Särskild enhetlig grupp

En speciell enhetlig grupp är en grupp av enhetliga matriser av en given ordning med determinant lika med 1 och produkten av matriser som en gruppoperation; för matriser betecknas storleken med . $n\ gånger n$ ${\mathrm {SU}}(n)$

En speciell enhetsgrupp är en undergrupp till enhetsgruppen som består av alla enhetsmatriser . ${\mathrm U}(n)$ $n\ gånger n$

Generatorer

För en grupp är generatorerna kända som Pauli-matriser : ${\mathrm {SU}}(2)$

\sigma _{1}={\begin{pmatrix}0&1\\1&0\end{pmatrix}}

\sigma _{2}={\begin{pmatrix}0&-i\\i&0\end{pmatrix}}

\sigma _{3}={\begin{pmatrix}1&0\\0&-1\end{pmatrix}}

Pauli-matriserna för är analoga med Gell-Mann-matriserna : ${\mathrm {SU}}(3)$

$\lambda _{1}={\begin{pmatrix}0&1&0\\1&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{2}={\begin{pmatrix}0&-i&0\\i&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{3}={\begin{pmatrix}1&0&0\\0&-1&0\\0&0&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{4}={\begin{pmatrix}0&0&1\\0&0&0\\1&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{5}={\begin{pmatrix}0&0&-i\\0&0&0\\i&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{6}={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&1\\0&1&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{7}={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&-i\\0&i&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{8}={\frac {1}{{\sqrt {3)))){\begin{pmatrix}1&0&0\\0&1&0\\0&0&-2\end{pmatrix}}$

Generatorerna för definieras som att använda relationen: ${\mathrm {SU}}(3)$ $T$

T_{a}={\frac {\lambda _{a}}{2}}

De är föremål för följande relationer:

$\left[T_{a},T_{b}\right]=i\summa _{{c=1}}^{8}{f_{{abc}}T_{c}}$ , där är en strukturell konstant , vars värden är lika med: $f$

f_{{123}}=1

f_{{147}}=f_{{165}}=f_{{246}}=f_{{257}}=f_{{345}}=f_{{376}}={\frac {1}{2 }}

f_{458}=f_{678}={\frac {\sqrt {3}}{2}}

;

Hermitiska matrisgeneratorer för , liknande Pauli-matriser och Gell-Mann-matriser , har formen: ${\mathrm {SU}}(4)$

$\lambda _{1}={\begin{pmatrix}0&1&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{2}={\begin{pmatrix}0&-i&0&0\\i&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{3}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&-1&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{4}={\begin{pmatrix}0&0&1&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{5}={\begin{pmatrix}0&0&-i&0\\0&0&0&0\\i&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{6}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&1&0\\0&1&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{7}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&-i&0\\0&i&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{8}={\frac {1}{{\sqrt {3)))){\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&-2&0\\0&0&0&0\end{pmatrix))$	$\lambda _{9}={\begin{pmatrix}0&0&0&1\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{{10}}={\begin{pmatrix}0&0&0&-i\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\i&0&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{{11}}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&1\\0&0&0&0\\0&1&0&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{{12}}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&-i\\0&0&0&0\\0&i&0&0\end{pmatrix}}$
$\lambda _{{13}}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&1\\0&0&1&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{{14}}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&-i\\0&0&i&0\end{pmatrix}}$	$\lambda _{{15}}={\frac {1}{{\sqrt {6}}}}{\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&-3\end{pmatrix}}$

Dessa matriser är ortogonala och uppfyller även spåruttrycket :

Tr{(\lambda _{k}^{2})}=2;k=1..15

[[\lambda _{l},\lambda _{k}],\lambda _{j}]+[[\lambda _{k},\lambda _{j}],\lambda _{l}]+ [[\lambda _{j},\lambda _{l}],\lambda _{k}]=0;j<k<l;j,k,l=1..15

I det här fallet beräknas omkopplaren som:

[\lambda _{j},\lambda _{k}]=2i\sum _{m}f_{{jkl}}\lambda _{l}

Tabell över strukturella konstanter $f_{{jkl}}$

f_{{1,2,3}}=1

f_{{1,4,7}}=f_{{2,4,6}}=f_{{2,5,7}}=f_{{3,4,5}}=f_{{1,9 ,12}}=f_{{2,9,11}}=f_{{2,10,12}}=f_{{3,9,10}}=f_{{4,9,14}}=f_ {{5,10,14}}=f_{{6,11,14}}=f_{{7,11,13}}=f_{{7,12,14}}={\frac 12}

f_{{1,5,6}}=f_{{3,6,7}}=f_{{1,10,11}}=f_{{3,11,12}}=f_{{4,10 ,13}}=f_{{6,12,13}}=-{\frac 12}

f_{{4,5,8}}=f_{{6,7,8}}=f_{{8,9,10}}=f_{{8,11,12}}=f_{{9,10 ,15}}=f_{{11,12,15}}=f_{{13,14,15}}={\frac {{\sqrt {3}}}2}

f_{{8,13,14}}=-{\frac {{\sqrt {3}}}2}

Halzen, Francis; Martin, Alan. Quarks & Leptons: En introduktionskurs i modern partikelfysik . - John Wiley & Sons , 1984. - ISBN 0-471-88741-2 .
Ziman J. Modern kvantteori. — M.: Mir, 1971. — 288 sid.
Isaev A.P., Rubakov V.A. Teori om grupper och symmetrier. slutgrupper. Lögngrupper och algebror. - M. : URSS, 2018. - 491 sid.

Gruppteori
Grundläggande koncept	Undergrupp Normal undergrupp Faktorgrupp Arbete direkt halvdirekt fri
Algebraiska egenskaper	kommutativ grupp Cyklisk grupp beställd grupp Förvandla grupp Lösbar grupp Schreiers Lemma Lagranges sats Sylows satser Klassificering av enkla ändliga grupper
ändliga grupper	Finit cyklisk grupp C n Symmetrisk grupp S n Dihedral grupp D n Alternerande grupp A n Klein Quadruple Group Mathieu-grupper M11 _ M12 _ M22 _ M23 _ M24 _ Conway grupper Co 1 Co2 _ Co3 _ Janko grupper J1 _ J2 _ J3 _ J4 _ Fisher grupper F22 _ F 23 F24 _ Monster (M)
Topologiska grupper	Lögngrupper Ortogonal grupp O(n) Special ortogonal grupp SO(n) Enhetsgrupp U(n) Särskild enhetlig grupp SU(n) Sympletisk grupp Sp(n) Exceptionellt enkelt Lorentz grupp Poincaré-gruppen
Algoritmer på grupper	Schreier - Sims Todd - Coxeter Fouriertransform