medium" för att kunna röra sig över (i detta fall vatten), så kräver hörbart ljud ett medium för att överföra dess vågrörelser ( till exempel luft eller vatten), så ljus måste också behöva ett medium, " luminiferous ether ", för att överföra dess vågrörelser. Eftersom ljus kan färdas genom ett vakuum antog man att även vakuumet måste fyllas med eter. Eftersom ljusets hastighet är så hög och materiella kroppar passerar genom etern utan uppenbar friktion eller motstånd, antog man att den hade en mycket ovanlig kombination av egenskaper. Att utforma experiment för att undersöka dessa egenskaper var en prioritet inom 1800-talets fysik [A 4] :411ff .

Jorden kretsar runt solen med en hastighet av cirka 30 km/s. Jorden är i rörelse, så två huvudsakliga möjligheter övervägdes: (1) etern är stationär och endast delvis släpad av jorden (föreslog av Augustin Jean Fresnel 1818), eller (2) etern dras helt av jorden och delar således sin rörelse på ytan Lands (föreslagen av Sir George Stokes 1844) [A 5] . Dessutom insåg James Clerk Maxwell (1865) ljusets elektromagnetiska natur och utvecklade den formalism som nu kallas Maxwells ekvationer , men dessa ekvationer tolkades fortfarande som att de beskrev vågornas rörelse genom en eter vars rörelsetillstånd var okänt. I slutändan var Fresnels idé om en (nästan) stationär eter att föredra eftersom den verkade bekräftas av Fizeaus experiment (1851) och aberrationen av stjärnljus [A 5] .

Enligt hypoteserna om stationär och delvis indragen eter är jorden och etern i relativ rörelse, vilket innebär närvaron av den så kallade "etervinden" (fig. 2). Även om jordens rörelse teoretiskt sett skulle kunna motsvara eterns rörelse vid ett ögonblick, kunde jorden inte hela tiden förbli i vila i förhållande till etern på grund av en förändring i både rörelseriktning och hastighet. Vid varje given punkt på jordens yta kommer vindens styrka och riktning att variera med tid på dygnet och årstid. Man trodde att genom att analysera ljusets återkomsthastighet i olika riktningar vid olika tidpunkter är det möjligt att mäta jordens rörelse i förhållande till etern. Den förväntade relativa skillnaden i ljusets uppmätta hastighet var ganska liten, med tanke på att jordens hastighet i sin bana runt solen är ungefär en hundradels procent av ljusets hastighet [A 4] :417ff .

I mitten av 1800-talet ansågs det vara möjligt att mäta effekterna av den eteriska vinden av första ordningen, det vill säga effekter proportionella mot v / c ( v  är jordens hastighet, c  är ljusets hastighet) , men direkt mätning med erforderlig noggrannhet av ljusets hastighet var inte möjlig. Till exempel kunde Fizeau-Foucauld-installationen mäta ljusets hastighet med cirka 5% noggrannhet, vilket var helt otillräckligt för direkt mätning av förändringen i ljusets hastighet av första ordningen, eftersom v / c ~ 0,01% . Därför har ett antal fysiker försökt mäta första ordningens indirekta effekter inte av ljusets hastighet i sig, utan av förändringar i ljusets hastighet (se första ordningens etervindexperiment ). Hookes experiment var till exempel avsett att upptäcka interferometriska kantförskjutningar på grund av skillnaden i hastigheter för ljusvågor som fortplantar sig i motsatta riktningar i vatten i vila. Alla resultat av sådana experiment var negativa [A6] . Detta kan förklaras med idén om Fresnel-motståndskoefficienten , enligt vilken etern, och därmed ljuset, delvis dras av den rörliga materien. En partiell indragning i etern skulle omintetgöra försök att mäta varje första ordningens förändring i ljusets hastighet. Som Maxwell (1878) påpekade kunde endast experimentella uppsättningar som kan mäta andra ordningens effekter, det vill säga effekter proportionella mot andra potensen av förhållandet v / c [A 7] [A 8] , ha något hopp om att upptäcka etervind . De existerande experimentuppsättningarna visade sig dock vara otillräckligt känsliga för att mäta effekter av sådan storlek ( v 2 / c 2 ~ 10 −8 ).

Experiment 1881 och 1887

Michelsons experiment (1881)

Michelson hade en lösning på problemet med att skapa en enhet tillräckligt noggrann för att detektera eterflödet. 1877, medan han undervisade vid sin alma mater, United States Naval Academy i Annapolis , utförde Michelson sina första kända experiment med ljusets hastighet som en del av en klassrumsdemonstration. 1881 lämnade han aktiv US Naval-tjänst efter att ha avslutat sina studier i Tyskland. Samma år använde Michelson en prototyp av experimentell enhet för att ta några fler mätningar.

Enheten han utvecklade, senare känd som Michelson-interferometern , skickade gult ljus från en natriumlåga (för inriktning) eller vitt ljus (för faktiska observationer) genom en halvsilvrad spegel , som användes för att dela den i två strålar i räta vinklar till varandra. Efter att ha lämnat stråldelaren riktades strålarna till ändarna av de långa armarna, där de reflekterades tillbaka till mitten av små speglar. De samlades sedan på den bortre sidan av splittern i okularet, vilket skapade ett mönster av konstruktiv och destruktiv interferens , vars sidoförskjutning skulle bero på den relativa tid det tar för ljuset att färdas genom de längsgående och tvärgående armarna. Om jorden rör sig genom det eteriska mediet, kommer en ljusstråle som färdas parallellt med den eterns flöde att ta längre tid att reflekteras fram och tillbaka än en stråle som rör sig vinkelrätt mot etern, eftersom ökningen av tiden som förflutit från att röra sig mot vindens eter är större än den tid som sparas när man reser med den eteriska vinden. Michelson förväntade sig att jordens rörelse skulle resultera i en fransförskjutning lika med 0,04 fransar, det vill säga avståndet mellan regioner med samma intensitet. Han märkte inte det förväntade skiftet; den största medelavvikelsen han uppmätt (i nordvästlig riktning) var endast 0,018 räkningar; de flesta av hans mått var mycket mindre. Hans slutsats var att Fresnels hypotes om en stationär eter med ett partiellt drag av etern skulle förkastas, och därmed bekräftade han Stokes hypotes om ett fullständigt drag av etern [4] .

Alfred Pottier (och senare Hendrik Lorentz ) påpekade dock för Michelson att han gjort ett räknefel och att den förväntade fransförskjutningen endast borde ha varit 0,02 fransar. Michelsons apparat var föremål för experimentella fel som var för stora för att säga något avgörande om etervinden. Den slutliga mätningen av etervinden kommer att kräva ett experiment med större precision och bättre kontroll än originalet. Prototypen har dock framgångsrikt visat att den grundläggande metoden är genomförbar [A 5] [A 9] .

Michelson-Morley experiment (1887)

1885 inledde Michelson ett samarbete med Edward Morley , och spenderade mycket tid och pengar på att bekräfta Fizeaus 1851 Fresnel-motståndskoefficientexperiment [5] med större noggrannhet , för att förbättra Michelsons experiment från 1881 [1] och fastställa ljusets våglängd som a referenslängder [6] [7] . Under denna tid var Michelson professor i fysik vid Case School of Applied Sciences, och Morley var professor i kemi vid Case Western Reserve University (WRU), som delade ett campus med Case School i den östra kanten av Cleveland. I september 1885 drabbades Michelson av ett nervöst sammanbrott , från vilket han återhämtade sig i oktober 1885. Morley tillskrev detta sammanbrott till Michelsons hårda arbete under förberedelserna av experimenten. 1886 bekräftade Michelson och Morley framgångsrikt Fresnel-motståndskoefficienten - detta resultat betraktades också som en bekräftelse på konceptet med en stationär eter [A 1] .

Detta resultat stärkte deras hopp om att hitta den eteriska vinden. Michelson och Morley skapade en förbättrad version av Michelsons experiment med mer än tillräcklig noggrannhet för att upptäcka denna hypotetiska effekt. Experimentet utfördes under flera perioder av kontinuerlig observation från april till juli 1887 i källaren på WRU Adelbert Dormitory (senare omdöpt till Pierce Hall, revs 1962) [A 10] [A 11] .

Såsom visas i fig. 5 reflekterades ljuset upprepade gånger fram och tillbaka längs interferometerns armar, vilket ökade väglängden till 11  m (36  fot ). Med denna längd är avdriften cirka 0,4 fransar. För att göra det lätt att upptäcka monterades apparaten i ett slutet rum i källaren på en sovsal av tung sten, vilket eliminerade de flesta värme- och vibrationseffekterna. Vibrationerna reducerades ytterligare genom att montera apparaten på ett stort block av sandsten (fig. 1), ungefär en fot tjockt och en kvadrat 5 fot (1,5  m ) på en sida, som flöt i ett runt tråg av kvicksilver. De beräknade att effekter runt 0,01 bandbredd kunde upptäckas.

Michelson, Morley och andra tidiga experimentörer som använde interferometriska metoder i ett försök att mäta egenskaperna hos den lysande etern använde (delvis) monokromatiskt ljus endast för att initialt ställa in sin utrustning, och alltid byta till vitt ljus för faktiska mätningar. Anledningen är att mätningarna registrerades visuellt. Rent monokromatiskt ljus skulle resultera i ett enhetligt fransmönster. I brist på toppmoderna medel för att kontrollera omgivningstemperaturen kämpade experimentörerna med den konstanta driften av interferenskanterna, även när interferometern var installerad i källaren. Eftersom ränderna ibland försvann på grund av vibrationer orsakade av förbipasserande hästar, avlägsna åskväder och liknande kunde en observatör lätt "förloras" när ränderna blev synliga igen. Fördelarna med vitt ljus, som ger ett distinkt färginterferensmönster, överväger vida svårigheten att rikta in instrumentet på grund av dess korta koherenslängd . Som Dayton Miller skrev , "vita ljusband valdes för observation eftersom de består av en liten grupp av band som har ett centralt, skarpt definierat svart band som bildar ett konstant nollmärke för alla avläsningar" [A 12] [not 3] . Användningen av delvis monokromatiskt ljus (gult natriumljus) under den initiala installationen gjorde det möjligt för forskarna att mer eller mindre enkelt bestämma positionen för den lika väglängden innan de bytte till vitt ljus. [not 4]

Kvicksilvertråget tillät instrumentet att rotera med nästan noll friktion, så att det med ett tryck på sandstensblocket långsamt roterade genom hela området av möjliga vinklar till den "eteriska vinden", medan mätningarna kontinuerligt observerades genom okularet. Etervindhypotesen innebär att eftersom en av armarna oundvikligen svänger i vindens riktning samtidigt som den andra armen vrider sig vinkelrätt mot vinden, bör effekten vara märkbar även under några minuter.

Det förväntades att effekten skulle plottas som en sinusform med två toppar och två fall per varv av enheten. Detta resultat kan förväntas, eftersom varje arm under varje fullständig rotation kommer att vara två gånger parallell med etervinden (vänd mot och bort från vinden, vilket ger samma avläsning) och två gånger vinkelrät mot den. Dessutom, på grund av jordens rotation, förväntas den eteriska vinden uppvisa periodiska förändringar i riktning och magnitud under den sideriska dagen .

Man förväntade sig att på grund av jordens rörelse runt solen skulle de uppmätta data också visa årliga variationer.

Det mest kända "misslyckade" experimentet

Efter alla dessa tankar och förberedelser blev experimentet det mest kända misslyckade experimentet i historien [A 13] . Istället för att ge en uppfattning om eterns egenskaper, rapporterar Michelson och Morleys artikel i American Journal of Science att måttet bara är en fyrtiondel av den förväntade förskjutningen (fig. 7), men "eftersom förskjutningen är proportionell mot kvadraten på hastigheten", drog de slutsatsen att den uppmätta hastigheten "förmodligen var mindre än en sjättedel" av jordens förväntade omloppshastighet, och "säkert mindre än en fjärdedel"" [1] . Även om denna lilla "hastighet" var uppmätt, ansågs det vara för lågt för att bevisa hastigheten med avseende på etern, och man förstod att det låg inom det experimentella felet som skulle tillåta hastigheten att faktiskt vara noll [A 1] Till exempel skrev Michelson om en "klart negativt resultat" i ett brev till Lord Rayleigh i augusti 1887. [A14] :

Experimenten på jordens och eterns relativa rörelse har slutförts, och resultatet är definitivt negativt. Den förväntade avvikelsen för interferensfransarna från noll var 0,40 fransar - den maximala offseten var 0,02, och genomsnittet var mycket mindre än 0,01 - och då på fel plats. Eftersom förskjutningen är proportionell mot kvadraterna på de relativa hastigheterna, följer det att om etern glider är den relativa hastigheten mindre än en sjättedel av jordens hastighet.

Originaltext  (engelska)[ visaDölj] Experimenten med jordens och eterns relativa rörelse har slutförts och resultatet är definitivt negativt. Den förväntade avvikelsen för interferensfransarna från noll borde ha varit 0,40 av en frans – den maximala förskjutningen var 0,02 och medelvärdet mycket mindre än 0,01 – och då inte på rätt plats. Eftersom förskjutningen är proportionell mot kvadraterna av de relativa hastigheterna, följer det att om etern glider förbi är den relativa hastigheten mindre än en sjättedel av jordens hastighet.

Ur de dåvarande modellerna av eterns synvinkel var resultaten av experimenten motsägelsefulla. Fizeaus experiment och dess upprepning av Michelson och Morley 1886 verkar ha bekräftat stationär eter med partiell etermotstånd och motbevisat fullt etermotstånd. Å andra sidan bekräftade det mycket mer exakta Michelson-Morley-experimentet 1887 tydligen den fullständiga släpningen av etern och motbevisade eterns stationaritet [A 5] . Dessutom bekräftades nollresultatet av Michelson-Morley ytterligare av nollresultaten från andra andra ordningens experiment av olika slag, nämligen Troughton-Noble-experimentet (1903) och experimenten från Rayleigh och Brace (1902-1904). Dessa problem och deras lösning ledde till utvecklingen av Lorentz-transformationen och den speciella relativitetsteorien .

Efter det "misslyckade" experimentet stoppade Michelson och Morley sina mätningar av etervinden och började använda sin nyutvecklade teknik för att fastställa ljusets våglängd som en längdreferensstandard [6] [7] .

Ljusvägsanalys och konsekvenser

Observatören vilar i etern

Tiden för strålens passage i längdriktningen kan bestämmas enligt följande [A 15] : Ljus kommer från källan och fortplantar sig med ljusets hastighet i etern. Den passerar genom en halvsilverad spegel vid utgången vid . Den reflekterande spegeln befinner sig i detta ögonblick på avstånd (längden på interferometerns arm) och rör sig med en hastighet . Strålen träffar spegeln i tid och färdas därmed avståndet . Vid den här tiden täckte spegeln avståndet . Således och följaktligen restiden . Detsamma gäller bakåtrörelsen med tecknet omvänt, vilket resulterar i och . Den totala restiden är:

Michelson fick detta uttryck rätt 1881, men han fick fel i tvärriktningen

eftersom han förbise den ökade väglängden i resten av etern. Detta rättades av Alfred Pottier (1882) och Hendrik Lorenz (1886). Utsignalen i tvärriktningen kan ges enligt följande (liknande utmatningen av tidsdilatation med en ljusklocka ): strålen fortplantar sig med ljusets hastighet och träffar spegeln vid tidpunkten och täcker avståndet . Samtidigt täckte spegeln avståndet i x-riktningen . För att träffa spegeln är strålens bana lika i y-riktningen (med lika armlängder) och i x-riktningen . Denna lutande rörelsebana följer från övergången från interferometerns viloram till eterns viloram. Därför ger Pythagoras sats den faktiska strålens färdsträcka . Restiden är således densamma för backpropagation. Den totala restiden är:

Tidsskillnaden mellan T ℓ och T t definieras som [A 16]

För att hitta vägskillnaden multipliceras resultatet med c;

Banskillnaden betecknas Δλ eftersom strålarna är ur fas med ett visst antal våglängder (λ). För att visualisera detta, föreställ dig två strålbanor längs de longitudinella och tvärgående planen och placera dem rakt fram (en animation av detta visas vid minut 11:00, Mechanical Universe, avsnitt 41 [8] ). En väg kommer att vara längre än den andra med ett avstånd lika med Δλ. Som ett alternativ, överväg en permutation av formeln för ljusets hastighet .

Om förhållandet är sant (om eterns hastighet är liten jämfört med ljusets hastighet), kan uttrycket förenklas med hjälp av första ordningens binomial expansion;

Så, att skriva om ovanstående i termer av befogenheter [9]

Följaktligen

Av denna slutsats är det tydligt att den eteriska vinden manifesterar sig som en skillnad i vägar. Denna slutsats är korrekt om experimentet är orienterat med någon koefficient på 90° med avseende på den eteriska vindens riktning. Om vägskillnaden är hela antalet våglängder finns det konstruktiv interferens (mittbandet kommer att vara vitt). Om vägskillnaden är hela antalet våglängder plus hälften, finns det dekonstruktiv interferens (mittbandet kommer att vara svart).

För att bevisa eterns existens försökte Mikaelson och Morley hitta bandskiftet. Idén var enkel: kanterna på interferensmönstret skulle förskjutas när det roteras 90°, eftersom de två strålarna har bytt roll. För att hitta kantförskjutningen subtraherar du vägskillnaden i den första orienteringen från vägskillnaden i den andra och dividerar sedan med ljusets våglängd λ [9]

Lägg märke till skillnaden mellan Δλ, som är ett antal våglängder, och λ, som är en våglängd. Som kan ses från detta förhållande är förskjutningen av interferenskanterna n en dimensionslös storhet.

Eftersom L  ≈ 11 meter och λ≈ 500 nanometer var den förväntade bandförskjutningen n  ≈ 0,44. Det negativa resultatet fick Michelson att dra slutsatsen att det inte fanns någon mätbar etervind [1] . Men han tog det aldrig på ett personligt plan, och det negativa resultatet förföljde honom för resten av hans liv (Källa; Mechanical Universe avsnitt 41 [8] ).

En observatör bredvid en interferometer

Om samma situation beskrivs från synvinkeln av en observatör som rör sig tillsammans med interferometern, kommer verkan av den eteriska vinden att likna den verkan som en simmare upplever som försöker röra sig med hastighet mot en flod som flyter med hastighet [A 17] .

I längdriktningen rör sig simmaren först uppströms, så hans hastighet minskar på grund av flodens flöde till . På vägen tillbaka, rör sig nedströms, ökar dess hastighet till . Detta ger strålens transittid och som ovan.

I sidled måste simmaren kompensera för flodens flöde genom att röra sig i en viss vinkel mot strömriktningen för att bibehålla en korrekt sidoriktning och nå andra sidan floden på rätt plats. Detta minskar dess hastighet till , och ger strålens överföringstid enligt ovan.

Spegelreflektion

Klassisk analys förutspådde en relativ fasförskjutning mellan de longitudinella och tvärgående strålarna, vilket skulle ha varit lätt att mäta i Michelson och Morley-apparaterna. Vad som inte alltid tas med i beräkningen (eftersom det inte fanns några mätmedel) är att rörelsen genom den hypotetiska etern också måste ha fått de två strålarna att divergera när de lämnade interferometern med cirka 10 −8 radianer [A 18] .

För ett rörligt farkost krävde klassisk analys att stråldelningsspegeln var något förskjuten från exakt 45° om de längsgående och tvärgående strålarna skulle lämna farkosten exakt överlagrade. I relativistisk analys gör Lorentz-sammandragningen av stråldelaren i rörelseriktningen att den blir mer vinkelrät med exakt den mängd som krävs för att kompensera för vinkeldivergensen mellan de två strålarna [A 18] .

Längdsammandragning och Lorentz-transformation

Det första steget mot att förklara nollresultatet av Michelson och Morley-experimentet hittades i Fitzgerald-Lorentz kontraktionshypotes , nu helt enkelt kallad längdkontraktion eller Lorentzkontraktion, först föreslog av George Fitzgerald (1889) och Hendrik Lorentz (1892) [A 19 ] . Enligt denna lag reduceras alla föremål fysiskt på grund av längs rörelselinjen (ursprungligen ansågs det vara i förhållande till etern), Lorentz-faktorn . Denna hypotes motiverades delvis av Oliver Heavisides upptäckt 1888 att elektrostatiska fält komprimeras längs rörelselinjen. Men eftersom det vid den tiden inte fanns några skäl att anta att bindningskrafterna i materia är av elektriskt ursprung, ansågs förkortningen av längden av rörlig materia i förhållande till etern vara en ad hoc-hypotes [A 9] .

Om längden som mäts av en observatör i vila i förhållande till etern uttrycks i termer av dess egen längd i formeln ovan för , då blir tiden för ljusets utbredning i längdriktningen lika med tiden för ljusets utbredning i tvärriktningen:

Längdminskningen är emellertid endast ett specialfall av ett mer allmänt förhållande, enligt vilket den tvärgående längden är större än den längsgående med förhållandet . Detta kan uppnås på många sätt. Om  - rörlig längsgående längd och rörlig tvärlängd, de återstående längderna, då [A 20] ges :

kan väljas godtyckligt, så det finns oändligt många kombinationer för att förklara Michelson-Morleys nollresultat. Till exempel om det relativistiska värdet av längdkontraktion inträffar, men om då inte längdkontraktion, utan förlängning sker. Denna gissning utökades senare av Joseph Larmor (1897), Lorentz (1904) och Henri Poincaré (1905), som utvecklade den fullständiga Lorentz-transformationen , inklusive tidsdilatation , för att förklara Troughton-Noble- experimenten, Rayleigh- och Brace - experimenten och Kaufmans experiment . Den har formen

Det återstod att bestämma värdet på , som, som visas av Lorentz (1904), är lika med ett [A 20] . I allmänhet visade Poincaré (1905) att endast tillåter denna omvandling att bilda en grupp , så att det är det enda valet som är förenligt med relativitetsprincipen , det vill säga att göra den stationära etern oupptäckbar. I det här fallet får längdkontraktion och tidsdilatation sina exakta relativistiska värden [A 21] .

Special relativitetsteori

Albert Einstein formulerade speciell relativitetsteori 1905, och härledde Lorentz-transformationen och därmed längdsammandragning och tidsutvidgning från relativitetspostulatet och ljusets hastighets konstanthet, vilket tog bort ad hoc- karaktären från kontraktionshypotesen. Einstein betonade den kinematiska grunden för teorin och modifieringen av begreppet rum och tid, medan den fixerade etern inte längre spelade någon roll i hans teori. Han pekade också på omvandlingens gruppkaraktär. Einstein motiverades av Maxwells teori om elektromagnetism (i den form som den gavs av Lorentz 1895) och bristen på bevis för existensen av en lysande eter [A 22] .

Detta möjliggör en mer elegant och intuitiv förklaring av Michelson-Morley-nollresultatet. I den kommande referensramen är nollresultatet uppenbart, eftersom apparaten kan anses vara i vila i enlighet med relativitetsprincipen, så strålens passagetider är desamma. I referensramen i förhållande till vilken apparaten rör sig gäller samma resonemang som beskrivs ovan i avsnittet "Längdkontraktion och Lorentz-transformation", förutom att ordet "eter" måste ersättas med "icke-samgående tröghetsram". referens”. Einstein skrev 1916 [A 23] :

Även om den förväntade skillnaden mellan de två tiderna är extremt liten, genomförde Michelson och Morley ett interferensexperiment där denna skillnad skulle detekteras tydligt. Men experimentet gav ett negativt resultat - ett faktum som är mycket förbryllande för fysiker. Lorentz och FitzGerald blev av med denna svårighet genom att föreslå att en kropps rörelse i förhållande till etern får kroppen att dra ihop sig i rörelseriktningen, med precis tillräckligt med sammandragning för att kompensera för skillnaden i tid som nämnts ovan. En jämförelse med diskussionen i avsnitt 11 visar att denna lösning på problemet också var korrekt ur relativitetsteorin. Men utifrån relativitetsteorin är tolkningsmetoden ojämförligt mer tillfredsställande. Enligt denna teori finns det inget som heter ett "särskilt gynnsamt" (unikt) koordinatsystem som kan orsaka införandet av en eterisk idé, och därför kan det inte finnas någon eterisk vind eller något experiment för att demonstrera det. Här följer sammandragningen av rörliga kroppar av teorins två huvudbestämmelser utan att införa särskilda hypoteser; och som den första faktorn som är involverad i denna sammandragning finner vi inte rörelse i sig, som vi inte kan fästa någon vikt vid, utan rörelse i förhållande till referenskroppen som valts i detta speciella fall. För ett koordinatsystem som rör sig med jorden förkortas alltså inte Michelsons och Morleys spegelsystem, utan förkortas för ett koordinatsystem i vila i förhållande till solen.

Originaltext  (engelska)[ visaDölj] Även om den uppskattade skillnaden mellan dessa två tider är ytterst liten, utförde Michelson och Morley en experimentinterferens där denna skillnad borde ha varit tydligt detekterbar. Men experimentet gav ett negativt resultat - ett faktum som är mycket förvirrande för fysiker. Lorentz och FitzGerald räddade teorin från denna svårighet genom att anta att kroppens rörelse i förhållande till etern producerar en sammandragning av kroppen i rörelseriktningen, varvid mängden sammandragning är precis tillräcklig för att kompensera för skillnaden i tid som nämnts ovan. Jämförelse med diskussionen i avsnitt 11 visar att även från relativitetsteorin var denna lösning av svårigheten den rätta. Men utifrån relativitetsteorin är tolkningsmetoden ojämförligt mer tillfredsställande. Enligt denna teori finns det inget sådant som ett "speciellt gynnat" (unikt) koordinatsystem för att föranleda introduktionen av eter-idén, och därför kan det inte finnas någon eter-drift eller något experiment för att demonstrera det. . Här följer sammandragningen av rörliga kroppar av teorins två grundläggande principer, utan införandet av särskilda hypoteser; och som den primära faktorn som är involverad i denna sammandragning finner vi inte rörelsen i sig själv, som vi inte kan tillskriva någon mening, utan rörelsen med avseende på referenskroppen som valts i det särskilda fallet i fråga. För ett koordinatsystem som rör sig med jorden är således Michelsons och Morleys spegelsystem inte förkortat, utan det förkortas för ett koordinatsystem som är i vila relativt solen.

I vilken utsträckning nollresultatet av Michelson-Morley-experimentet påverkade Einstein är omtvistad. Med hänvisning till några av Einsteins uttalanden hävdar många historiker att de inte spelade någon betydande roll i hans väg till speciell relativitet [A 24] [A 25] , medan andra uttalanden av Einstein förmodligen tyder på att de påverkade honom [A 26] . I vilket fall som helst hjälpte nollresultatet av Michelson-Morley-experimentet att konceptet med ljushastighetens konstanta hastighet fick bred och snabb acceptans [A 24] .

Senare visade Howard Percy Robertson (1949) och andra [A 3] [A 27] (se Robertson-Mansoury-Sexl testteori ) att det är möjligt att helt härleda Lorentz-transformationen från en kombination av tre experiment. Först visade Michelson-Morley-experimentet att ljusets hastighet inte beror på apparatens orientering , vilket fastställer ett förhållande mellan de longitudinella (β) och tvärgående (δ) längderna. Sedan, 1932, modifierade Roy Kennedy och Edward Thorndike Michelson-Morley-experimentet genom att göra banlängderna för den delade strålen ojämna, med en arm som var mycket kort [10] . Kennedy-Thorndike-experimentet varade i många månader medan jorden kretsade runt solen. Deras negativa resultat visade att ljusets hastighet inte beror på apparatens hastighet i olika tröghetsreferensramar. Dessutom fann hon att, förutom förändringar i längd, även motsvarande förändringar i tid borde förekomma, det vill säga hon etablerade ett samband mellan longitudinella längder (β) och förändringar i tid (α). Båda experimenten ger alltså inte individuella värden för dessa kvantiteter. Denna osäkerhet motsvarar den osäkerhetsfaktor som beskrivs ovan. Från teoretiska överväganden ( den gruppkaraktär av Lorentz-transformationen som krävs av relativitetsprincipen) var det klart att de individuella kvantiteterna av längdsammandragning och tidsutvidgning måste ta sin exakta relativistiska form. Men en direkt mätning av en av dessa storheter var fortfarande önskvärd för att bekräfta de teoretiska resultaten. Detta uppnåddes i Ives-Stilwell-experimentet (1938), där α mättes enligt tidsdilatation. Att kombinera detta värde på α med Kennedy-Thorndike-resultatet noll visar att β måste anta värdet av den relativistiska längdkontraktionen. Att kombinera β med ett Michelson-Morley-resultat på noll visar att δ måste vara noll. Därför är Lorentz-transformationen av c en oundviklig konsekvens av kombinationen av dessa tre experiment [A 3] .

Special relativitetsteori anses allmänt vara lösningen på alla mätningar av negativ eterdrift (eller isotropi av ljusets hastighet), inklusive Michelson-Morleys nollresultat. Många högprecisionsmätningar har gjorts som ett test av speciell relativitet och moderna sökningar efter Lorentz-kränkningar i foton- , elektron- , nukleon- eller neutrinosektorerna , som alla stöder relativitetsteorin.

Fel alternativ

Som nämnts ovan trodde Michelson till en början att hans experiment skulle bekräfta Stokes teori om att etern släpades helt i närheten av jorden (se Aether Drag Hypothesis ). Emellertid är totalt etermotstånd oförenligt med den observerade aberrationen av ljus , och har också varit oförenlig med andra experiment. Dessutom visade Lorentz 1886 att Stokes försök att förklara aberration är inkonsekvent [A 5] [A 4] .

Dessutom var antagandet att etern inte fortplantar sig i närheten, utan bara inom materia, mycket problematiskt, vilket Hammars (1935) experiment visade. Hammar pekade ena armen på sin interferometer genom ett tungmetallrör fyllt med bly. Teoretiskt antogs det att om etern drogs i massa skulle massan av det förseglade metallröret vara tillräckligt för att ge en synlig effekt. Och återigen, ingen effekt märktes, så teorierna om eterresistens anses vederlagda.

Walter Ritz emissionsteori (eller ballistisk teori) överensstämde också med experimentella resultat utan att kräva eter. Teorin postulerar att ljus alltid har samma hastighet med avseende på källan [A 28] . De Sitter noterade dock att emitterteorin förutspådde flera optiska effekter som inte observerades i observationer av binära stjärnor, där ljus från två stjärnor kunde mätas med en spektrometer . Om strålningsteorin var korrekt skulle ljuset från stjärnor behöva uppleva en ovanlig kantförskjutning på grund av det faktum att stjärnornas hastighet adderas till ljusets hastighet, men en sådan effekt skulle inte ses. Senare visade JG Fox att de Sitters ursprungliga experiment var felaktiga på grund av absorption [11] , men 1977 observerade Brecher röntgenstrålar från binära stjärnsystem med liknande nollresultat [12] . Dessutom genomförde Philippas och Fox (1964) tester på markbundna partikelacceleratorer speciellt utformade för att ta itu med Foxs tidigare "absorptions"-invändning, resultaten var oförenliga med ljusets hastighets beroende av källan [13] .

Efterföljande experiment

Även om Michelson och Morley inledde olika experiment efter deras första publicering 1887, fortsatte båda att vara aktiva inom detta område [A 29] [A 30] . Andra varianter av experimentet genomfördes med ökande komplexitet. Morley var osäker på sina egna resultat och fortsatte att utföra ytterligare experiment med Dayton Miller från 1902 till 1904. Återigen var resultatet negativt inom felmarginalen [14] [15] .

Millers experiment

Miller arbetade på allt större interferometrar, som kulminerade i en 32-meter (105  fot ) (effektiv) arm, som han provade på olika platser, inklusive en bergstopp vid Mount Wilson Observatory . För att undvika möjligheten att blockera den eteriska vinden av solida väggar användes en speciell baldakin med tunna väggar, mestadels gjord av presenning, i hans observationer på toppen av berget. Från bullriga, oregelbundna data extraherade han ständigt en liten positiv signal som ändrades med varje rotation av enheten, siderisk tid och årligen. Hans mätningar på 1920-talet var cirka 10 km/h istället för de nästan 30 km/h som förväntades enbart från jordens omloppsbana. Han förblev övertygad om att detta berodde på partiell eller fullständig eterinneslutning , även om han inte försökte ge en detaljerad förklaring. Han ignorerade kritik som visar inkonsekvensen i hans resultat och vederläggningen av Hammars experiment [A 31] [not 5] . Millers slutsatser ansågs viktiga vid den tiden och diskuterades av Michelson, Lorenz och andra vid ett möte som rapporterades 1928 [A 32] . Konsensus är att fler experiment behövs för att verifiera Millers resultat. Miller byggde senare en icke-magnetisk enhet för att eliminera magnetostriktion , medan Michelson byggde en enhet från icke-expanderande invar för att eliminera eventuella kvarvarande termiska effekter. Andra försöksledare runt om i världen har förbättrat noggrannheten, eliminerat potentiella biverkningar, eller både och. Hittills har ingen kunnat reproducera Millers resultat, och precisionen i moderna experiment utesluter dem [A 33] . Roberts (2006) påpekade att de primitiva databearbetningsteknikerna som användes av Miller och andra tidiga experimentörer, inklusive Michelson och Morley, kunde producera till synes periodiska signaler även om de inte fanns i själva data. Efter att ha analyserat Millers ursprungliga data med moderna metoder för kvantitativ felanalys fann Roberts att Millers skenbara signaler inte var statistiskt signifikanta [A 34] .

Kennedys experiment

Roy J. Kennedy (1926) och C. K. Illingworth (1927) (Fig. 8) förvandlade problemet med att upptäcka kantförskjutningar från ett relativt okänsligt problem att uppskatta deras laterala förskjutningar till en betydligt mer känslig uppgift att justera ljusintensiteten på båda sidor av en skarp gräns för lika ljusstyrka [16] [17] . Om de observerade ojämn belysning på båda sidor av steget, som i fig. 8e lade de till eller tog bort kalibrerade vikter från interferometern tills båda sidor av steget återigen var jämnt belysta, som i Fig. 8d. Antalet vikter som lagts till eller tagits bort fungerade som ett mått på körfältsförskjutningen. Olika observatörer kunde upptäcka förändringar på så lite som 1/300 till 1/1500 av bandet. Kennedy körde också ett experiment vid Mount Wilson och fann endast cirka 1/10 av driften som uppmätts av Miller och inga säsongseffekter [A 32] .

Experiment av Michelson och Gal

1925 lade Michelson och Gael vattenrör på marken i form av en rektangel vid Clearing i Illinois. Rördiameter 30 cm . Rör AF och DE riktades exakt från väst till öst, EF, DA och CB - från norr till söder. Längderna DE och AF var 613 m ; EF, DA och CB - 339,5 m . En vanlig pump, som arbetar i tre timmar, kan pumpa ut luft till ett tryck på 1 cmHg. För att upptäcka förskjutning jämför Michelson i teleskopets område interferenskanterna som erhålls genom att springa runt de stora och små konturerna. Den ena ljusstrålen gick medurs, den andra mot. Förskjutningen av banden som orsakades av jordens rotation registrerades av olika människor på olika dagar med en fullständig omarrangering av speglarna. Totalt gjordes 269 mätningar. Teoretiskt sett, om man antar att etern är orörlig, bör man förvänta sig en förskjutning av bandet med 0,236 ± 0,002 . Bearbetning av observationsdata gav en förskjutning på 0,230 ± 0,005 , vilket bekräftar existensen och storleken på Sagnac-effekten [18] .

S. I. Vavilov i artikeln "Experimentella grunder för relativitetsteorin" förklarar denna effekt på följande sätt:

Sagnacs och Michelson-Gals rotationsexperiment i relativitetsteorin (speciell och allmän) förklaras nästan på samma sätt som möjligheten att detektera rotationsrörelse från manifestationerna av centrifugalkrafter inom mekaniken. Detta är en naturlig konsekvens av relativitetsteorin, som inte tillför något nytt [18] .

Joos experiment

1930 genomförde Georg Joos ett experiment med en automatiserad interferometer med 21 m långa armar gjorda av pressad kvarts med en mycket låg värmeutvidgningskoefficient, vilket gav en kontinuerlig fotografisk inspelning av fransar efter tiotals varv av apparaten. På fotografiska plattor kunde förskjutningar på 1/1000 av bandet mätas. Periodiska förskjutningar av banden hittades inte, så den övre gränsen för den eteriska vinden är 1,5 km/h [19] .

I tabellen nedan är de förväntade värdena relaterade till en relativ hastighet mellan jorden och solen på 30 km/s. När det gäller solsystemets hastighet runt det galaktiska centrumet på cirka 220 km/s, eller solsystemets hastighet i förhållande till CMB- viloramen på cirka 368 km/s, är nollresultaten av dessa experiment ännu mer uppenbara.

namn Plats År Axellängd (meter) Förväntat ytterligare skift Uppmätt fransförskjutning Attityd Övre gräns för Vaether Experimentell upplösning Noll resultat
Michelson [4] Potsdam 1881 1.2 0,04 ≤ 0,02 2 ~20 km/s 0,02 Ja
Michelson och Morley [1] cleveland 1887 11.0 0,4 < 0,02
eller ≤ 0,01		 40 ~4-8 km/s 0,01 Ja
Morley och Miller [14] [15] cleveland 1902-1904 32.2 1.13 ≤ 0,015 80 ~3,5 km/s 0,015 Ja
Miller [20] Mt. wilson 1921 32,0 1.12 ≤ 0,08 femton ~8-10 km/s oklar osäker
Miller [20] cleveland 1923-1924 32,0 1.12 ≤ 0,03 40 ~5 km/s 0,03 Ja
Miller (solljus) [20] cleveland 1924 32,0 1.12 ≤ 0,014 80 ~3 km/s 0,014 Ja
TomascTomaschekhek (stjärnljus) [21] Heidelberg 1924 8.6 0,3 ≤ 0,02 femton ~7 km/s 0,02 Ja
Miller [20] [A 12] Mt. wilson 1925-1926 32,0 1.12 ≤ 0,088 13 ~8-10 km/s oklar oklar
Kennedy [16] Pasadena / Mt. wilson 1926 2.0 0,07 ≤ 0,002 35 ~5 km/s 0,002 Ja
Illingworth [17] Pasadena 1927 2.0 0,07 ≤ 0,0004 175 ~2 km/s 0,0004 Ja
Piccard och Stahel [22] med en ballong 1926 2.8 0,13 ≤ 0,006 tjugo ~7 km/s 0,006 Ja
Piccard och Stahel [23] Bryssel 1927 2.8 0,13 ≤ 0,0002 185 ~2,5 km/s 0,0007 Ja
Piccard och Stahel [24] Rigi 1927 2.8 0,13 ≤ 0,0003 185 ~2,5 km/s 0,0007 Ja
Michelson et al. [25] Pasadena (Mt. Wilson optisk butik) 1929 25,9 0,9 ≤ 0,01 90 ~3 km/s 0,01 Ja
Yoos [19] Jena 1930 21.0 0,75 ≤ 0,002 375 ~1,5 km/s 0,002 Ja

Senaste experiment

Optiska tester

Optiska tester av ljushastighetens isotropi har blivit vanliga [A 35] . Ny teknik, inklusive användningen av lasrar och masrar , har avsevärt förbättrat noggrannheten i mätningarna. (I följande tabell är endast Essen (1955), Jaseja (1964) och Shamir/Fox (1969) experiment av typen Michelson-Morley, det vill säga jämför två vinkelräta strålar. Andra optiska experiment använde andra metoder.)

Författare År Beskrivning Övre gränser
Louis Essen [26] 1955 Frekvensen för den roterande resonatorn hos mikrovågsresonatorn jämförs med frekvensen hos en kvartsklocka. ~3 km/s
Sedarholm et al. [27] [28] 1958 Två ammoniakmasrar monterades på ett roterande bord och deras strålar riktades i motsatta riktningar. ~30 RS
Experimentera med Mössbauer-rotorn 1960-68 I en serie experiment av olika forskare observerades gammastrålningens frekvenser med hjälp av Mössbauer-effekten . ~ 2,0 cm/s
Jaceya et al. [29] 1964 Frekvenserna för två He-Ne-masrar monterade på ett roterande bord jämfördes. Till skillnad från Cedarholm et al. masrarna var placerade vinkelrätt mot varandra. ~30 RS
Shamir och Fox [30] 1969 Båda armarna på interferometern var inneslutna i en transparent solid kropp ( plexiglas ). Ljuskällan var en helium-neonlaser . ~7 km/s
Trimmer et al. [31] [32] 1973 De letade efter en anisotropi i ljusets hastighet och betedde sig som de första och tredje Legendre-polynomen . De använde en triangulär interferometer med en del av banan i glaset. (Som jämförelse testar experiment som Michelson-Morley det andra Legendre-polynomet) [A 27] ~ 2,5 cm/s

Nyligen genomförda experiment med en optisk resonator

I början av 2000-talet har intresset återuppstått för att utföra precisionsexperiment av Michelson-Morley-typ med hjälp av lasrar, masrar, kryogena optiska kaviteter , etc. Detta beror till stor del på förutsägelser om kvantgravitation, vilket tyder på att speciell relativitetsteori kan vara bruten på skalor tillgängliga för experimentell studie. Det första av dessa högprecisionsexperiment utfördes av Brillet & Hall (1979), där de analyserade frekvensen av en laser stabiliserad till resonansen hos en roterande optisk Fabry-Perot- kavitet . De sätter en gräns för anisotropin av ljusets hastighet som ett resultat av jordens rörelse, Δ c / c  ≈ 10 −15 , där Δ c  är skillnaden mellan ljusets hastighet i x- och y -riktningarna [34 ] .

Från och med 2015 har experiment med optiska kaviteter och mikrovågshål förbättrat denna gräns till Δc / c ≈  10 −18 . I några av dem roterade enheterna eller förblev stationära, och några kombinerades med Kennedy-Thorndike-experimentet . I synnerhet används jordens riktning och hastighet (ca. 368 km/s) i förhållande till CMB -rastramen som referenser i dessa anisotropisökningar.

Författare År Beskrivning Δs / s _
Wolf et al. [35] 2003 Frekvensen för en stationär kryogen mikrovågsgenerator bestående av en safirkristall som arbetar i viskande galleriläge jämförs med frekvensen för en vätemaser, vars frekvens jämfördes med klockorna i cesium- och rubidiumatomfontäner. Sökningar har gjorts efter förändringar under jordens rotation. Uppgifterna för 2001-2002 analyserades.
Muller et al [33] 2003 Två kristallina optiska safirhåligheter som styr frekvenserna för två Nd:YAG-lasrar är monterade i rät vinkel inuti en heliumkryostat. Frekvenskomparatorn mäter slagfrekvensen för de kombinerade utsignalerna från de två resonatorerna.
Wolf et al. [36] 2004 Se Wolf et al (2003). Implementerad aktiv temperaturkontroll. Uppgifterna för 2002-2003 analyserades.
Wolf et al. [37] 2004 Se Wolf et al (2003). Uppgifterna för 2002-2004 analyserades.
Antonini och andra [38] 2005 I likhet med Müller et al (2003), även om själva apparaten sattes i rotation. Uppgifterna för 2002-2004 analyserades.
Stanwix et al. [39] 2005 I likhet med Wolf et al (2003). Frekvensen av två kryogena generatorer jämfördes. Dessutom fördes apparaten i rotation. Uppgifterna för 2004-2005 analyserades.
Herrmann et al. [40] 2005 I likhet med Muller et al (2003). Frekvenserna för två kaviteter av optiska Fabry-Perot-resonatorer jämförs  - en kavitet roterade kontinuerligt och den andra var orörligt orienterad från norr till söder. Uppgifterna för 2004-2005 analyserades.
Stanwix et al. [41] 2006 Se Stanwix et al. (2005). Uppgifterna för 2004-2006 analyserades.
Muller et al. [42] 2007 Se Herrmann et al. (2005) och Stanwix et al. (2006). Data från båda grupperna, insamlade mellan 2004 och 2006, kombineras och analyseras. Eftersom experimenten utförs på olika kontinenter, i Berlin respektive Perth , var det möjligt att studera inverkan av både själva anordningarnas rotation och jordens rotation.
Eisele och andra [2] 2009 Frekvenserna för ett par ortogonalt orienterade optiska resonatorer för stående vågor jämförs. Kaviteterna undersöktes med en Nd:YAG-laser . Data för 2007-2008 analyserades.
Herrmann et al. [3] 2009 Frekvenserna för ett par roterande ortogonala optiska Fabry-Perot-resonatorer jämförs. Frekvenserna för de två Nd:YAG-lasrarna är stabiliserade till resonanserna för dessa resonatorer.
Nagel et al. [43] 2015 Frekvenserna för ett par roterande ortogonala mikrovågsresonatorer jämförs.

Andra indikationer på Lorentz invarians

Exempel på andra experiment som inte är baserade på Michelson-Morley-principen, dvs icke-optiska isotropi-tester som når ännu högre nivåer av noggrannhet, är jämförelsen av klockor eller experimenten av Hughes och Drever . I Drevers experiment från 1961 separerades 7 Li-kärnor i grundtillståndet med totalt rörelsemängd J  = 3/2 av ett magnetfält i fyra ekvidistanta nivåer. Varje övergång mellan ett par angränsande nivåer måste sända ut en foton med samma frekvens, vilket resulterar i en tydlig spektrallinje. Men eftersom kärnvågsfunktionerna för olika MJ har olika orientering i rymden med avseende på magnetfältet, skulle varje orienteringsberoende, oavsett om det är på etervinden eller på en storskalig fördelning av massa i rymden (se Machs princip ), bryta mot energiavstånden mellan de fyra nivåerna, vilket skulle leda till onormal linjebreddning eller splittring. Ingen sådan breddning observerades. Moderna upprepningar av den här typen av experiment har gett några av de mest exakta bekräftelserna på principen om Lorentz-invarians [A 36] .

Anteckningar

Kommentarer
  1. ↑ Bland andra lärdomar var behovet av att kontrollera vibrationer. Michelson (1881) skrev:

    ... På grund av instrumentets extrema känslighet för vibrationer kunde arbete inte utföras under dagen. Experimentet testades sedan på natten. När speglarna placerades mitt på axeln var banden synliga, men deras läge kunde mätas först efter klockan tolv och då med mellanrum. När speglarna flyttades till axlarnas ändar var ränderna endast synliga ibland. Således visade det sig att experimenten inte kunde genomföras i Berlin, och apparaten flyttades följaktligen till det astrofysiska observatoriet i Potsdam ... Här var fransarna under normala omständigheter tillräckligt svaga för att mätas, men instrumentet var så utomordentligt känsligt för att påverkan på trottoaren cirka 100 meter från observatoriet ledde till att banden helt försvann!

    Originaltext  (engelska)[ visaDölj] …På grund av instrumentets extrema känslighet för vibrationer kunde arbetet inte utföras under dagen. Därefter testades experimentet på natten. När speglarna placerades halvvägs på armarna var fransarna synliga, men deras läge kunde inte mätas förrän efter klockan tolv, och då endast med mellanrum. När speglarna flyttades ut till ändarna av armarna var fransarna bara synliga ibland. Det visade sig således att experimenten inte kunde utföras i Berlin, och apparaten fördes därför till Astrophysicalisches Observatorium i Potsdam ... Här var fransarna under vanliga omständigheter tillräckligt tysta för att mäta, men så utomordentligt känsligt var instrumentet att stämplingen av trottoaren, cirka 100 meter från observatoriet, gjorde att fransarna försvann helt!
  2. ↑ Michelson (1881) skrev:

    ... en natriumlåga placerad vid punkt "a" gav omedelbart interferensfransar. De kunde sedan ändras i bredd, position eller riktning genom en lätt rörelse av "b"-plattan, och när de hade rätt bredd och maximal definition togs natriumflamman bort och ersattes igen med en lampa. Sedan vreds skruven "m" långsamt tills ränderna återkom. Sedan var de förstås färgade, förutom mittranden som var nästan svart.

    Originaltext  (engelska)[ visaDölj] … en natriumlåga placerad vid en producerade på en gång interferensbanden. Dessa kunde sedan ändras i bredd, position eller riktning genom en lätt rörelse av plattan b , och när de hade lämplig bredd och maximal skärpa togs natriumflamman bort och lampan byttes ut igen. Skruven m vreds sedan långsamt tills banden återkom. De var då naturligtvis färgade, förutom mittbandet som var nästan svart.
  3. ↑ Om en halvsilverad spegel används som stråldelare kommer den reflekterade strålen att uppleva ett annat antal reflektioner från frontytan än den sända strålen. Med varje reflektion från frontytan kommer ljuset att genomgå en fasinversion. Eftersom de två strålarna genomgår olika antal fasinversioner, när väglängderna för de två strålarna är desamma eller skiljer sig med ett heltal av våglängder (t.ex. 0, 1, 2...), kommer det att uppstå destruktiv interferens och en svag signal vid detektorn. Om strålarnas väglängder skiljer sig med ett halvt heltal av våglängder (t.ex. 0,5, 1,5, 2,5...), kommer konstruktiv interferens att ge en stark signal. Resultaten är motsatta om en kubisk stråldelare används eftersom den kubiska stråldelaren inte skiljer mellan främre och bakre ytreflektioner.
  4. ↑ Natriumljus skapar ett interferensmönster som visar cykler av suddighet och skärpa som upprepas med några hundra fransar på ett avstånd av ungefär en millimeter. Detta mönster beror på det faktum att den gula natrium D-linjen faktiskt är en dubblett, vars individuella linjer har en begränsad koherenslängd . Efter att ha justerat interferometern för att visa den mest centrala delen av den skarpaste uppsättningen av fransar, bytte forskaren till vitt ljus.
  5. ↑ Thirring (1926), liksom Lorentz, påpekade att Millers resultat inte uppfyller ens de mest grundläggande kriterierna som krävs för att tro på deras himmelska ursprung, nämligen att azimuten för den förmodade driften måste visa dagliga variationer som överensstämmer med rotationen av källan runt den himmelska polen. Istället, även om Millers observationer visade dagliga fluktuationer, kunde deras fluktuationer i en uppsättning experiment centreras kring, säg, en nordväst-sydöstlig linje.
Erfarenheter
  1. ↑ 1 2 3 4 5 Michelson, Albert A.; Morley, Edward W. (1887). " Om jordens relativa rörelse och den lysande etern ". American Journal of Science . 34 (203): 333-345. Bibcode : 1887AmJS...34..333M . DOI : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 .
  2. ↑ 1 2 Eisele, Ch.; Nevsky, A. Yu.; Schillerv, S. (2009). "Laboratorietest av Isotropin av ljuspropagation på 10 -17 nivån" (PDF) . Fysiska granskningsbrev . 103 (9): 090401. Bibcode : 2009PhRvL.103i0401E . DOI : 10.1103/PhysRevLett.103.090401 . PMID  19792767 . Arkiverad (PDF) från originalet 2022-01-26 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  3. ↑ 1 2 Herrmann, S.; Senger, A.; Möhle, K.; Nagel, M.; Kovalchuk, E.V.; Peters, A. (2009). "Roterande optisk kavitetsexperiment som testar Lorentz-invarians på 10-17 - nivån". Fysisk granskning D. 80 (100): 105011. arXiv : 1002.1284 . Bibcode : 2009PhRvD..80j5011H . DOI : 10.1103/PhysRevD.80.105011 .
  4. ↑ 1 2 3 Michelson, Albert A. (1881). "Jordens relativa rörelse och den lysande etern" . American Journal of Science . 22 (128): 120-129. Bibcode : 1881AmJS...22..120M . doi : 10.2475 /ajs.s3-22.128.120 . Arkiverad från originalet 2020-08-01 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  5. ↑ Michelson, Albert A.; Morley, Edward W. (1886). " Inflytande av mediets rörelse på ljusets hastighet ". Am. J.Sci . 31 (185): 377-386. Bibcode : 1886AmJS...31..377M . doi : 10.2475 /ajs.s3-31.185.377 .
  6. ↑ 1 2 Michelson, Albert A.; Morley, Edward W. (1887). "Om en metod för att göra våglängden för natriumljus till den faktiska och praktiska längdstandarden" . American Journal of Science . 34 (204): 427-430. Bibcode : 1887AmJS...34..427M . DOI : 10.2475/ajs.s3-34.204.427 . Arkiverad från originalet 2017-06-11 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  7. ↑ 1 2 Michelson, Albert A.; Morley, Edward W. (1889). "Om möjligheten att etablera en ljusvåg som den ultimata längdstandarden" . American Journal of Science . 38 (225): 181-6. DOI : 10.2475/ajs.s3-38.225.181 . Arkiverad från originalet 2017-11-17 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  8. ↑ 1 2 Det mekaniska universum, avsnitt 41 . Hämtad 26 januari 2022. Arkiverad från originalet 30 oktober 2021.
  9. ↑ 12 Serway , Raymond. Fysik för forskare och ingenjörer, volym 2  / Raymond Serway, John Jewett. — 7:e illustrerad. - Cengage Learning, 2007. - P. 1117. - ISBN 978-0-495-11244-0 . Arkiverad 2 december 2021 på Wayback Machine Utdrag av sida 1117 Arkiverad 2 december 2021 på Wayback Machine
  10. ↑ Kennedy, RJ; Thorndike, E. M. (1932). "Experimentell fastställande av tidens relativitet". Phys. Rev. _ 42 (3): 400-408. Bibcode : 1932PhRv...42..400K . DOI : 10.1103/PhysRev.42.400 .
  11. ↑ Fox, JG (1965), Evidence Against Emission Theories , American Journal of Physics vol 33 (1): 1–17 , DOI 10.1119/1.1971219 
  12. ↑ Brecher, K. (1977). "Är ljusets hastighet oberoende av källans hastighet." Fysiska granskningsbrev . 39 (17): 1051-1054. Bibcode : 1977PhRvL..39.1051B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.39.1051 .
  13. ↑ Philippas, T.A.; Fox, J.G. (1964). "Gammastrålars hastighet från en rörlig källa". Fysisk granskning . 135 (4B): B1071-1075. Bibcode : 1964PhRv..135.1071F . DOI : 10.1103/PhysRev.135.B1071 .
  14. ↑ 1 2 Morley, Edward W.; Miller, Dayton C. (1904). “ Utdrag ur ett brev daterat Cleveland, Ohio, 5 augusti 1904, till Lord Kelvin från Profs. Edward W. Morley och Dayton C. Miller .” Filosofisk tidskrift . 6. 8 (48): 753-754. DOI : 10.1080/14786440409463248 .
  15. ↑ 1 2 Morley, Edward W.; Miller, Dayton C. (1905). " Rapport om ett experiment för att upptäcka Fitzgerald-Lorentz-effekten ". Proceedings of American Academy of Arts and Sciences . XLI (12): 321-8. DOI : 10.2307/20022071 . JSTOR  20022071 .
  16. ↑ 1 2 Kennedy, Roy J. (1926). "En förfining av Michelson-Morley-experimentet" . Proceedings of the National Academy of Sciences . 12 (11): 621-629. Bibcode : 1926PNAS...12..621K . DOI : 10.1073/pnas.12.11.621 . PMC  1084733 . PMID  16577025 .
  17. ↑ 1 2 Illingworth, KK (1927). "En upprepning av Michelson-Morley-experimentet med Kennedys förfining" (PDF) . Fysisk granskning . 30 (5): 692-696. Bibcode : 1927PhRv...30..692I . DOI : 10.1103/PhysRev.30.692 . Arkiverad (PDF) från originalet 2018-07-23 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  18. ↑ 1 2 Experimentella grunder för relativitetsteorin // S. I. Vavilov. Samlade verk. T. 4. - M .: Publishing House of the Academy of Sciences of the USSR, 1956.
  19. ↑ 1 2 Joos, G. (1930). "Die Jenaer Wiederholung des Michelsonversuchs". Annalen der Physik . 399 (4): 385-407. Bibcode : 1930AnP...399..385J . DOI : 10.1002/andp.19303990402 .
  20. ↑ 1 2 3 4 Miller, Dayton C. (1925). "Ether-Drift-experiment vid Mount Wilson" . Proceedings of the National Academy of Sciences . 11 (6): 306-314. Bibcode : 1925PNAS...11..306M . DOI : 10.1073/pnas.11.6.306 . PMC  1085994 . PMID  16587007 .
  21. ↑ Tomaschek, R. (1924). "Über das Verhalten des Lichtes außerirdischer Lichtquellen" . Annalen der Physik . 378 (1): 105-126. Bibcode : 1924AnP...378..105T . DOI : 10.1002/andp.19243780107 . Arkiverad från originalet 2021-02-24 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  22. ↑ Piccard, A.; Stahel, E. (1926). "L'expérience de Michelson, realisée en ballon libre" . Comptes Rendus . 183 (7): 420-421. Arkiverad från originalet 2021-02-25 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  23. ↑ Piccard, A.; Stahel, E. (1927). “Nouveaux résultats obtenus par l'expérience de Michelson” . Comptes Rendus . 184 : 152. Arkiverad från originalet 2021-02-25 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  24. ↑ Piccard, A.; Stahel, E. (1927). "L'absence du vent d'éther au Rigi" . Comptes Rendus . 184 : 1198-1200. Arkiverad från originalet 2021-02-25 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  25. ↑ Michelson, AA; Pease, FG; Pearson, F. (1929). "Resultat av upprepning av Michelson-Morley-experimentet." Journal of the Optical Society of America . 18 (3): 181. Bibcode : 1929JOSA...18..181M . DOI : 10.1364/josa.18.000181 .
  26. ↑ Essen, L. (1955). "Ett nytt Æther-Drift-experiment". naturen . 175 (4462): 793-794. Bibcode : 1955Natur.175..793E . DOI : 10.1038/175793a0 .
  27. ↑ Cedarholm, JP; Bland, G.F.; Havens, B.L.; Townes, CH (1958). "Nytt experimentellt test av speciell relativitet". Fysiska granskningsbrev . 1 (9): 342-343. Bibcode : 1958PhRvL...1..342C . DOI : 10.1103/PhysRevLett.1.342 .
  28. ↑ Cedarholm, JP; Townes, CH (1959). "Nytt experimentellt test av speciell relativitet". naturen . 184 (4696): 1350-1351. Bibcode : 1959Natur.184.1350C . DOI : 10.1038/1841350a0 .
  29. ↑ Jaseja, T.S.; Javan, A.; Murray, J.; Townes, CH (1964). "Test av speciell relativitet eller rymdens isotropi genom användning av infraröda Masers". Phys. Rev. _ 133 (5a): 1221-1225. Bibcode : 1964PhRv..133.1221J . DOI : 10.1103/PhysRev.133.A1221 .
  30. ↑ Shamir, J.; Fox, R. (1969). "Ett nytt experimentellt test av speciell relativitet". Il Nuovo Cimento B. 62 (2): 258-264. Bibcode : 1969NCimB..62..258S . DOI : 10.1007/BF02710136 .
  31. ↑ Trimmer, William S.; Baierlein, Ralph F.; Faller, James E.; Hill, Henry A. (1973). "Experimentell sökning efter anisotropi i ljusets hastighet". Fysisk granskning D. 8 (10): 3321-3326. Bibcode : 1973PhRvD...8.3321T . DOI : 10.1103/PhysRevD.8.3321 .
  32. ↑ Trimmer, William S.; Baierlein, Ralph F.; Faller, James E.; Hill, Henry A. (1974). Erratum: Experimentellt sökande efter anisotropi i ljusets hastighet. Fysisk granskning D. 9 (8): 2489. Bibcode : 1974PhRvD...9R2489T . DOI : 10.1103/PhysRevD.9.2489.2 .
  33. ↑ 1 2 Müller, H.; Herrmann, S.; Braxmaier, C.; Schiller, S.; Peters, A. (2003). "Modernt Michelson-Morley experiment med kryogena optiska resonatorer". Phys. Varv. Lett . 91 (2): 020401. arXiv : fysik/0305117 . Bibcode : 2003PhRvL..91b0401M . DOI : 10.1103/PhysRevLett.91.020401 . PMID  12906465 .
  34. ↑ Brillet, A.; Hall, JL (1979). "Förbättrat lasertest av rymdens isotropi". Phys. Varv. Lett . 42 (9): 549-552. Bibcode : 1979PhRvL..42..549B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.42.549 .
  35. ↑ Varg; et al. (2003). "Tester av Lorentz-invarians med hjälp av en mikrovågsresonator" (PDF) . Fysiska granskningsbrev . 90 (6): 060402. arXiv : gr-qc/0210049 . Bibcode : 2003PhRvL..90f0402W . DOI : 10.1103/PhysRevLett.90.060402 . HDL : 2440/101285 . PMID  12633279 . Arkiverad (PDF) från originalet 2018-07-19 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  36. ↑ Wolf, P.; Tobar, M.E.; Bize, S.; Clairon, A.; Luiten, A.N.; Santarelli, G. (2004). "Viskande galleriresonatorer och tester av Lorentz-invarians" . Allmän relativitet och gravitation . 36 (10): 2351-2372. arXiv : gr-qc/0401017 . Bibcode : 2004GReGr..36.2351W . DOI : 10.1023/B:GERG.0000046188.87741.51 .
  37. ↑ Wolf, P.; Bize, S.; Clairon, A.; Santarelli, G.; Tobar, M.E.; Luiten, A.N. (2004). "Förbättrat test av Lorentz invarians i elektrodynamik" (PDF) . Fysisk granskning D. 70 (5): 051902. arXiv : hep-ph/0407232 . Bibcode : 2004PhRvD..70e1902W . DOI : 10.1103/PhysRevD.70.051902 . HDL : 2440/101283 . Arkiverad (PDF) från originalet 2021-10-30 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  38. ↑ Antonini, P.; Okhapkin, M.; Goklu, E.; Schiller, S. (2005). "Test av konstant ljushastighet med roterande kryogena optiska resonatorer". Fysisk granskning A. 71 (5): 050101. arXiv : gr-qc/0504109 . Bibcode : 2005PhRvA..71e0101A . DOI : 10.1103/PhysRevA.71.050101 .
  39. ↑ Stanwix, P.L.; Tobar, M.E.; Wolf, P.; Susli, M.; Locke, C.R.; Ivanov, EN; Winterflood, J.; Kann, van F. (2005). "Test av Lorentz-invarians i elektrodynamik med hjälp av roterande kryogena safirmikrovågsoscillatorer". Fysiska granskningsbrev . 95 (4): 040404. arXiv : hep-ph/0506074 . Bibcode : 2005PhRvL..95d0404S . DOI : 10.1103/PhysRevLett.95.040404 . PMID  16090785 .
  40. ↑ Herrmann, S.; Senger, A.; Kovalchuk, E.; Müller, H.; Peters, A. (2005). "Test av isotropin för ljusets hastighet med hjälp av en kontinuerligt roterande optisk resonator." Phys. Varv. Lett . 95 (15): 150401. arXiv : physics/0508097 . Bibcode : 2005PhRvL..95o0401H . DOI : 10.1103/PhysRevLett.95.150401 . PMID  16241700 .
  41. ↑ Stanwix, P.L.; Tobar, M.E.; Wolf, P.; Locke, C.R.; Ivanov, EN (2006). "Förbättrat test av Lorentz invarians i elektrodynamik med hjälp av roterande kryogena safiroscillatorer". Fysisk granskning D. 74 (8): 081101. arXiv : gr-qc/0609072 . Bibcode : 2006PhRvD..74h1101S . DOI : 10.1103/PhysRevD.74.081101 .
  42. ↑ Müller, H.; Stanwix, Paul L.; Tobar, M.E.; Ivanov, E.; Wolf, P.; Herrmann, S.; Senger, A.; Kovalchuk, E.; Peters, A. (2007). "Relativitetstester genom kompletterande roterande Michelson-Morley-experiment". Phys. Varv. Lett . 99 (5): 050401. arXiv : 0706.2031 . Bibcode : 2007PhRvL..99e0401M . DOI : 10.1103/PhysRevLett.99.050401 . PMID  17930733 .
  43. ↑ Nagel, M.; Parker, S.; Kovalchuk, E.; Stanwix, P.; Hartnett, JV; Ivanov, E.; Peters, A.; Tobar, M. (2015). "Direkt terrestra test av Lorentz symmetri i elektrodynamik till 10 −18 " . Naturkommunikation . 6 : 8174.arXiv : 1412.6954 . Bibcode : 2015NatCo...6.8174N . DOI : 10.1038/ncomms9174 . PMC  4569797 . PMID26323989  . _
Källor
  1. ↑ 1 2 3 Staley, Richard (2009), Albert Michelson, ljusets hastighet och eterdriften, Einsteins generation. The origins of the relativity revolution , Chicago: University of Chicago Press, ISBN 978-0-226-77057-4 
  2. ↑ Albrecht Fölsing. Albert Einstein: En biografi . - Penguin Group , 1998. - ISBN 0-14-023719-4 .
  3. ↑ 1 2 3 Robertson, HP (1949). "Postulat kontra observation i den speciella relativitetsteorin" . Recensioner av modern fysik . 21 (3): 378-382. Bibcode : 1949RvMP...21..378R . DOI : 10.1103/RevModPhys.21.378 . Arkiverad från originalet (PDF) 2018-10-24.
  4. ↑ 1 2 3 Whittaker, Edmund Taylor. En historia om teorierna om eter och elektricitet . - 1. - Longman, Green och Co., 1910.
  5. ↑ 1 2 3 4 5 Janssen, Michel. The Optics and Electrodynamics of Moving Bodies // Going Critical / Michel Janssen, John Stachel. - Springer, 2010. - ISBN 978-1-4020-1308-9 .
  6. ↑ Laub, Jakob (1910). "Über die experimentellen Grundlagen des Relativitätsprinzips (Om de experimentella grunderna för relativitetsprincipen)". Jahrbuch der Radioaktivität und Elektronik . 7 : 405-463.
  7. ↑ Mall:Cite EB9
  8. ↑ Maxwell, James Clerk (1880), On a Possible Mode of Detecting a Motion of the Solar System through the Luminiferous Ether , Nature vol. 21 (535): 314–5 , DOI 10.1038/021314c0 
  9. ↑ 1 2 Miller, AI Albert Einsteins speciella relativitetsteori. Uppkomst (1905) och tidig tolkning (1905–1911) . - Läsning: Addison-Wesley, 1981. - S.  24 . - ISBN 978-0-201-04679-3 .
  10. ↑ Fickinger, William. Fysik vid ett forskningsuniversitet: Case Western Reserve, 1830–1990. - Cleveland, 2005. - S. 18–22, 48. - "Sovsalen var belägen på ett nu i stort sett obemannat utrymme mellan Biology Building och Adelbert Gymnasium, som båda fortfarande står på CWRU-campus." — ISBN 978-0977338603 .
  11. ↑ Hamerla, Ralph R. An American Scientist on the Research Frontier: Edward Morley, Community, and Radical Ideas in Nineteenth-Century Science . — Springer, 2006. — S. 123–152. - ISBN 978-1-4020-4089-4 . Arkiverad 30 oktober 2021 på Wayback Machine
  12. ↑ 1 2 Miller, Dayton C. (1933). "Ether-Drift-experimentet och bestämningen av jordens absoluta rörelse". Recensioner av modern fysik . 5 (3):203-242. Bibcode : 1933RvMP....5..203M . DOI : 10.1103/RevModPhys.5.203 .
  13. ↑ Blum, Edward K. Matematik i fysik och ingenjörskonst  / Edward K. Blum, Sergey V. Lototsky. - World Scientific, 2006. - S. 98. - ISBN 978-981-256-621-8 . Arkiverad 2 december 2021 på Wayback Machine , kapitel 2, sid. 98 Arkiverad 2 december 2021 på Wayback Machine
  14. ↑ Shankland, RS (1964). Michelson–Morley-experiment. American Journal of Physics . 31 (1): 16-35. Bibcode : 1964AmJPh..32...16S . DOI : 10.1119/1.1970063 .
  15. ↑ Feynman, R.P. (1970), The Michelson–Morley experiment (15-3), The Feynman Lectures on Physics , vol. 1, läsning: Addison Wesley Longman, ISBN 978-0-201-02115-8 
  16. ↑ Albert Shadowitz. speciell relativitet . - Nytryck från 1968. - Courier Dover Publications, 1988. -  S. 159-160 . - ISBN 978-0-486-65743-1 .
  17. ↑ Teller, Edward ; Teller, Wendy & Talley, Wilson (2002), Conversations on the Dark Secrets of Physics , Basic books, sid. 10–11, ISBN 978-0786752379 , < https://books.google.com/books?id=QClyAWecl60C&pg=PA10 > Arkiverad 30 november 2021 på Wayback Machine 
  18. ↑ 1 2 Schumacher, Reinhard A. (1994). "Särskild relativitet och Michelson-Morley-interferometern". American Journal of Physics . 62 (7): 609-612. Bibcode : 1994AmJPh..62..609S . DOI : 10.1119/1.17535 .
  19. ↑ Lorentz, Hendrik Antoon (1895), Attempt of a Theory of Electrical and Optical Phenomena in Moving Bodies , Leiden: E. J. Brill 
  20. ↑ 1 2 Lorentz, Hendrik Antoon (1904), Elektromagnetiska fenomen i ett system som rör sig med vilken hastighet som helst som är mindre än ljusets, Proceedings of the Royal Netherlands Academy of Arts and Sciences vol. 6: 809–831 
  21. ↑ Poincaré, Henri (1905), On the Dynamics of the Electron, Comptes Rendus T. 140: 1504–1508  (Wikisource översättning)
  22. ↑ Einstein, A (30 juni 1905). Zur Elektrodynamik bewegter Körper. Annalen der Physik [ tyska ] ]. 17 (10): 890-921. Bibcode : 1905AnP...322..891E . DOI : 10.1002/andp.19053221004 .Engelsk översättning: Perrett, W On the Electrodynamics of Moving Bodies . Fourmilab . Hämtad 27 november 2009. Arkiverad från originalet 1 februari 2013.
  23. ↑ Einstein, A. (1916), Relativitet: The Special and General Theory , New York: H. Holt and Company 
  24. ↑ 1 2 Stachel, John (1982), Einstein och Michelson: the Context of Discovery and Context of Justification , Astronomische Nachrichten T. 303 (1): 47–53 , DOI 10.1002/asna.2103030110 
  25. ↑ Michael Polanyi , Personal Knowledge: Towards a Post-Critical Philosophy , ISBN 0-226-67288-3 , fotnot sid 10–11: Einstein rapporterar, via Dr N Balzas som svar på Polanyis fråga, att "Michelson–Morley-experimentet ingen roll i grunden för teorin." och "..relativitetsteorin grundades inte för att förklara dess resultat alls." [1] Arkiverad 25 december 2021 på Wayback Machine
  26. ↑ Jeroen, van Dongen (2009), On the Role of the Michelson–Morley Experiment: Einstein in Chicago , Archive for History of Exact Sciences vol. 63 (6): 655–663 , DOI 10.1007/s00407-009-0050-5 
  27. ↑ 1 2 Mansouri, R.; Sexl, R.U. (1977). "En testteori om speciell relativitet: III. Andra ordningens tester". Gen. Rel. Gravit . 8 (10): 809-814. Bibcode : 1977GReGr...8..809M . DOI : 10.1007/BF00759585 .
  28. ↑ Norton, John D. (2004). "Einsteins undersökningar av galileisk kovariant elektrodynamik före 1905" . Arkiv för Exakta Vetenskapshistoria . 59 (1): 45-105. Bibcode : 2004AHES...59...45N . DOI : 10.1007/s00407-004-0085-6 . Arkiverad från originalet 2009-01-11 . Hämtad 2022-01-26 . Utfasad parameter används |deadlink=( hjälp )
  29. ↑ Swenson, Loyd S. (1970). "Michelson-Morley-Miller-experimenten före och efter 1905". Tidskrift för astronomis historia . 1 (2): 56-78. Bibcode : 1970JHA.....1...56S . DOI : 10.1177/002182867000100108 .
  30. ↑ Swenson, Loyd S., Jr. The Ethereal Aether: A History of the Michelson-Morley-Miller Aether-drift Experiment, 1880–1930 . - University of Texas Press, 2013. - ISBN 978-0-292-75836-0 . Arkiverad 30 november 2021 på Wayback Machine
  31. ↑ Thirring, Hans (1926). "Prof. Millers Ether Drift Experiment. naturen . 118 (2959): 81-82. Bibcode : 1926Natur.118...81T . DOI : 10.1038/118081c0 .
  32. ↑ 12 Michelson , AA; et al. (1928). "Konferens om Michelson-Morley-experimentet hölls på Mount Wilson, februari 1927" . Astrofysisk tidskrift . 68 : 341-390. Bibcode : 1928ApJ....68..341M . DOI : 10.1086/143148 .
  33. ↑ Shankland, Robert S.; et al. (1955). "Ny analys av interferometerobservationerna av Dayton C. Miller." Recensioner av modern fysik . 27 (2): 167-178. Bibcode : 1955RvMP...27..167S . DOI : 10.1103/RevModPhys.27.167 .
  34. ↑ Roberts, TJ (2006), En förklaring av Dayton Millers anomala "Ether Drift"-resultat, arΧiv : physics/0608238 . 
  35. ↑ Vanliga frågor om relativitet (2007): Vad är den experimentella grunden för Special Relativity? Arkiverad 15 oktober 2009 på Wayback Machine
  36. ↑ Haugan, Mark P.; Will, Clifford M. (maj 1987). "Moderne tester av speciell relativitet" (PDF) . Fysik idag . 40 (5): 67-76. Bibcode : 1987PhT....40e..69H . DOI : 10.1063/1.881074 . Hämtad 14 juli 2012 .

Litteratur

Länkar

  Gå till Wikidata-objektet  Ordböcker och uppslagsverk
I bibliografiska kataloger
 Experimentell verifiering av speciell relativitet
Hastighet/Isotropi
Lorentz invarians
Tidsutvidgning
Lorentz kontraktion
Energi
Fizeau/Sagnac
Alternativ
Allmän