Superledningsförmåga

Den aktuella versionen av sidan har ännu inte granskats av erfarna bidragsgivare och kan skilja sig väsentligt från versionen som granskades den 23 maj 2022; kontroller kräver 20 redigeringar .

Supraledning  är egenskapen hos vissa material att ha strikt noll elektriskt motstånd när de når en temperatur under ett visst värde (kritisk temperatur). Flera hundra föreningar, rena grundämnen, legeringar och keramik är kända för att övergå i supraledande tillstånd. Supraledning är ett kvantfenomen . Det kännetecknas också av Meissner-effekten , som består i den fullständiga förskjutningen av magnetfältet från supraledarens volym. Förekomsten av denna effekt visar att supraledning inte bara kan beskrivas som idealisk konduktivitet i klassisk mening.

Upptäckten 1986–1993 av en serie högtemperatursupraledare (HTSC) drev långt temperaturgränsen för supraledning och möjliggjorde praktisk användning av supraledande material inte bara vid kokpunkten för flytande helium (4,2 K), utan även vid kokpunkten för flytande kväve (77 K), mycket billigare kryogen vätska.

Upptäcktshistorik

Grunden för upptäckten av fenomenet supraledning var utvecklingen av teknologier för att kyla material till ultralåga temperaturer. År 1877 kylde den franska ingenjören Louis Cayette och den schweiziske fysikern Raoul Pictet oberoende av varandra syre till flytande tillstånd. 1883 utförde Zygmunt Wróblewski och Karol Olszewski flytande av kväve . År 1898 lyckades James Dewar också få flytande väte .

1893 började den holländska fysikern Heike Kamerling-Onnes ta itu med problemet med ultralåga temperaturer . Han lyckades skapa världens bästa kryogena laboratorium, där han fick flytande helium den 10 juli 1908 . Senare lyckades han få upp dess temperatur till 1 Kelvin . Kamerling-Onnes använde flytande helium för att studera egenskaperna hos metaller , i synnerhet för att mäta deras elektriska motstånds beroende av temperatur [1] . Enligt de då existerande klassiska teorierna [2] borde resistansen ha sjunkit jämnt med sjunkande temperatur, men det fanns också en åsikt att vid för låga temperaturer skulle elektronerna praktiskt taget stanna och metallen helt sluta leda ström. Experiment som Kamerling-Onnes utförde med hans assistenter Cornelis Dorsmann och Gilles Holst bekräftade till en början slutsatsen att motståndet gradvis avtog. Men den 8 april 1911 upptäckte han oväntat att vid 3 Kelvin (cirka -270 ° C) är det elektriska motståndet för kvicksilver praktiskt taget noll. Nästa experiment, utfört den 11 maj, visade att ett kraftigt fall i motståndet mot noll inträffar vid en temperatur på cirka 4,2 K (senare mer exakta mätningar visade att denna temperatur var 4,15 K). Denna effekt var helt oväntad och kunde inte förklaras av de då existerande teorierna.

1912 upptäcktes ytterligare två metaller som övergår i supraledande tillstånd vid låga temperaturer: bly och tenn . I januari 1914 visades supraledning förstöras av ett starkt magnetfält . 1919 fann man att tallium och uran också är supraledare [3] [4] .

Noll motstånd är inte det enda kännetecknet för supraledare. En av huvudskillnaderna mellan supraledare och ideala ledare är Meissnereffekten , upptäckt av Walter Meissner och Robert Oksenfeld 1933 .

Den första teoretiska förklaringen av supraledning gavs 1935 av bröderna Fritz och Heinz London . En mer allmän teori konstruerades 1950 av V. L. Ginzburg och L. D. Landau . Den har blivit utbredd och är känd som Ginzburg-Landau-teorin . Dessa teorier var dock fenomenologiska till sin natur och avslöjade inte de detaljerade mekanismerna för supraledning. Superledning förklarades först på mikroskopisk nivå 1957 av de amerikanska fysikerna John Bardeen , Leon Cooper och John Schrieffer . Det centrala elementet i deras teori, som kallas BCS -teorin (Bardeen-Cooper-Schrieffer), är de så kallade Cooper-elektronparen .

Senare fann man att supraledare är indelade i två stora familjer: supraledare av typ I (särskilt kvicksilver tillhör dem) och typ II (som vanligtvis är legeringar av olika metaller). L. V. Shubnikovs arbete på 1930-talet och A. A. Abrikosov på 1950 -talet spelade en betydande roll i upptäckten av supraledning av typ II .

För praktiska tillämpningar i högeffektelektromagneter var upptäckten på 1950-talet av supraledare som kunde motstå starka magnetfält och passera höga strömtätheter av stor betydelse . Så, 1960, under ledning av J. Künzler, upptäcktes materialet Nb 3 Sn, vars tråd kan överföra en ström med en densitet på upp till 100 kA / cm² vid en temperatur av 4,2 K, som är i ett magnetfält på 8,8 T.

1962 upptäckte den engelske fysikern Brian Josephson (senare uppkallad efter honom) effekten av en supraledande ström som flyter genom ett tunt dielektriskt skikt som separerar två supraledare .

1986 upptäckte Karl Müller och Georg Bednorz en ny typ av supraledare, kallad högtemperatur [5] . I början av 1987 visades det att föreningar av lantan , strontium , koppar och syre (La-Sr-Cu-O) upplever ett hopp i motståndet till nästan noll vid en temperatur på 36 K. I början av mars 1987 var en supraledare först erhållen vid en temperatur som överstiger temperaturen kokande flytande kväve (77,4 K): det visade sig att en förening av yttrium , barium , koppar och syre (Y-Ba-Cu-O) har denna egenskap. Från och med den 1 januari 2006 tillhör rekordet den keramiska föreningen Hg-Ba-Ca-Cu-O(F) som upptäcktes 2003, vars kritiska temperatur är 138 K. Dessutom, vid ett tryck på 400 kbar , samma förening är en supraledare vid temperaturer upp till 166 K [6] .

2015 sattes ett nytt rekord för den temperatur vid vilken supraledning uppnås. För H 2 S ( vätesulfid ) vid ett tryck av 100 GPa registrerades en supraledande övergång vid en temperatur av 203 K (-70 °C) [7] [8] .

År 2017 upptäcktes fenomenet supraledning hos grafen med en tjocklek av två atomlager roterade i förhållande till varandra med en vinkel på 1,1 grader [9] .

Under 2019 erhölls supraledning för lantanhydrid LaH₁₀ vid -23 °C (250K) och lägre vid ett tryck på 188 GPa. I detta fall observerades hysteres: när temperaturen ökade över 245 K försvann supraledningsförmågan hos LaH10 [10] [11] . Dessutom vid Institutet för Kristallografi. Shubnikov erhöll supraledning i yttriumhydrid YH₆ vid temperaturer på 224K vid 166 GPa och 218K vid 165 GPa (från och med februari 2020 har arbetet inte granskats). Effekten av supraledning i sådana hydrider beror på kristallstrukturen, i vilken väteatomer "omsluter" tyngre atomer, som bestämmer strukturen på kristallgittret och i en sådan struktur förhindrar inte bildandet av ett Bose-Einstein-kondensat . Enligt beräkningar är ternära hydrider också lovande: till exempel bör Li₂MgH₁₆ ha en övergångstemperatur till supraledning på 473 K vid ett tryck på 2,5 Mbar [11] [12] .

Klassificering

Det finns flera kriterier för att klassificera supraledare. Här är de viktigaste:

Egenskaper för supraledare

Noll elektriskt motstånd

För likström är det elektriska motståndet för en supraledare noll. Detta visades under ett experiment där en elektrisk ström inducerades i en sluten supraledare, som flödade i den utan dämpning i 2,5 år (experimentet avbröts av en strejk av arbetare som kom med kryogena vätskor).

Supraledare i ett högfrekvent fält

Strängt taget gäller påståendet att resistansen hos supraledare är noll endast för elektrisk likström . I ett växlande elektriskt fält skiljer sig resistansen hos en supraledare från noll och ökar med ökande fältfrekvens. Denna effekt, på språket för tvåvätskemodellen av en supraledare , förklaras av närvaron, tillsammans med den supraledande fraktionen av elektroner, av vanliga elektroner, vars antal dock är litet. När en supraledare placeras i ett konstant fält försvinner detta fält inuti supraledaren, eftersom supraledande elektroner annars skulle accelereras till oändlighet, vilket är omöjligt. Men i fallet med ett växelfält är fältet inuti supraledaren icke-noll och accelererar bland annat normala elektroner, som är förknippade med både ändligt elektriskt motstånd och Joule-värmeförluster. Denna effekt är särskilt uttalad för sådana ljusfrekvenser, för vilka energin i ett kvantum är tillräcklig för att överföra en supraledande elektron till en grupp normala elektroner. Denna frekvens ligger vanligtvis i det infraröda området (cirka 10 11 Hz), därför skiljer sig supraledare i det synliga området praktiskt taget inte från vanliga metaller [14] .

Fasövergång till supraledande tillstånd

Temperaturintervallet för övergången till det supraledande tillståndet för rena prover överstiger inte tusendelar av en Kelvin , och därför är ett visst värde på Tc , övergångstemperaturen  till det supraledande tillståndet, vettigt. Detta värde kallas den kritiska övergångstemperaturen . Övergångsintervallets bredd beror på metallens inhomogenitet, främst på närvaron av föroreningar och inre spänningar. De för närvarande kända temperaturerna T c varierar från 0,0005 K för magnesium (Mg) till 23,2 K för den intermetalliska föreningen av niob och germanium (Nb 3 Ge, i en film) och 39 K för magnesiumdiborid ( Mg B 2 ) för låg temperatur supraledare ( T c under 77 K, kokpunkten för flytande kväve), upp till ca 135 K för kvicksilverinnehållande högtemperatursupraledare.

För närvarande har HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+d (Hg−1223) fasen den högsta kända kritiska temperaturen, 135 K, och vid ett yttre tryck på 350 tusen atmosfärer stiger övergångstemperaturen till 164 K, vilket är endast 19 K lägre än den lägsta temperatur som registrerats under naturliga förhållanden på jordens yta. Supraledare har alltså i sin utveckling gått från metalliskt kvicksilver (4,15 K) till kvicksilverinnehållande högtemperatursupraledare (164 K). År 2000 visades att lätt fluorering av ovan nämnda kvicksilverkeramer gör det möjligt att höja den kritiska temperaturen vid vanligt tryck till 138 K [15] .

Övergången av ett ämne till supraledande tillstånd åtföljs av en förändring i dess termiska egenskaper. Denna förändring beror dock på vilken typ av supraledare som övervägs. Så för supraledare av Ι-slaget, i frånvaro av ett magnetiskt fält vid övergångstemperaturen T c , försvinner värmen från övergången (absorption eller frigöring), och följaktligen hoppar värmekapaciteten , vilket är karakteristiskt för fasen övergång av ΙΙ-slaget . Ett sådant temperaturberoende av värmekapaciteten hos supraledarens elektroniska delsystem indikerar närvaron av ett energigap i fördelningen av elektroner mellan supraledarens grundtillstånd och nivån av elementära excitationer. När övergången från det supraledande tillståndet till det normala tillståndet utförs genom att ändra det applicerade magnetfältet, måste värme absorberas (till exempel om provet är termiskt isolerat, då minskar dess temperatur). Och detta motsvarar en fasövergång av Ι-ordningen. För supraledare av ΙΙ-slaget kommer övergången från det supraledande till det normala tillståndet under alla förhållanden att vara en fasövergång av ΙΙ-slaget.

Meissner-effekten

En ännu viktigare egenskap hos en supraledare än noll elektriskt motstånd är den så kallade Meissnereffekten , som består i att tvinga ut ett konstant magnetfält ur supraledaren. Från denna experimentella observation dras en slutsats om förekomsten av odämpade strömmar nära ytan av supraledaren, som skapar ett inre magnetfält motsatt det externa applicerade magnetfältet och kompenserar det.

Ett tillräckligt starkt magnetfält vid en given temperatur förstör materiens supraledande tillstånd. Ett magnetfält med styrkan H c , som vid en given temperatur orsakar en övergång av ett ämne från ett supraledande tillstånd till ett normalt tillstånd, kallas kritiskt fält . När temperaturen på supraledaren minskar, ökar värdet på H c . Det kritiska fältets temperaturberoende beskrivs med god noggrannhet av uttrycket

,

var  är det kritiska fältet vid noll temperatur. Supraledning försvinner också när en elektrisk ström med en densitet större än den kritiska passerar genom supraledaren , eftersom den skapar ett magnetfält som är större än den kritiska.

Förstörelsen av det supraledande tillståndet under inverkan av ett magnetfält är annorlunda för supraledare av typ I och typ II. För supraledare av typ II finns det 2 värden på det kritiska fältet: Hc1 , där magnetfältet penetrerar supraledaren i form av Abrikosovvirvlar, och Hc2  , vid vilket supraledningsförmågan försvinner.

Little-Parks-effekten

År 1963 upptäckte forskarna Little och Parks att övergångstemperaturen för en tunnväggig cylinder med liten radie till supraledande tillstånd periodiskt (med en period lika med flödeskvantumet ) beror på storleken på det magnetiska flödet . [16] Denna effekt är en av manifestationerna av den makroskopiska kvantnaturen hos supraledning. [17] [18]

Isotopeffekt

Den isotopiska effekten i supraledare är att temperaturerna T c är omvänt proportionella mot kvadratrötterna av atommassorna av isotoper av samma supraledande element . Som en konsekvens av detta skiljer sig monoisotopberedningar något i kritiska temperaturer från den naturliga blandningen och från varandra [19] .

London Moment

En roterande supraledare genererar ett magnetfält som är exakt i linje med rotationsaxeln, det resulterande magnetiska momentet kallas " London-momentet ". Den användes i synnerhet i den vetenskapliga satelliten " Gravity Probe B ", där magnetfälten hos fyra supraledande gyroskop mättes för att bestämma deras rotationsaxel. Eftersom gyroskopens rotorer var nästan perfekt släta sfärer , var användningen av London-ögonblicket ett av få sätt att bestämma deras rotationsaxel .

Gravitomagnetiska ögonblick i London

En roterande och samtidigt accelererande, det vill säga att öka hastigheten på supraledarringen genererar ett gravitationsfält . Experiment relaterade till det gravitomagnetiska ögonblicket i London utfördes av Martin Taimar från det österrikiska företaget ARC Seibersdorf Research och Clovis de Matos från European Space Agency (ESA) 2006. Experimenter mätte det gravitomagnetiska fältet som skapats på konstgjord väg för första gången . Taimar och de Matos tror att denna effekt förklarar mysteriet i skillnaden mellan den tidigare uppmätta massan av Cooper-par med hög noggrannhet (dessa är elektroner som ger konduktivitet i en supraledare) och samma massa som erhålls på papper - enligt kvantberäkningarna teori [20] [21] .

Forskarna kallade den experimentellt upptäckta gravitationseffekten för det " gravitomagnetiska London-momentet ", i analogi med en liknande magnetisk effekt: uppkomsten av ett magnetfält under rotationen av en supraledare, kallat " London-momentet " [22] .

Fältet som inducerades på detta sätt var 100 miljoner gånger svagare än jordens gravitationsfält . Och även om denna effekt förutspåddes av den allmänna relativitetsteorin , visade sig denna fältstyrka vara 20 storleksordningar starkare än det beräknade värdet [22]

Superledning i biofysik

Inom organisk kemi finns det polyatomära molekyler som innehåller så kallade konjugerade bindningar . De utförs med hjälp av elektroner, som kan röra sig inom hela molekylen, som elektroner i metaller. Sådana molekyler är små supraledare. Deras egenskaper av supraledning manifesteras i interaktionen av en molekyl med ljus, i Meissner-effekten, etc. [23]

Supraledning i neutronstjärnor

Kärnan i en neutronstjärna kan vara i ett supraledande tillstånd med en kritisk temperatur K. I detta fall har bundna neutronpar en bindningsenergi på MeV [23] .

Teoretisk förklaring av supraledningseffekten

Det finns för närvarande ingen helt tillfredsställande mikroskopisk teori om supraledning [24] .

Redan på ett relativt tidigt stadium i studiet av supraledning, i alla fall efter skapandet av Ginzburg-Landau-teorin , blev det uppenbart att supraledning är en konsekvens av enandet av det makroskopiska antalet ledningselektroner till ett enda kvantmekaniskt tillstånd. En egenskap hos elektroner bundna i en sådan ensemble är att de inte kan utbyta energi med gittret i små portioner, mindre än deras bindningsenergi i ensemblen. Det betyder att när elektroner rör sig i ett kristallgitter förändras inte elektronernas energi, och ämnet beter sig som en supraledare med noll resistans. Kvantmekanisk övervägande visar att det i detta fall inte sker någon spridning av elektronvågor genom termiska vibrationer av gittret eller föroreningar. Och detta betyder frånvaron av elektriskt motstånd. En sådan förening av partiklar är omöjlig i en ensemble av fermioner. Det är karakteristiskt för en ensemble av identiska bosoner. Att elektroner i supraledare kombineras till bosoniska par följer av experiment med att mäta storleken på ett magnetiskt flödeskvantum, som är "fryst" i ihåliga supraledande cylindrar. Redan i mitten av 1900-talet var därför huvuduppgiften att skapa teorin om supraledning utvecklingen av en mekanism för elektronparning. Den första teorin som påstod sig vara en mikroskopisk förklaring av orsakerna till supraledning var Bardeen-Cooper-Schrieffer-teorin , skapad av dem på 1950-talet. Denna teori fick universellt erkännande under namnet BCS och belönades med Nobelpriset 1972 . När de skapade sin teori förlitade sig författarna på isotopeffekten , det vill säga påverkan av massan av en isotop på den kritiska temperaturen hos en supraledare. Man trodde att dess existens direkt indikerar bildandet av ett supraledande tillstånd på grund av fononmekanismens funktion .

BCS-teorin lämnade några frågor obesvarade. På grundval av det visade det sig vara omöjligt att lösa huvudproblemet - att förklara varför specifika supraledare har en eller annan kritisk temperatur. Dessutom visade ytterligare experiment med isotopsubstitutioner att på grund av anharmoniciteten hos nollpunktsvibrationer av joner i metaller, finns det en direkt effekt av jonmassan på de interjoniska avstånden i gittret, och därmed direkt på värdet av metallens fermienergi . Därför blev det klart att existensen av isotopeffekten inte är bevis på fononmekanismen, eftersom den är den enda möjliga som är ansvarig för elektronparningen och uppkomsten av supraledning. Missnöje med BCS-teorin under senare år ledde till försök att skapa andra modeller, såsom spinfluktuationsmodellen och bipolaronmodellen. Men även om de övervägde olika mekanismer för att kombinera elektroner i par, ledde dessa utvecklingar inte heller till framsteg för att förstå fenomenet supraledning.

Huvudproblemet för BCS-teorin är förekomsten av högtemperatursupraledning , som inte kan beskrivas av denna teori.

Tillämpningar av supraledning

Betydande framsteg har gjorts för att uppnå supraledning vid hög temperatur . På basis av cermets, till exempel, sammansättningen av YBa 2 Cu 3 O x , erhålls ämnen för vilka temperaturen Tc för övergången till supraledande tillstånd överstiger 77 K (temperaturen för kväveflyttning ) . Tyvärr är nästan alla högtemperatursupraledare inte tekniskt avancerade (sköra, har inte stabila egenskaper etc.), vilket gör att supraledare baserade på nioblegeringar fortfarande huvudsakligen används inom tekniken.

Fenomenet supraledning används för att erhålla starka magnetfält (till exempel i cyklotroner), eftersom det inte finns några värmeförluster under passagen av starka strömmar genom supraledaren som skapar starka magnetfält. Men på grund av att magnetfältet förstör supraledningstillståndet används så kallade magnetfält för att erhålla starka magnetfält. supraledare av det andra slaget, där samexistensen av supraledning och magnetfält är möjlig. I sådana supraledare orsakar magnetfältet uppkomsten av tunna trådar av normal metall som penetrerar provet, som var och en bär ett kvantum av magnetiskt flöde ( Abrikosov virvlar ). Ämnet mellan trådarna förblir supraledande. Eftersom det inte finns någon full Meissner-effekt i en supraledare av typ II, existerar supraledning upp till mycket högre värden på magnetfältet H c 2 . Inom teknik för tillverkning av supraledande magneter används huvudsakligen följande supraledare:

Förening Tc , K jc , A/cm2 ( T ), vid 4,2 K B c , T (T, K)
NbTi 9,5—10,5 (3—8)⋅10 4 (5) 12,5-16,5 (1,2)
12 (4,2)
Nb 3 Sn 18.1—18.5 (1—8)⋅10 5 (0) 24,5-28 (0)
NbN 14.5—17.8 (2—5)⋅10 7 (18) 25 (1,2)
8-13 (4,2)

Det finns fotondetektorer baserade på supraledare. Vissa använder närvaron av en kritisk ström, de använder också Josephson-effekten , Andreev-reflektion etc. Det finns alltså supraledande singelfotondetektorer (SSPD) [25] för att detektera enstaka fotoner i IR-området, som har ett antal fördelar jämfört med detektorer med liknande intervall ( PMT , etc. .) med andra registreringsmetoder.

Jämförande egenskaper hos de vanligaste IR-detektorerna, både icke-supraledande (första fyra) och supraledande (senaste tre):

Typ av detektor Maximal räknehastighet, s −1 Kvanteffektivitet, % , s− 1 [26] NEP, W [27]
InGaAs PFD5W1KSF APS (Fujitsu) 1⋅10 6 ≈20 ≈6⋅10 3 ≈1⋅10 -17
R5509-43 PMT (Hamamatsu) 9⋅10 6 ett 1,6⋅10 4 ≈1⋅10 -16
Si APD SPCM-AQR-16 (EG\&G) 5⋅10 6 0,01 ≈1⋅10 -16 -
Mepsicron II (Quantar) 1⋅10 6 0,001 0,1 -
STJ 5⋅10 3 60 - -
TES 5⋅10 3 90 mindre än 1⋅10 -3 mindre än 1⋅10 -19
SSPD 7⋅10 7 trettio mindre än 1⋅10 -3 6⋅10 -18

Virvlar i supraledare av typ II kan användas som minnesceller. Vissa magnetiska solitoner har redan hittat liknande tillämpningar . Det finns också mer komplexa två- och tredimensionella magnetiska solitoner, som påminner om virvlar i vätskor, bara strömlinjernas roll i dem spelas av linjer längs vilka elementära magneter (domäner) ställs upp.

Frånvaron av värmeförluster under passagen av likström genom en supraledare gör användningen av supraledande kablar för leverans av el attraktiv, eftersom en enda tunn jordkabel kan överföra kraft, vilket i den traditionella metoden kräver en kraftledningskrets med flera kablar av mycket större tjocklek. Problem som förhindrar utbredd användning är kostnaden för kablar och deras underhåll - flytande kväve måste ständigt pumpas genom supraledande ledningar. Den första kommersiella supraledande transmissionslinjen togs i drift av American Superconductor på Long Island , New York i slutet av juni 2008 [28] . Kraftsystemen i Sydkorea skulle senast 2015 skapa supraledande kraftledningar med en total längd på 3000 km [29] .

En viktig tillämpning finns i miniatyr supraledande ringanordningar - SQUIDs , vars funktion är baserad på förhållandet mellan förändringar i magnetiskt flöde och spänning. De är en del av superkänsliga magnetometrar som mäter jordens magnetfält , och används även inom medicin för att få fram magnetogram av olika organ [30] .

Supraledare används också i maglevs .

Fenomenet med beroendet av temperaturen för övergången till supraledande tillstånd på magnetfältets storlek används i kryotroner  - kontrollerade motstånd.

I Sovjetunionen skapades turbogeneratorerna KGT-20 och KGT-1000 på basis av supraledare i början av 1980-talet [31] , [32] . Senare skapades världens första kryogena turbogenerator med en kapacitet på 20 MW vid Leningrad Institute of Electrical Engineering (efter att testningen avslutats ingick den i Leningrads kraftsystem) [33] .

En lovande riktning är skapandet av supraledande elektriska maskiner .

Se även

Anteckningar

  1. ↑ Kamerlingh Onnes H.  // Communications Leiden. - 1911. - S. 81-83. Arkiverad från originalet den 27 januari 2021.
  2. ↑ Upptäckten av supraledning Arkiverad 27 oktober 2012 på Wayback Machine  - ett kapitel ur boken "Physics of the 20th Century: Key Experiments" av J. Trigg
  3. ↑ Dirk van Delft och Peter Kes. Upptäckten av supraledning  (engelska)  // Physics Today . - 2010. - Vol. 63. - S. 38-43 .  (inte tillgänglig länk)
  4. ↑ Alexey Levin. Superledning firar hundraårsjubileum . Elements.ru (8 april 2011). Hämtad 8 april 2011. Arkiverad från originalet 23 augusti 2011.
  5. ↑ V. L. Ginzburg , E. A. Andryushin. Kapitel 1. Upptäckt av supraledning // Superledning . — 2:a upplagan, reviderad och kompletterad. - Alfa-M, 2006. - 112 sid. - 3000 exemplar.  — ISBN 5-98281-088-6 . Arkiverad 13 september 2011 på Wayback Machine
  6. ↑ V. L. Ginzburg , E. A. Andryushin. Kapitel 5. Supraledning Stjärna // Supraledning . — 2:a upplagan, reviderad och förstorad. - Alfa-M, 2006. - 112 sid. - 3000 exemplar.  — ISBN 5-98281-088-6 . Arkiverad 2 juli 2014 på Wayback Machine
  7. ↑ A.P. Drozdov, M.I. Eremets, I.A. Troyan, V. Ksenofontov, S.I. Shylin. Konventionell supraledning vid 203 kelvin vid höga tryck i svavelhydridsystemet   // Nature . - 2015. - doi : 10.1038/nature14964 .
  8. ↑ Experter bekräftade supraledningsförmågan hos vanlig vätesulfid , N + 1  (18 augusti 2015). Arkiverad från originalet den 1 oktober 2015. Hämtad 22 augusti 2015.
  9. ↑ 1 2 Yuan Cao, Valla Fatemi, Shiang Fang, Kenji Watanabe, Takashi Taniguchi, Efthimios Kaxiras & Pablo Jarillo-Herrero Okonventionell supraledning i magisk vinkel grafen supergitter Arkiverad 8 februari 2019 på Wayback, volym Machine // 556 Nature 43-50, (5 april 2018)
  10. ↑ Somayazulu, Maddury. Bevis för supraledning över 260 K i lantansuperhydrid vid megabartryck: [ eng. ]  / Maddury Somayazulu, Muhtar Ahart, Ajay K. Mishra … [ et al. ] // Physical Review Letters. - 2019. - Vol. 122, nr. 2 (14 januari). - Konst. 027001. - doi : 10.1103/PhysRevLett.122.027001 .
  11. ↑ 1 2 Korzhimanov, A. 2019 års resultat i fysik // Elements. - 2020. - 12 februari. — [ Video på YouTube som börjar 42:10 42:10-59:10].
  12. ↑ Bi, Tiange. Sökandet efter supraledning i högtryckshydrider ]  / Tiange Bi, Niloofar Zarifi, Tyson Terpstra … [ et al. ] // ScienceDirect. - 2019. - Feb. - arXiv : 1806.00163 . - doi : 10.1016/B978-0-12-409547-2.11435-0 .
  13. ↑ Superconductivity and superfluidity, 1978 , sid. 129.
  14. ↑ Sivukhin D. V. § 80. Supraledare och deras magnetiska egenskaper // Fysik allmän kurs. - M . : Nauka , 1977. - T. III. Elektricitet. - S. 333. - 688 sid.
  15. ↑ Kemiframsteg. - 2000. - T.69, nr 1. s. 3-40
  16. ↑ W.A.Little and R.D. Parks, Physical Review Letters, Vol. 9, sida 9, (1962).
  17. ↑ M. Tinkham, Phys. Rev. 1963,129, s. 2413
  18. ↑ M. Tinkham, Introduktion till supraledning. Atomizdat M.1980
  19. ↑ Superconductivity and superfluidity, 1978 , sid. tjugo.
  20. ↑ Mot ett nytt test av allmän relativitet? . Arkiverad från originalet den 1 januari 2017. Hämtad 7 juni 2017.
  21. ↑ M. Tajmar, F. Plesescu, K. Marhold, CJ de Matos. Experimentell upptäckt av det gravitomagnetiska London-ögonblicket  // arXiv:gr-qc/0603033. — 2006-03-09. Arkiverad från originalet den 22 juli 2017.
  22. ↑ 1 2 Européer genomförde experiment på artificiell gravitation . www.membrana.ru. Hämtad 7 juni 2017. Arkiverad från originalet 3 maj 2017.
  23. ↑ 1 2 Kresin V. Z. Om supraledning // Skolbarn om modern fysik. Fasta tillståndets fysik. - M., Upplysning , 1975. - Upplaga 100 000 exemplar. - Med. 37-38
  24. ↑ Låga temperaturers fysik, 1963 , sid. 151.
  25. ↑ SCONTEL-Produkter (nedlänk) . Hämtad 12 september 2009. Arkiverad från originalet 14 september 2009. 
  26. ↑ Antal detektoraktiveringar i frånvaro av strålning
  27. ↑ NEP (brusekvivalent effekt) - ekvivalent bruseffekt. Ekvivalent bruseffekt förstås som rot-medelkvadratvärdet av effekten av fluktuationer av ljusflödet som infaller på fotodetektorn, vid vilka strömfluktuationer skulle uppstå i fotodetektorn i frånvaro av inre brus, motsvarande de observerade fluktuationerna p.g.a. inneboende brus.
  28. ↑ Monica Heger. Supraledare går in i Commercial Utility Service . IEEE spektrum . Datum för åtkomst: 19 januari 2012. Arkiverad från originalet den 14 februari 2010.
  29. ↑ Joseph Milton. Supraledare blir myndiga . Natur-Nyheter . Tillträdesdatum: 19 januari 2012. Arkiverad från originalet den 9 oktober 2010.
  30. ↑ Ginzburg V. L. , Andryushin E. A. Tillämpning av svag supraledning - SQUIDs // Superledning. - M . : Pedagogy , 1990. - S. 92-95. — 112 sid. - ( Forskare - till skolpojken ). — ISBN 5715503051 .
  31. ↑ Glebov, 1981 .
  32. ↑ Antonov, 2013 .
  33. ↑ E. Druzhinina. Mirakel av supraledning (säger akademiker I. Glebov) // "Röda stjärnan" den 4 mars 1988. s.4

Litteratur

Länkar

  Gå till Wikidata-objektet  Ordböcker och uppslagsverk